第十章原子吸收光譜法-展示頁(yè)
2025-07-30 03:09本頁(yè)面
【正文】 次電子維持放電 )正離子 轟擊陰擊 待測(cè)原子濺射 聚集空 心陰極內(nèi)被激發(fā) 待測(cè)元素特征共振發(fā)射線 。 由于任何譜線并非 都是無寬度的幾何線 ， 而是有一定頻率或波長(zhǎng)寬度的 ， 即譜線 是有輪廓的 ！ 因此將 K? 作為常數(shù)而使用此式將帶來偏差 ！ 原子蒸汽 l h?? I0 ? I? ? AlKIIeII lk??? ?????4 3 g0)(09 空心陰極燈 原子化器 單色儀 檢測(cè)器 原子化系統(tǒng) 霧化器 樣品液 廢液 切光器 助燃?xì)? 燃?xì)? 原子吸收儀器結(jié)構(gòu)示意圖 第三節(jié) 原子吸收光譜儀 10 光源 — 空心陰極燈 (Hollow Cathode Lamp, HCL) 對(duì) AAS光源的要求： a） 發(fā)射穩(wěn)定的共振線 ， 且為銳線； b） 強(qiáng)度大 ， 沒有或只有很小的連續(xù)背景； c） 操作方便 ， 壽命長(zhǎng) 。 基態(tài)原子數(shù)與總原子數(shù)的關(guān)系 8 以頻率為 ?， 強(qiáng)度為 I0 的光通過原子蒸汽 ， 其中一部分光被吸收 ，使該入射光的光強(qiáng)降低為 I? ： 據(jù)吸收定律 ， 得 其中 k? 為一定頻率的光吸收系數(shù) 。因此。 7 Boltzmann 分配定律 Ni / N0 = gi / g0 exp( Ei / kT) Ni與 N0 分別為激發(fā)態(tài)與基態(tài)的原子數(shù)； gi / g0為激發(fā)態(tài)與基態(tài)的統(tǒng)計(jì)權(quán)重，它表示能級(jí)的簡(jiǎn)并度； T為熱力學(xué)溫度； k為 Boltzman常數(shù)； Ei為激發(fā)能。 半寬度 是中心頻率位置，吸收系數(shù)極大值一半處，譜線輪廓上兩點(diǎn)之間頻率或波長(zhǎng)的距離。 原子吸收線輪廓以原子吸收譜線的 中心頻率 （或 中心波長(zhǎng) ）和 半寬度 表征。 5 I0 K0/2 ?? K ? K0 ? 0 I ? ? 0 ? ? I?~ ?（ 吸收強(qiáng)度與頻率的關(guān)系） K?~ ?（ 譜線輪廓） 圖中： K?— 吸收系數(shù)； K0— 最大吸收系數(shù)； ?0， ?0— 中心頻率或波長(zhǎng) (由原子能級(jí)決定 )； ??， ??— 譜線輪廓半寬度 （ K0/2處的寬度 ） ； 第二節(jié) 原子吸收光譜法基本原理 10. 2 . 1 共振線和吸收線 6 由圖可知，在頻率 ? 0處透過光強(qiáng)度最小，即吸收最大。 3） 干擾小 ， 選擇性極好； 4） 測(cè)定范圍廣 ， 可測(cè) 70 種元素 。1 第十章 原子吸收光譜法 第一節(jié) 概述 第二節(jié) 原子吸收光譜法基本原理 第三節(jié) 原子吸收光譜儀 第四節(jié) 定量分析方法 第五節(jié) 原子吸收中的干擾及消除方法 第六節(jié) 靈敏度、檢出限測(cè)定條件的選擇 2 第一節(jié) 概述 歷史 1802年 ，發(fā)現(xiàn)原子吸收現(xiàn)象 1955年 ， Australia 物理學(xué)家 Walsh A建立將該現(xiàn)象應(yīng)用于分析 60年代中期發(fā)展最快。 3 空心陰極燈 原子化器 單色儀 檢測(cè)器 原子化系統(tǒng) 霧化器 樣品液 2 AAS分析示意圖 廢液 切光器 助燃?xì)? 燃?xì)? 原子吸收儀器結(jié)構(gòu)示意圖 4 ： 1） 靈敏度高：火焰原子法 ， ppm 級(jí) ， 有時(shí)可達(dá) ppb 級(jí)；石 墨爐可達(dá) 1091014（ ppt 級(jí)或更低 ） . 2） 準(zhǔn)確度高： FAAS 的 RSD 可達(dá) 1~3％ 。 不足：多元素同時(shí)測(cè)定有困難； 對(duì)非金屬及難熔元素的測(cè)定尚有困難； 對(duì)復(fù)雜樣品分析干擾也較嚴(yán)重；
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