多晶體織構(gòu)分析_晶體的極射赤面投影-展示頁
2024-08-12 22:43本頁面
【正文】 。若像平面在遠軸電子的焦點和近軸電子的焦點之間做水平移動，可以得到一個最小的散焦斑，半徑為 Rs，折算到物鏡平面上為 Δ rs ，是由于球差造成的散焦斑半徑，即物平面上兩點距離小于 2Δ rs ，則透鏡不能分辨，像平面上得到的是一個點。離開透鏡主軸較遠的電子比主軸附近的電子被折射程度大。 ? 色差：由于電子波的波長或能量發(fā)生一定幅度的改變造成的。 ? 電磁透鏡的焦距總是正的，改變激磁電流，電磁透鏡的焦距和放大倍數(shù)將發(fā)生相應(yīng)變化，因此電磁透鏡是一種變焦距或變倍率的會聚透鏡。一束平行于主軸的入射電子束通過電磁透鏡時將被聚焦在軸線上一點，即焦點 21111LLf ??fLfM??12)( INUKf r?f是焦距， L1是物距， L2是像距 放大倍數(shù) M K— 常數(shù)， Ur— 經(jīng)相對論校正的電子加速電壓，（ IN） 電磁透鏡安匝數(shù) 帶有鐵殼的電磁透鏡 ? 導(dǎo)線外圍的磁力線都在鐵殼中通過，在軟磁殼的內(nèi)側(cè)開一道環(huán)狀的狹縫，減小磁場擴散，使大量磁力線集中在縫隙附近的狹小區(qū)域，增強磁場強度。磁場作用力使電子向趨向于向主軸靠近。 1. 需改變很高的加速電壓才可改變焦距和放大率； 2. 靜電透鏡需數(shù)萬伏電壓，常會引起擊穿； 3. 象差較大。 由靜電場制成的透鏡 —— 靜電透鏡 由磁場制成的透鏡 —— 磁透鏡 目前，應(yīng)用較多的是磁透鏡，我們只是分析磁透鏡是如何工作的。 加速電壓 /kV 電子波波長 /197。 二、電子波的波長 ? 電子的波長取決于電子運動的速度和質(zhì)量。光學(xué)顯微鏡的分辨極限 20xx197。 ? 我國情況： 1958年生產(chǎn)了第一臺透射電子顯微鏡， 1975年生產(chǎn)了第一臺掃描電子顯微鏡。 ? 1939年西門子推出了世界上第一臺商品電子顯微鏡， 1949年推出第二種型號。 ? 1934年 Knoll和 Ruska發(fā)明了電子顯微鏡。 ? 思考題： ? 影響電磁透鏡分辨本領(lǐng)的關(guān)鍵因素？如何提高分辨本領(lǐng)？ ? 電子波有何特征？與可見光有何異同？ ? 電磁透鏡景深和焦長主要受哪些因素影響？說明景深大、焦長長，是什么因素影響的結(jié)果？ 電子顯微鏡的發(fā)展 ? 1924年德布羅意提出微觀粒子的波粒兩重性原理，并計算出電子的波長比可見光的短得多。 ? 重點、難點：理解電子的波長，電磁透鏡的結(jié)構(gòu)。 第九章 電子光學(xué)基礎(chǔ) ? 目的：掌握電磁透鏡的特性。晶體的極射赤面投影 多晶體織構(gòu)分析 ? 材料中晶粒取向趨于一定方向的聚集現(xiàn)象，稱為擇優(yōu)取向或織構(gòu)。通過衍射強度的異?，F(xiàn)象來推斷多晶體擇優(yōu)取向分布形式和程度的大小。 ? 要求：掌握電磁透鏡的特性。掌握電磁透鏡的分辨本領(lǐng)、像差、景深和焦長。 ? 1926年 Busch建立了幾何電子光學(xué)理論。 52年后的 1986年與1981年發(fā)明的掃描隧道顯微鏡共同獲得了諾貝爾獎。 ? 1965年第一批商品化的掃描電子顯微鏡在英國問世。 主要內(nèi)容 ? 電子波與電磁透鏡 ? 電磁透鏡的像差與分辨本領(lǐng) ? 電磁透鏡的景深和焦長 電子波與電磁透鏡 ? 一、光學(xué)顯微鏡的分辨率極限 ? ? 分辨本領(lǐng)是指成像物體上能分辨出來的兩個物點間的最小距離 。 ?210 ??r? 比可見光波長更短的有： ? 1）紫外線 —— 會被物體強烈的吸收； ? 2） X 射線 —— 無法使其會聚 ； ? 1924年德布羅意發(fā)現(xiàn)電子的波長比可見光短十萬倍，1926年布施指出軸對稱非均勻磁場能使電子聚焦， 1933年魯斯卡設(shè)計并制造出世界上第一臺透射電子顯微鏡。 e m Uh2??加速電壓 /kV 電子波波長 /197。 1 40 2 50 3 60 4 80 5 100 10 200 20 500 30 1000 不同加速電壓下電子波的波長（經(jīng)相對論校正） 電子透鏡 1）電子可以憑借軸對稱的非均勻電場、磁場的力，使其會聚或發(fā)散，從而達到成象的目的。 磁透鏡 靜電透鏡 1. 改變線圈中的電流強度可很方便的控制焦距和放大率； 2. 無擊穿，供給磁透鏡線圈的電壓為 60到 100伏； 3. 象差小。 2）磁透鏡和靜電透鏡相比有如下的優(yōu)點 磁透鏡結(jié)構(gòu)剖面圖 三、電磁透鏡 ? 用磁場使電子束聚焦的裝置是電磁透鏡。電子作圓錐螺旋近軸運動。為進一步縮小軸向?qū)挾?，還可以接出一對頂端成圓錐狀的極靴。 電磁透鏡的像差與分辨本領(lǐng) ? 一、像差 ? 二、分辨本領(lǐng) 一、像差 ? 兩類：幾何像差和色差 ? 幾何像差是由于透鏡磁場幾何形狀上的缺陷造成的，主要指球差和像散。 ? （一）球差 ? （二）象散 ? （三）色差 （一）球差 ? 球面像差，由于電磁透鏡的中心區(qū)域和邊緣區(qū)域?qū)﹄娮拥恼凵淠芰Σ环项A(yù)定的規(guī)律而造成的。當(dāng)物點通過透鏡成像時，電子就不會聚焦到同一焦點上，從而形成一個散焦斑。 ? 小孔徑角成像，可使球差明顯減小 MRr ss ??341 ?ss Cr ??Cs球差系數(shù)，相當(dāng)于焦距大小， 13mm。 物鏡 球差 最小散焦圓斑 像平面 Ⅰ 2Δ rs 2Rs P （二）象散 ? 由于透鏡磁場的非旋轉(zhuǎn)對稱而引起的。透鏡磁場的非旋轉(zhuǎn)性對稱，會在不同方向上的聚焦能力出現(xiàn)差別，結(jié)果使成像物點通過透鏡不能在像平面上得到的聚焦成一點。 MRr AA ??? 引入校正磁場補償 —消像散器。穩(wěn)定加速電壓 MRr CC ??EECrcC
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