粘性流體流動及阻力-全文預覽
【正文】 ????????00m a x1或 當 Re=4000～ 106,n=1/6～ 1/10，常取 n= 1/7 。 第六節(jié) 圓管中的紊流流動 一 .脈動現(xiàn)象和時均化的概念 28 y x 39。uuu ?? ?? T ud tTu 01 01039。試求油的運動粘度。 22 四、 沿程損失 gvdlhf 22??lhi f?22 324 didQv??? ??gvdlhf 2Re64 2?Re64??23 補充例題一 ρ=850kg/m v= 105m2/s的油，在管徑 100mm的管中以平均速度 v=，求 （ 1）管中心處的最大流速；（ 2）在離管中心 r=20mm處的流速；（ 3）沿程阻力系數(shù) λ ；（ 4）管壁切應力 τ0及每 km管長的水頭損失。 Rex = u∞x/ν 14 第三節(jié) 附面層的概念 附面層分離 15 第四節(jié) 圓管中的層流流動 本節(jié)討論粘性不可壓縮粘性流體在等徑直管中的定常層流流動規(guī)律。 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 9 旋渦受升力而升降，產(chǎn)生橫向運動，引起流體層之間的混摻 渦體 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 10 紊流的發(fā)生 紊流發(fā)生的機理是十分復雜的，下面給出一種粗淺的描述。 實際流體的流動之所以會呈現(xiàn)出兩種不同的型態(tài)是擾動因素與粘性穩(wěn)定作用之間對比和抗衡的結果 。 裝置： 5 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 一、 雷諾實驗 步驟： 5的開度從 0到最大，觀察流態(tài)，測量 hf 、 v； 5的開度從最大到 0，觀察流態(tài)，測量 hf 、 v； 結果： 紊流 層流 39。由此所發(fā)生的能量損失稱為局部損失。1 第五章 粘性流體流動及阻力 任務： ， ， ， 。 二、局部阻力及局部損失 局部阻力是指流體流過局部裝置 (如閥門、彎頭、斷面突然變化的流道等 )時，也就是發(fā)生在急變流中的阻力。 。 層流 紊流 過渡區(qū) 7 1883年 ， 雷諾試驗表明：圓管中 恒 定流動的流態(tài)轉化取決于雷諾數(shù) ?vdRe ? d 是圓管直徑 ， v 是斷面平均流速 ， ? 是流體的運動粘性系數(shù) 。 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 8 + + + 高速流層 低速流層 任意流層之上下側的切應力構成順時針方向的力矩，有促使旋渦產(chǎn)生的傾向。 速度從壁面處的零增加到 ∞時的法線方向的距離，定義為附面層厚度，用 δ表示。 xr?1pdxxppp ???? 12??G0s i n2 22221 ?????????? ??????? dxrdxrrprpF x17 第四節(jié) 圓管中的層流流動
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