核磁共振光譜法ppt課件-在線瀏覽
2025-06-21 02:29本頁面
【正文】 磁距與外磁場(chǎng) H0一致 磁距與 H0相反 根據(jù)電磁理論，原子核在磁場(chǎng)中具有的勢(shì)能 E為 02 HmhE ?????較低能級(jí)（ m=＋ 1/2）的能量為 ?較高能級(jí) (m=1/2)的能量為 021 4 HhE ?????021 4 HhE ????? 兩個(gè)能級(jí)間的能量差為 ?當(dāng)射頻能是 00021212)4(4HhHhHhEEE???????????????039。此式還說明下述兩點(diǎn)： 1)不同原子核，磁旋比不同，發(fā)生核磁共振時(shí)，外加磁場(chǎng)強(qiáng)度及吸收射頻電磁波的頻率不同，即固定場(chǎng)強(qiáng) H0時(shí)，不同的核頻率不同，在固定電磁波頻率時(shí)，不同磁場(chǎng)共振場(chǎng)強(qiáng)度不同。因此，在滿足核磁共振條件時(shí)，產(chǎn)生核磁共振吸收。 掃頻法：固定磁場(chǎng)強(qiáng)度，改變電磁波頻率 掃場(chǎng)法：固定電磁波頻率，改變磁場(chǎng)強(qiáng)度 ? 1)波爾茲曼（ Boltzmann）分布 I=1/2原子核處在恒定外磁場(chǎng)中， m=1/2, m=1/2 兩種取向的原子核分布服從波爾茲曼（ Boltzmann）分布即： N+/N=EXP(ΔE/kT)=EXP(rhH/2ЛRT) k)波爾茲曼常數(shù)， =*1023JK1 H=,T=300時(shí)， N+/N= 0099 弛豫過程：高能態(tài)的原子核通過非輻射形式放出能量而回到低能態(tài)的過程。 （ 1）自旋－晶格弛豫 高能態(tài)的原子核將能量以熱能形式傳遞給周圍的粒子（固體為晶格，液體為周圍的溶劑分子或同類分子）變成熱運(yùn)動(dòng)而回到低能態(tài)，這一過程稱為自旋－晶格弛豫。 ?（ 2）自旋－自旋弛豫 核自旋之間進(jìn)行內(nèi)部的能量交換，高能態(tài)的核將能量傳給低能態(tài)的核，使它變成高能態(tài)而自身回到低能態(tài)，自旋體系的總能量沒有改變，這一過程稱為自旋－自旋弛豫。 ?兩個(gè)進(jìn)動(dòng)頻率相同，進(jìn)動(dòng)取向不同的磁性核即兩個(gè)能態(tài)不同的相同核在一定距離內(nèi)它們相互交換能量，改進(jìn)進(jìn)動(dòng)方向． 質(zhì)子的化學(xué)位移 ? 當(dāng)原子核處于外磁場(chǎng)中時(shí)，核外電子運(yùn)動(dòng)要產(chǎn)生感應(yīng)磁場(chǎng)，核外電子對(duì)原子核的這種作用就是屏蔽作用。在外磁場(chǎng) H0的作用下核的共振頻率為： ????2)1(0 ?? H ? 化學(xué)位移 1 處于不同化學(xué)環(huán)境的氫核，屏蔽常數(shù)?不同，共振峰將分別出現(xiàn)在
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