流動(dòng)阻力和能量損失-展示頁(yè)
2025-05-27 06:55本頁(yè)面
【正文】 力稱為沿程阻力。 管道流動(dòng)的局部損失 167。 工業(yè)管道紊流阻力系數(shù)的計(jì)算公式 167。 紊流運(yùn)動(dòng)的特征和紊流阻力 167。 層流與紊流 、 雷諾數(shù) 167。第四章 流動(dòng)阻力和能量損失 167。 沿程損失和局部損失 167。 圓管中的層流運(yùn)動(dòng) 167。 尼古拉茲實(shí)驗(yàn) 167。 非圓管沿程損失 167。 減小阻力的損失 167。流體克服沿程阻力所消耗的機(jī)械能稱為沿程損失。 局部阻力與局部損失 粘性流體流經(jīng)各種局部障礙裝置時(shí)，由于過流斷面變化 gvdlhf 22??? 流動(dòng)方向改變 ， 速度重新分布 ， 質(zhì)點(diǎn)間進(jìn)行動(dòng)量交換而產(chǎn)生的阻力稱為局部阻力 。 單位重量流體的局部損失稱為局部水頭損失為 其中： 為局部阻力系數(shù) ， 是一個(gè)由實(shí)驗(yàn)確定的無(wú)量綱數(shù) 。在應(yīng)用總流伯努利方程進(jìn)行管路水力計(jì)算時(shí) ， 所取兩斷面之間的能量損失既有沿程損失又有局部損失 。 層流與紊流 、 雷諾數(shù) 在不同的初始和邊界條件下 ， 粘性流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)會(huì)出現(xiàn)兩種不同的運(yùn)動(dòng)狀態(tài) ， 一種是所有流體質(zhì)點(diǎn)作定向有規(guī)則的運(yùn)動(dòng) ， 另一種是作無(wú)規(guī)則不定向的混雜運(yùn)動(dòng) 。 首先是英國(guó)物理學(xué)家雷諾在 1883年用實(shí)驗(yàn)證明了兩種流態(tài)的存在 ， 確定了流態(tài)的判別方法 。 打開閥門 A、 B， 當(dāng)玻 璃管中流速較小時(shí) ， 可看到顏色水在玻璃 管中呈明顯的直線形 狀且很穩(wěn)定 ， 這說(shuō)明此時(shí)整個(gè)管中的水都是作平行于軸向流動(dòng) ， 流體質(zhì)點(diǎn)沒有橫向運(yùn)動(dòng) ， 不互相混雜 ， 為層流狀態(tài) ， 如a所示 。 當(dāng)閥門開大到一定程度 ， 顏色水不再保持完整形態(tài) ， 而破裂成如 c所示的雜亂無(wú)章 、 瞬息變化的狀態(tài) 。 如果此時(shí)將閥門關(guān)小 ， 紊亂現(xiàn)象逐漸減輕 ， 管中流速降低到一定程度時(shí) ， 顏色水又恢復(fù)直線形狀出現(xiàn)層流 。 ?cv 下臨界流速 ：從紊流變層流時(shí)的平均速度 。 如果 管徑或運(yùn)動(dòng)粘 度改變 ， 則臨界流速也隨之而變 ， 但 卻是一定的 。 所以一般以下臨界雷諾數(shù)判別流態(tài) ， 即 流。 圓管中的層流運(yùn)動(dòng) 這里討論不可壓縮粘性流體在等截面水平直圓管中的定 常層流運(yùn)動(dòng) 。即 又粘性流體作層流運(yùn)動(dòng)，滿足牛頓內(nèi)摩擦定律 代入上式得 速度分布 對(duì)上式積分得 ? ? 02221 ??? ??? rlrpp? ?drdv?? ??
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