材料科學(xué)中的第一原理計(jì)算方法介紹-資料下載頁
2025-04-29 13:52本頁面
【正文】 ThomasFermi近似 ? 電子密度寫成單電子軌道的函數(shù) : KohnSham理論 ? 求解單電子軌道的基函數(shù)選取 平面波 vs局域軌道 贗勢 vs全電子處理 ? 求解 KohnSham方程 總能極小化 : BornOppenheimer方案 vs CarParrinello 方案 疊代對角化 材料模擬的不同計(jì)算層次 ? 從頭計(jì)算技術(shù) HartreeFock 量子化學(xué)中常用 密度泛函技術(shù) 計(jì)算材料科學(xué) ? 緊束縛計(jì)算技術(shù) ? 力場模擬 分子動力學(xué) 蒙卡 BornOppenheimer近似 HellmannFeynman定理 密度泛函理論 HohenbergKohnSham定理 局域密度近似 KohnSham理論 基函數(shù)選取 交換關(guān)聯(lián)勢 密度泛函理論的局限性 密度泛函理論中電子 離子相互作用勢的處理 贗勢 近似 贗勢的導(dǎo)出不是唯一的，原始的贗勢方法建立在正交化平面波基礎(chǔ)上， 對一個由許多原子組成的固體，坐標(biāo)空間根據(jù)波函數(shù)的不同特點(diǎn)可分 成兩部分：（ 1）近原子核區(qū)域，所謂的芯區(qū)。波函數(shù)由緊束縛的芯 電子波函數(shù)組成，與近鄰原子的波函數(shù)相互作用很??； (2)其余區(qū)域， 價電子波函數(shù)交疊并相互作用。盡管芯區(qū)的勢很強(qiáng)地吸引價電子，但 是正交化平面波方法中對價態(tài)與芯態(tài)正交的要求而產(chǎn)生的大動能，對 價態(tài)的貢獻(xiàn)如同一個有效的排斥勢。兩者之和是價態(tài)的有效勢，與核 的庫侖勢相比，這種有效勢較弱。 關(guān)于贗勢 贗勢基本性質(zhì)與幾種常用形式 ? 贗勢實(shí)際上就是核的庫侖勢 V加上一個短程非厄密的排斥勢，兩項(xiàng)之和 使總的勢減弱，變得比較平坦。 ? 雖然是贗波函數(shù)，但由此得到的能量并非“贗能量”，而是相應(yīng)于真實(shí)晶 體價態(tài)的本征能量。 自洽求解 KohnSham方程流程
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