材料科學(xué)中的第一原理計(jì)算方法介紹-閱讀頁(yè)
2025-05-14 13:52本頁(yè)面
【正文】 離子自由度和電子自由度的剝離 2) HellmannFeynman定理 ? 第一原理電子結(jié)構(gòu)計(jì)算方法 1) HartreeFock方法 2) 密度泛函理論 (DFT) 3) 局域密度近似 (LDA),廣義梯度近似 (GGA) 密度泛函 (DFT)方法 ? 忽略動(dòng)能項(xiàng) : ThomasFermi近似 ? 電子密度寫(xiě)成單電子軌道的函數(shù) : KohnSham理論 ? 求解單電子軌道的基函數(shù)選取 平面波 vs局域軌道 贗勢(shì) vs全電子處理 ? 求解 KohnSham方程 總能極小化 : BornOppenheimer方案 vs CarParrinello 方案 疊代對(duì)角化 材料模擬的不同計(jì)算層次 ? 從頭計(jì)算技術(shù) HartreeFock 量子化學(xué)中常用 密度泛函技術(shù) 計(jì)算材料科學(xué) ? 緊束縛計(jì)算技術(shù) ? 力場(chǎng)模擬 分子動(dòng)力學(xué) 蒙卡 BornOppenheimer近似 HellmannFeynman定理 密度泛函理論 HohenbergKohnSham定理 局域密度近似 KohnSham理論 基函數(shù)選取 交換關(guān)聯(lián)勢(shì) 密度泛函理論的局限性 密度泛函理論中電子 離子相互作用勢(shì)的處理 贗勢(shì) 近似 贗勢(shì)的導(dǎo)出不是唯一的，原始的贗勢(shì)方法建立在正交化平面波基礎(chǔ)上， 對(duì)一個(gè)由許多原子組成的固體，坐標(biāo)空間根據(jù)波函數(shù)的不同特點(diǎn)可分 成兩部分：（ 1）近原子核區(qū)域，所謂的芯區(qū)。波函數(shù)由緊束縛的芯 電子波函數(shù)組成，與近鄰原子的波函數(shù)相互作用很小； (2)其余區(qū)域， 價(jià)電子波函數(shù)交疊并相互作用。兩者之和是價(jià)態(tài)的有效勢(shì)，與核 的庫(kù)侖勢(shì)相比，這種有效勢(shì)較弱。 ? 雖然是贗波函數(shù)，但由此得到的能量并非“贗能量”，而是相應(yīng)于真實(shí)晶 體價(jià)態(tài)的本
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1