儀器分析-第7章-原子吸收分光光度法-在線瀏覽
2024-09-03 22:44本頁面
【正文】 (ΔνN) 在無外界條件影響下，譜帶的固有寬度。 105nm。 103~104nm。 22:42:44 多普勒變寬的特征：中心頻率無位移，兩側(cè)對(duì)稱變寬，但 K0值減小，對(duì)吸收系數(shù)積分值無影響 透過光強(qiáng) 頻率 ν 吸收系數(shù) 頻率 ν 22:42:44 （ 3） 壓力變寬 (霍爾茲馬克變寬 ， 洛 倫茲變寬 ) 在一定蒸氣壓力下因離子間相互碰撞而引起能量發(fā)生微小變化 ， 使發(fā)射或吸收光子的頻率改變而導(dǎo)致吸收線變寬 。 壓力升高，粒子間碰撞幾率增大，譜線越寬。隨原子蒸氣濃度增加而增加。隨原子區(qū)內(nèi)氣體壓力增加而增加。 22:42:44 （ 4） 自吸變寬 光源空心陰極燈發(fā)射的共振線被燈內(nèi)同種基態(tài)原子所吸收產(chǎn)生自吸現(xiàn)象，使譜線中心強(qiáng)度降低，引起譜線變寬。 （ 5） 場致變寬 外界電場、帶電粒子、離子形成的電場及磁場的作用使譜線變寬的現(xiàn)象。 22:42:44 四、原子吸收的測量 0 . e x p ( )tI I K l??? 當(dāng)光強(qiáng)為 I0特征譜線通過厚度為 l的原子蒸氣時(shí) ，設(shè)透射光的強(qiáng)度為 It。 N0 ——— 單位體積內(nèi)能夠吸收頻率為 ν0177。 N0≈ N 積分吸收也就是測量氣態(tài)原子吸收共振線的總能量 吸收系數(shù) 頻率 ν 20πdv eK v N fmc?? 20πdveK v N fmc??22:42:44 討論 0dvK v KN??只要測得積分吸收值就可以確定蒸氣中的原子濃度 。 (△ λ =103nm， 若 λ 取 600nm， 單色器分辨率 R=λ /△ λ =6 105 ) 在一定條件下，對(duì)于給定的元素， f為定值，則 22:42:44 直接測量吸收線輪廓的中心頻率所對(duì)應(yīng)的峰值吸收系數(shù)來測定蒸汽中的原子濃度 在原子吸收分析中需要使用銳線光源 ， 測量譜線的峰值吸收 ， 銳線光源需要滿足的條件： (1). 銳線光源的發(fā)射線與原子吸收線的中心頻率 ν0一致 。 提供銳線光源的方法： 空心陰極燈 ： 22:42:44 由于峰值吸收是在中心頻率兩旁很窄范圍內(nèi)積分吸收測量 ， 可以認(rèn)為 Kν＝ K0 K0反比于吸收線的半寬度 ， 正比于積分吸收 02 l n 2πK K d? ??? ? ?0dvK v KN??002 l n 2 .πK K N?? ?峰值吸收系數(shù)正比于原子總數(shù) 22:42:45 02 l n 20 . 4 3 4 3πA K N l???002 l n 2 .πK K N?? ?00l g 0 . 4 3 4 3tIA K lI? ? ?測定條件一定時(shí)， Δ ν＝常數(shù) 于是 A=K′N0 l 在實(shí)際工作中， l一定，試樣中的某組分濃度 C正比于原子總數(shù) N0 在一定條件下，峰值處測得的吸收值與被測元素的含量成線性關(guān)系。 獲得較高的靈敏度和準(zhǔn)確度 。 HCL： 22:42:45 HCL通電 電子陰極 陽極 碰撞惰氣得正電荷 猛烈轟擊陰極內(nèi)壁 電場 陰極表面的金屬原子濺射出來 撞碰電子、載氣原子及離子，金屬原子被激發(fā) 返回基態(tài)發(fā)出共振線 用不同待測元素作陰極材料，可制成相應(yīng)空心陰極燈。 （二）、原子化器 提供能量 ， 干燥試樣 ， 將試樣中被測元素轉(zhuǎn)變成原子狀態(tài) 。 要求霧化效率高，產(chǎn)生的霧滴要細(xì)小、均勻、穩(wěn)定 22:42:45 火焰溫度的選擇 ： （ a） 保證待測元素充分離解為基態(tài)原子的前提下，盡量采用低溫火焰； （ b） 火焰溫度越高，產(chǎn)生的熱
數(shù)學(xué)相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1