電動力學(xué)chapter33(磁多極矩)-展示頁
2025-08-01 07:58本頁面
【正文】 ???????因為 在電流分布以外的空間中，磁場應(yīng)可以用標勢描述，因此再把上式化為磁標勢的梯度形式。(21dVxJxm ?????? ?對于一個小線圈，設(shè)它所圍的面元為△ S ， 有 39。39。39。39。39。39。39。39。39。39。39。39。 x’為線圈上各點的坐標，因此 ldxd???39。39。339。0)1( 1)(4dVRxxJA ???? ???????先就一個閉合線圈情形計算上式。39。 ??? ??? ldIldIdVxJ????I為在該流管內(nèi)流過的電流。0)0()(4)( dVxJRxA?????? ??由恒定電流的連續(xù)性，可把電流分為許多閉合的流管，則 0)( 39。0]12!1 11)[(4)(dVRxxxxRxRxJxAjijiji?????????????????????5 第一項 39。39。2,39。39。與電多極矩對應(yīng)，引入磁多極概念，并討論這種電流分布在外磁場中的能量問題。1 167。 3 磁多極矩 2 本節(jié)研究空間局部范圍內(nèi)的電流分布所激發(fā)的磁場在遠處的展開式。 3 ??rdVxJxA ?????39。0)(4)(?? 矢勢的多級展開 給定電流分布激發(fā)的磁場矢勢為 如果電流分布于小區(qū)域 V內(nèi)，而場點 x又比較遠，可以把 A(x)作多極展開 4
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