x射線和單晶衍射ppt課件-文庫吧資料
2025-05-18 02:07本頁面
【正文】 2年 3月病逝于倫敦。 ?2θ角是入射線和衍射線之間的夾角，習(xí)慣上稱 2θ角為衍射角，稱 θ為 Bragg角，或衍射半角。 反射角 =入射角，且反射線、入射線、晶面法線共平面。 勞厄 空間點(diǎn)陣的衍射條件除了用勞埃方程來表示以外 ， 還有一個很簡便的關(guān)系式 ， 這就是布拉格 （ Bragg） 方程 。 1921年成為普魯士科學(xué)院院士， 1921—1934年是德國科學(xué)資助協(xié)會物理委員會主席，二戰(zhàn)中，他是德國學(xué)者中抵制希特勒國家社會主義的代表人物之一，因此失去物理所顧問位置， 1955年重被選進(jìn)德國物理學(xué)會，1960年 4月 24日因車禍去世。 1898年中學(xué)畢業(yè)后一邊在軍隊服務(wù)，一邊在斯特拉斯堡大學(xué)學(xué)習(xí)。前一種辦法稱為勞埃攝譜法，后一種辦法包括回轉(zhuǎn)晶體法和粉末法等。為了獲得衍射圖必須增加一個變數(shù)。 符合上式的衍射方向應(yīng)是三個圓錐面的共交線 。 2， …… 式中 λ為波長， h ,k , l 均為整數(shù)， h k l 稱為衍射指標(biāo)。 ( s s0 ) = l λ c(cosγ cosγ0)=lλ h， k， l，＝ 0 ， 177。 ( s s0 ) = h λ a(cosα cosα0)=hλ b Laue方程 ?兩相鄰散射線發(fā)生增強(qiáng)干涉現(xiàn)象的條件為光程差是波長的整數(shù)倍： ? 實(shí)際上以 a作為軸線，和 a呈 φa角的圓錐面的各個方向均滿足這一條件。 倫琴 二、衍射幾何 ?討論衍射幾何的方程有 Laue(勞埃 )方程和Bragg（布拉格） 方程。 1888年實(shí)驗(yàn)證實(shí)電介質(zhì)能產(chǎn)生磁效應(yīng)，最重要在 1895年11月 8日在實(shí)驗(yàn)中發(fā)現(xiàn)：當(dāng)克魯克斯管接高壓電源，會放射出一種穿透力極強(qiáng)的射線，他命名為 X射線。 1896年成為柏林和慕尼黑科學(xué)院通訊院士， 1900—— 1920年任慕尼黑物理所所長， 1923年 2月 10日逝世。1869年在蘇黎世大學(xué)獲哲學(xué)博士學(xué)位，并留校任教。 ? 另一方面是衍射線束的 強(qiáng)度 ，衍射線的強(qiáng)度則取決于原子的品種和它們在晶胞中的位置。 ? X射線衍射理論所要解決的中心問題 : 在衍射現(xiàn)象與晶體結(jié)構(gòu)之間建立起定性和定量的關(guān)系 衍射花樣 ? 晶體所產(chǎn)生的衍射花樣都反映出晶體內(nèi)部的原子的分布規(guī)律。 ? 可以把晶體中每個原子都看作一個新的散射波源，它們各自向空間輻射與入射波同頻率的電磁波。其特點(diǎn)是強(qiáng)度高，單色性好，比通常的 X射線管所發(fā)出的 X射線約大 105倍左右。這種 X射線，通常在真空度約 10－ 4Pa的 X射線管內(nèi)，由高壓加速的電子沖擊陽極金屬靶產(chǎn)生，以 Cu靶為例，當(dāng)電壓達(dá) 3540KV時， X光管內(nèi)加速電子將 Cu原子最內(nèi)層的 1S電子轟擊出來，次內(nèi)層 2S、 2P電子補(bǔ)入內(nèi)層， 2S、 2P電子能級與 1S能級間隔是固定的，發(fā)射的 X射線有某一固定波長，故稱為特征射線， 特征 X射線波長 ? 特征 X射線波長與靶材料原子序數(shù)有關(guān)，原子序數(shù)越大，核對內(nèi)層電子引力上升， λ下降 ? 常用的靶材有 Cu靶， Mo靶 和 Fe靶。解釋它的干涉與衍射時，把它看成波，而考慮它與其他物質(zhì)相互作用時，則將它看成粒子流，這種微粒子通常稱為光子。 衍射分析技術(shù)的發(fā)展簡史 ? 與 X射線及晶體衍射有關(guān)的部分諾貝爾獎獲得者名單 年 份 學(xué) 科 得獎?wù)?內(nèi) 容1901 物理 倫琴Wilhel m Conr al Ron tgen X射線的發(fā)現(xiàn)1914 物理 勞埃Max vo n Laue 晶體的X射線衍射 Bragg nce Br agg.1917 物理 巴克拉Ch
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1