液壓專業(yè)畢業(yè)設(shè)計外文翻譯(中文--阻尼式溢流閥的建模與動態(tài)響應(yīng)-在線瀏覽
2024-07-23 21:45本頁面
【正文】 行改造和重新擬合阻尼器模型測試數(shù)據(jù)。 被動阻尼器在許多應(yīng)用領(lǐng)域使用 ,例如汽車的沖擊吸收系統(tǒng)。最終方程都是基于相同的基本方程。 y(t)給出了 ,在活塞上的力取決于兩個腔之間的壓力 (P1(t)?P2(t)]與活塞由于與假定的面摩擦產(chǎn)生的恒定力的差別。在稍后參考論文中應(yīng)該指出 ,方程 (1)不適用于遲滯的表征。 假設(shè)流體不可壓縮 , 用連續(xù)性方程可以來獲得體積的變化 , (2) 對于小˙ y的流量可以假設(shè)為層流。 結(jié)合方程 (2)和 (3)得到通過孔口粘滯力下列方程 其中 A是孔的面積。 90o出口 ,c=。壓力差 P1?P2等于方程 (7)中所描述的損失 整體的運動方程 ,因此是所提供的 現(xiàn)有的測試數(shù)據(jù)不認(rèn)為摩擦有任何顯著影響。 該模型可以推廣到更現(xiàn)實的安全閥和開閥區(qū)域的動力學(xué)過程。在這個區(qū)域流體被允許通過旁路閥門 ,而非讓流過活塞的的主孔 (見圖 2)。由此產(chǎn)生的壓差與流體在閥門處的 回流管和對面腔不同， 如果活塞動力是足夠大 (F Fcrit) 將導(dǎo)致閥門開啟。在可能的最簡單的模型下 ,我們可以把阻尼器視為旁路阻尼管，它用相同的方法、準(zhǔn)確地開在經(jīng)典位置但是呈現(xiàn)不同的幾何形狀。因此我們使用方程 (9)四個不同的區(qū)域各種系數(shù)也隨之變動 : (一 )壓力低 (F Fcrit)、阻尼器處于壓縮 (˙ 0)。y (三 )壓力低 (F Fcrit)、阻 尼器處在反彈 (y˙ 0)。 三個分離的可能性被認(rèn)為是在接下來的兩個部分里。 流動中的變化是由于 ，在 。 在本節(jié)中 ,該系統(tǒng)可以看作是一套明確的公式 ,而不需要使用時間步進(jìn)方法。 恒壓模型 從第二節(jié)還不清楚當(dāng)閥門開啟時 d3應(yīng)該是什么的價值。在試驗數(shù)據(jù) (圖 4)表明，當(dāng)速度梯度低而旁路閥門開啟速度高時將存在力的補(bǔ)償。 ,以防止力處于零時 ,速度趨于零。這種補(bǔ)償?shù)淖饔每梢栽谧詈唵蔚那闆r下使用方程 (9) 計算。通過動作而溢出。有待應(yīng)用物理論證參數(shù)是否選擇正確。將會用物理方法討論解釋開閥 的運動區(qū)域 , 由于摩擦而產(chǎn)生的影響被忽視了 ,因為它被假定是很小的。 在較低的壓力下，所有的流量將通過活塞孔口。 這將是真是存在的在臨界力 Fcrit達(dá)到臨界壓力。 以上這種流量的增加產(chǎn)生的力 ,使閥門打開允許一些的液體流過旁路管。這就意味著在活塞孔口壓差將大致保持常數(shù)。這意味著 ,力的影響由于活塞孔口不變 ,將等于 Fcrit力。如今成為整體方程 ,指圖 6,如果假定旁路口的水頭損失足夠大，來避免產(chǎn)生力速度線性的特性。圖 6說明了在非物理的參數(shù) d(2)的來源，如果臨界速度是已知的。 等效速度模型 如果對于一個給 定的輸入位移的全周期能夠通過流體的流動來描述的話，它將會是一個簡單分析系統(tǒng)的辦法。由于忽略了壓縮系數(shù)、流量的全向運動，活塞將會完全承受 一部分來自流體通過孔 (174問 :)和水流通過旁路軟管 (Qb)的壓力。作為一個簡單的例子 ,這意味著一個更廣闊的管道將需要更多的流體通過它來產(chǎn)生相同的水頭損失作為相似的情況，不能是較窄的管 道。參考圖 6，這個想法可以應(yīng)用到方程 (10) 阻尼器的建模和動態(tài)響應(yīng) 在圖 6中的這個例子顯示當(dāng)速度為 y1˙時壓差為 P1。通過旁路管的流量因此可以通過下式得到 現(xiàn)在有兩個壓力 P1或力的方程。這個系統(tǒng)有三 個部分可以產(chǎn)生壓差 (忽略壓縮性 ): (a)流量通過活塞孔口 。 (c)流過閥門。由孔產(chǎn)生的壓力損失必須與旁路管的損失相同。用方程 (19)來定義 ,經(jīng)過閥門的流量 Qv 用
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