[電子行業(yè)]電磁感應-展示頁
2025-02-12 20:24本頁面
【正文】 m??（ 4）方向： ab ????? ?xcosBtg ???? costgtBv ?????? costgB tv ?? 例 123:如圖所示，長直導線中通有 ，旁有一矩形線框靜止不動，兩長邊與直導線平行，求回路中的感應電動勢。 ?cosvB? ab ? ?cosvB???? dtdxcosB ?? 例 122:如圖所示，棒 ab長為 ?，沿兩角形的軌道以速度 v在均勻的磁場中運動，求回路中的感應電動勢。 B??abcdx解：（ 1）選回路方向 abcda。 我們改變穿過線圈或者回路的磁通量的一般方法有： B?m??1)改變 的大?。? B?2)改變線圈或回路的面積 （ 例如 ，拉寬線圈或將線圈由磁場中滑進滑出等 ） ； 3)改變 和線圈平面之間的夾角。 B?m?? 減少 n?ld? 楞次定律 : 磁通量的變化 感應電流 閉合回路中產生的感應電流具有確定的方向，總是使感應電流所產生的通過回路面積的磁通量，去補償或反抗引起感應電流的磁通量的變化。 因此 ， 法拉第定理的形式可以寫為： dtd m????(SI) 負號表示相反 : B?m?? 增加 n?ld? B?m?? 減少 n?ld? 楞次定理： 當穿過閉合的導線回路所包圍面積的磁通量發(fā)生變化時 ， 在回路中就會有感應電流 ， 此感應電流的方向總是使它自己的磁場穿過回路面積的磁通量去抵償引起感應電流的磁通量的改變 。 a b ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? G G 線圈 磁鐵 只有當磁鐵和線圈兩者之間有相對運動時 （ 一方必須相對另一方運動 ） 回路里才會有電流出現；當相對運動停止時電流消失 。 122法拉第電磁感應定律 1. 電磁感應現象 法拉第在 1831年的 8月 29日用下面的這個儀器發(fā)現了電磁感應現； 電磁感應的演示實驗 )。 非F?非靜電場 qFE 非非??? 2. 電動勢 把單位正電荷 經電源內部繞行閉合回路一周時非靜 電力所作的功定義為電源的電動勢 ? ?? l lE??d 非?R A B 非F?? ????）電源內（ 非ABlE??d ?電動勢為標量，把 電源內部 電 勢升高的方向 規(guī)定為電動勢的 方向 （即從 負極經電源內部指 向 正極的 方向 ）。 BA VV ?R A B 為了維持電流 ， 必須使到 B板的正電荷經另一路徑回到 A極 ， 但靜電力是阻止正電荷從低電勢運動到高電勢 。 121 非靜電力 電源 電動 1. 非靜電力 圖中 ， A， B 為電容器極板 ， 開始時 ， ， 在電場力 作用下 ， 正電荷從 A板經導線 到了 B板與負電荷中和 ， 極板 上的電荷減少 ， 電勢差減小 ， 很快達 V=0， 瞬間電流停止 。 約瑟夫 ?亨利 :17971878, 美國物理學家 ， 先于法拉第發(fā)現電磁感應定律 ， 只是沒有及時發(fā)表 ， 發(fā)現自感現象 。 126 磁場的能量 1. 掌握用法拉第定律計算感生電動勢及判斷方向； 2. 理解感生電動勢和動生電動勢的產生原因； 3. 理解渦旋電場與靜電場的區(qū)別； 4. 了解自感與互感，能計算簡單回路的 L， M； 5. 能計算簡單磁場的磁能 Wm。 124 感生電動勢 渦旋電場 167。 122 法拉第電磁感應定律 167。 第十二章 電 磁 感 應 167。 121 非靜電力 電源 電動勢 167。 123 動生電動勢 167。 125 自感和互感 167。 教學要求 麥克爾 ?法拉第 : 17911867,英國物理學家、化學家， 1831發(fā)現電磁感應定律， 1834年發(fā)現電解定律，提出電場和磁場概念，還提出：電介質、電解質、離子、陰離子、陽離子、力線、陽極、陰極、電極、抗磁、順磁 ……. 導言 楞次 :18041865， 俄籍德國物理學家 ， 1833年總結出 楞次定理 ， 它表明電磁現象也同樣遵守能量轉換和守恒定律 。 167。 結論：單靠靜電力不能維持 穩(wěn)恒電流 。 R A B
教學課件相關推薦
鄂ICP備17016276號-1