吸積盤的研究進(jìn)展-在線瀏覽
2024-12-14 20:38本頁面
【正文】 ?流 體的熵隨著半徑的減小而增加， ADAF是對流不穩(wěn)定的 。Yi 1995） ?ADAF具有準(zhǔn)球吸積性質(zhì)，使用高度積分方程可能是一種過度的簡化。 ?他們考慮了球坐標(biāo)下的一個軸對稱無子午流 ( )的 ADAF二維結(jié)構(gòu)。 ?方程組需要六個邊界條件才能求解： 在赤道面和旋轉(zhuǎn)軸 解沒 有奇異 性， 滿足對稱性 要求。 ? ? ? ? ? ? ? ?, Svc? ? ? ? ?? 和:02 Sdcd v d dd d d d??? ? ? ? ??? ? ? ? ?0 : 0 , 0Sdcd v d d vd d d d ?? ? ? ? ??? ? ? ? ? ? ?圖展示了三個典型解（ ）的角速度、徑向速度、密度和聲速平方的角向分布輪廓。 ?解 ( )的輪廓顯示出薄盤解的特征，密度在赤道面上達(dá)到最大，隨著緯度的增加密度迅速下降，說明物質(zhì)主要集中在赤道面上，而角速度接近開普勒值。 ?輻射譜從射電延展到硬 X射線波段。 ? ADAF模型的修正 ? 有物質(zhì)外流的 ADAF（ Xu amp。 ?具有子午流動（ ）的情況下，求解自相似的二維 ADAF結(jié)構(gòu) ，研究物質(zhì)外流的影響。 ?穿越整個球面的凈吸積率是 ： 若質(zhì)量守恒， 凈吸積率為常數(shù)，有兩種情況： ?冪律指數(shù) ?凈吸積率為零： ? ? ? ?? ? ? ?23 / 22 si n , ,2 si nrnrM r r v r dG M r v d? ? ? ? ? ?? ? ? ? ? ?????? 。 ?第二種情況對應(yīng)修正的 ADAF， 內(nèi)流的物質(zhì)和外流的物質(zhì)相等，使凈吸積率為零 。 ?模型對 進(jìn)行傅立葉展開， 代入流體力學(xué)方程組，將一個以一定的邊界條件求解微分方程組的問題轉(zhuǎn)變?yōu)橐粋€非線性代數(shù)方程組的求根問題。 ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?, , ,rp v v v??? ? ? ? ? ?和 左上圖是密度等值線和子午面內(nèi)的速度矢量場；左下圖是溫度等值線；右圖是相應(yīng)的物理量的角分布圖。 ?拋射外流解處處都是負(fù)能量，外流的物質(zhì)最終都能返回來， 不產(chǎn)生 外流 。 Belegman 1999） ?假設(shè)輻射冷卻無效 ?假設(shè)徑向速度遠(yuǎn)小于旋轉(zhuǎn)速度 （只適合小粘滯情況，即 α~） ?離子主導(dǎo)的物態(tài)方程： ?引入三個自相似參量 p、 λ、 ε 5 / 3? ?? 物質(zhì)吸積率滿足： ? 角動量內(nèi)流滿足： ? 能量外流滿足： ? G是半徑 r處內(nèi)層物質(zhì)對外層物質(zhì)的力矩。 0 1pm r p? ? ?2 1 / 2 。lEp r pd F d Fd m p d m p r? ? ? ??? 。2 2 22 2 21 5 1 ,2 2 2raB e p a rr?? ? ? ? ? ?? 三個參數(shù) 決定吸積盤的性質(zhì) ? 情況，對應(yīng)無外流無旋轉(zhuǎn)的Bondi球?qū)ΨQ吸積 。 ? 情況，對應(yīng)磁主導(dǎo)的風(fēng)，盤上的物質(zhì)流動是守恒的，所有的角動量和能量被風(fēng)所帶走，在盤中不存在耗散過程，而且盤是冷和薄的 。 ? 情況，對應(yīng)Bernoulli常數(shù)（比能量）為零的臨界束縛吸積流。 ? ? ? ? ? ? 1 / 222 1 0 4 4 / 2 1 4 8 1 5p p p p p p? ??? ? ? ? ? ? ? ???? ?2 3 2 / 2 1 / 5 / 2r a r p p? ? ? ?0 .7 5 , 0 .7 5 , 0 .5p ?? ? ? ? 0 .3 5 /B e r?? ? 粗線所圍四邊形為滿足 (1) ， (2)G0，(3)lwl， (4)Be0四
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