氦原子基態(tài)能級的探討畢業(yè)論文正文-閱讀頁
2025-07-13 00:58本頁面
【正文】 考慮歸一化常數(shù)),它所表示的狀態(tài)有這樣一個特點:電子的最概然半徑為,電子在半徑為的球殼附近分布的概率較大。顯然,上述說法不滿足全同粒子波函數(shù)交換對稱性的要求,波函數(shù)的自旋部分是反對稱的,空間部分要求是對稱的,因此,滿足交換對稱性要求的波函數(shù)為: (17)值得強調(diào),如果,則式(17)——，需注意以上波函數(shù)是未歸一化的。有： (18)= () ()+ ()首先，求解(18)式中的()式，有= () ()先求解()式中的()式，有 = {} = = ()接著求解()式中的()式，有 ===== ()然后，求解(18)式中的()式，有 = () ()先求解()式中的()式，有=== ={} = = ()接著求解()式中的()式，有 ===== ()最后，求解(18)式中的()式，這里根據(jù)參考文獻，有==+=++++=+= + + + = ()計算完了，接著計算。其相對誤差為： (27)由參考文獻可知用一參變分法計算能量，準確到第一級近似的結(jié)果為，而用實驗方法得出氦原子基態(tài)能量為，可算出其相對誤差為： (28)從(27)式和(28)式可以看出，用二參變分法計算氦原子基態(tài)能量比用一參變分法計算氦原子基態(tài)能量又要精確很多。由參考文獻可知用微擾法計算能量，準確到第一級近似的結(jié)果為，而用實驗方法得出氦原子基態(tài)能量為，可算出其相對誤差為： (29)比較（27）式、(28)式和(29)式可以看出，用變分法計算氦原子基態(tài)能量比用微擾法計算氦原子基態(tài)能量要精確很多。參考文獻 [1] [M]. 北京：高等教育出版社,1979.[2] [J],大學物理,2008,27(5)[3] [J],大學物理,2003,23(6)[4] [J],太原師范學院學報, 2006,5(4)[5] 楊漢嵩,[J].,9(4)[6]陳玉紅,李延龍. He原子基態(tài)能量與波函數(shù)的變分計算[J],甘肅工業(yè)大學學報,2003,29(4)[7] 胡先權(quán),許杰,馬勇,[J].云南大學學報（自然科學版）,2005,27(5A)[8][J].松遼學刊（自然科學版），1998，(4)[9] [J].陜西師范大學學報（自然科學版）2002,30(2)[10][J].光譜實驗室,2004,21(5)[11] 劉玉孝, 陳玉紅,張麗杰. He原子非相對論基態(tài)能量的變分計算_英文_[J],原子與分子物理學報,2005，22(2)[12] Sech,. Variational calculations in a halfspace for the interaction of ground and excited state helium atom with its mirror image[J].ZEITSCHRIFT F252
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