激光拉曼光譜實驗報告-文庫吧資料
2025-05-20 02:37本頁面
【正文】 107763從表中可以看出，在瑞利散射兩側(cè)對稱的分布著4種振動（振動模式在實驗原理中已經(jīng)做了約定，表中做標(biāo)記即可明顯地看出其對稱性），和理論分析的振動模式吻合，誤差在允許范圍內(nèi)。由圖中也可以明顯地看出，瑞利散射左側(cè)的反斯托克斯線的峰值高度要低于右側(cè)的斯托克斯線。圖4 液態(tài)分子的拉曼散射光譜由圖中可以看出一共有10個峰值，其中5號峰值，即強度最大的峰值對應(yīng)的散射光即為瑞利散射。四， 數(shù)據(jù)處理及分析1，測量分子的拉曼散射光譜并分辨出各種振動模式。實驗中使用調(diào)節(jié)偏振片P1對光源進(jìn)行起偏，使入射光成為平面偏振光，通過轉(zhuǎn)動半波片P3改變偏振方向，這樣可以實現(xiàn)對入射光和散射平面所成角度的控制。（2） 測量分子的拉曼散射光譜，分辨出各種振動模式。然后單色儀收集散射光，再使用光電倍增管和光子計數(shù)器吃力拉曼散射信號。樣品是液態(tài)分子，裝在樣品池中。由理論分析可得，1號振動模式（振動頻率相當(dāng)于波數(shù)V=458/cm）的退偏度為0。為了定量描述散射光相對入射光偏振態(tài)的改變，引入退偏度的概念。拉曼散射光的偏振性完全取決于極化率張量。這一現(xiàn)象稱為散射光的“退偏”。3， 拉曼散射的退偏度實驗所測樣品中，尤其是在液態(tài)與氣態(tài)的介質(zhì)中，分子的取向是無規(guī)則分布的。當(dāng)初態(tài)能級低于末態(tài)能級時產(chǎn)生斯托克斯拉曼散射，出射光子頻率為；而初態(tài)能級高于末態(tài)能級時產(chǎn)生反斯托克斯拉曼散射，出射光子頻率為。圖（2a）圖（2b）EjEi碰撞如果是彈性的，如圖（2a）則二者不交換能量，光子只改變運動方向而頻率和能量都沒有改變，這就是瑞利散射。2， 半經(jīng)典理論解釋拉曼散射頻率為的單色光，可以看做是具有能量的光子，而光的散射是由于入射光子和散射物分子發(fā)生碰撞后，改變傳播方向而形成的。表明，散射光中還存在頻率與入射光不同，大小為的光輻射，即拉曼散射光。對于不同頻率的簡正坐標(biāo)，分子的極化率將發(fā)生不同的變化，光的拉曼散射就是由于分子的極化率的變化引起的。2，拉曼散射的經(jīng)典模型對于振幅矢量為,角頻率為的入射光，分子受到該入射光電場作用時，將感應(yīng)產(chǎn)生電偶極矩，一級近似下。（3）C原子平行于正方體的一邊運動，四個CL原子同時平行于改變反向運動，分子重心保持不變，頻率相當(dāng)于波數(shù)V=776/cm，為三重簡并（記為振動模式3）。（1）四個CL原子沿各自與C的連線同時向內(nèi)或向外運動（呼吸式），振動頻率相當(dāng)于波數(shù)V=458/cm（為了敘述方便，記為振動模式1）。四個氯原子處于四個不相鄰的頂角上，如圖1所示，中間的A原子即為碳原子?？梢杂谩昂喺鴺?biāo)”描述簡正振動，3N6中簡正振動的簡正坐標(biāo)為。由于分子質(zhì)心有3個平移自由度，非線性分子有3個轉(zhuǎn)動自由度，因此其余3N6個自由度是描述分子中的原子振動的。本實驗將用半導(dǎo)體激光器泵浦的：晶體并倍頻后得到的532nm激光作為激發(fā)光源研究液體樣品的分子的拉曼光譜。它提供快速、簡單、可重復(fù)、且更重要的是無損傷的定性定量分析，無需樣品準(zhǔn)備，樣品可直接通過光纖探頭或者通過玻璃、石英、和光纖測量。而且基于新激光技術(shù)在拉曼光譜學(xué)中的使用，發(fā)展了共振拉曼、受激拉曼散射和
研究報告相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1