粘性流體流動及阻力(存儲版)
【正文】 的區(qū)域，這就是附面層。 紊流， m=～ 2。由此所發(fā)生的能量損失稱為沿程損失。 gvhj 22??3 水平基準線 位置水頭線 粘性流體總水頭線 o o 理想流體總水頭線 第一節(jié) 流動阻力的分類 hf hj hw=hf+hj hw=∑hf+ ∑ hj 4 第二節(jié) 粘性流體的兩種流動狀態(tài) 一、 雷諾實驗 目的： 觀察流態(tài)；研究 hf 。 針對圓管中恒定流動的情況 ， 容易理解：減小 d ， 減小 v ， 加大 ? 三種途徑都是有利于流動穩(wěn)定的 。 速度分布 流量和平均流速 內(nèi)摩擦應(yīng)力分布 沿程損失 16 rdx第四節(jié) 圓管中的層流流動 一、 速度分布 因為在直管中的流動定常不可壓，所以微元柱體作勻速直線運動。 解 : 列細管測量段前、后斷面能量方程 whgvpzgvpz ??????222222221111????? ? oi lmhpphoi loi lHgDf ,21 ?????????gvdlhf 22??Re64??設(shè)流動是層流 ?vd?Re24dQv??sm / 26????26 紊流的基本特征是有一個在時間和空間上隨機分布的脈動流場疊加到本為平滑和平穩(wěn)的流場上 。xx uu ?)(yfux ?yu?二、紊流中的切應(yīng)力 流體微團的脈動造成了對時均流動新增的應(yīng)力，原有的粘性應(yīng)力仍然存在。 2. 流體在邊界條件不變的條件下的流動阻力稱為沿程阻力，由此引起的能量損失稱為沿程損失： 流體流經(jīng)邊界條件急劇變化時阻力稱為局部阻力，由此造成的能量損失稱為局部損失： gvdlhf 22??gvhj 22??36 第五章 小結(jié) 3. 流體流過固體壁面時，沿壁面法線方向速度逐漸增大的區(qū)域稱為附面層。 當 n=1/6～ 1/10時， 當 n=1/7時， 對層流， ~?uv8 1 ?uv?uv34 五、圓管層流和紊流的比較 層流 紊流 流動特點 分層 脈動 沿程損失 hf∝ v hf∝ ～ 2 速度分布 二次拋物線 對數(shù)或指數(shù)曲線 應(yīng) 力 線性 τ1 線性 τ1+τ2 動能系數(shù) α 2 ≈1 動量系數(shù) β 4/3 ≈1 沿程阻力系數(shù) λ λ＝ Re/64 λ＝ λ(Re， Δ/d) 35 第五章 小結(jié) 1. 粘性流體具有兩種流動狀態(tài)： 層流和紊流。39。 解 :(1) m a x22 21324 udidQv ??????smvu /1 2 6 3 a x ????(2)
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