粘性流體流動及阻力-展示頁
2025-05-22 15:25本頁面
【正文】 ； 結果： 紊流 層流 39。 原理： 。由此所發(fā)生的能量損失稱為局部損失。由此所發(fā)生的能量損失稱為沿程損失。1 第五章 粘性流體流動及阻力 任務： ， ， ， 。 內容： 第一節(jié) 流動阻力的分類 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 第三節(jié) 附面層和管流起始段的概念 第四節(jié) 圓管中的層流運動 第五節(jié) 縫隙流 第六節(jié) 圓管中的紊流運動 第七節(jié) 不可壓縮流體繞流物體的運動 2 第五章 粘性流體流動及阻力 gvdlhf 22?? 第一節(jié) 流動阻力的分類 一、 沿程阻力及沿程損失 沿程阻力是指流體在過流斷面沿程不變的均勻流道中所受的流動阻力。 二、局部阻力及局部損失 局部阻力是指流體流過局部裝置 (如閥門、彎頭、斷面突然變化的流道等 )時，也就是發(fā)生在急變流中的阻力。 gvhj 22??3 水平基準線 位置水頭線 粘性流體總水頭線 o o 理想流體總水頭線 第一節(jié) 流動阻力的分類 hf hj hw=hf+hj hw=∑hf+ ∑ hj 4 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 一、 雷諾實驗 目的： 觀察流態(tài)；研究 hf 。 。cv cv6 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 一、 雷諾實驗 hf=kvm 層流， m=1。 層流 紊流 過渡區(qū) 7 1883年 ， 雷諾試驗表明：圓管中 恒 定流動的流態(tài)轉化取決于雷諾數(shù) ?vdRe ? d 是圓管直徑 ， v 是斷面平均流速 ， ? 是流體的運動粘性系數(shù) 。 針對圓管中恒定流動的情況 ， 容易理解：減小 d ， 減小 v ， 加大 ? 三種途徑都是有利于流動穩(wěn)定的 。 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 8 + + + 高速流層 低速流層 任意流層之上下側的切應力構成順時針方向的力矩，有促使旋渦產(chǎn)生的傾向。 層流流動的穩(wěn)定性喪失（雷諾數(shù)達到臨界雷諾數(shù)） 擾動使某流層發(fā)生微小的波動 流速使波動幅度加劇 在橫向壓差與切應力的綜合作用下形成旋渦 旋渦受升力而升降 引起流體層之間的混摻 造成新的擾動 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 11 粘性穩(wěn)定 擾動因素 ?vd?Re d v ? 利于穩(wěn)定 圓管中恒定流動的流態(tài)轉化僅取決于雷諾數(shù) ， 這是客觀規(guī)律用無量綱量表達的又一例證 ， 也是粘性相似準則的實際應用 。 速度從壁面處的零增加到 ∞時的法線方向的距離，定義為附面層厚度，用 δ表示。 速度分布 流量和平均流速 內摩擦應力分布 沿程損失 16 rdx第四節(jié) 圓管中的層流流動 一
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