礦物材料現(xiàn)代測(cè)試技術(shù)(武漢理工大學(xué))2x射線分析1-文庫吧資料
2024-10-22 19:47本頁面
【正文】 工作 ， 配有真空系統(tǒng) 。 把這種 Kα 、 Kβ 、及 Kγ 等輻射稱之為 特征譜 。 這種由 L→K 的躍遷產(chǎn)生的X射線稱為 Kα 輻射，同理還有 Kβ 輻射， Kγ 輻射。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 18 3 X射線的產(chǎn)生 （ 6） 第一章 . X射線的性質(zhì) 在躍遷的過程中，前后存在能量差異，其差異即等于 K層 與 L層 的能級(jí)差， ΔE=EL EK=hν 該 差值能量將以 X射線的形式放射出去 。 當(dāng)外來電子將 K層 的一個(gè)電子擊出后 ， 這時(shí)原子就處于高能的不穩(wěn)定狀態(tài) (激發(fā)態(tài) )， 必然自發(fā)地向穩(wěn)定態(tài)過渡 。 ＝ 108 cm (angstrum) 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 17 3 X射線的產(chǎn)生 （ 5） 第一章 . X射線的性質(zhì) (2) 特征譜的產(chǎn)生 從原子物理學(xué)知道 ， 原子內(nèi)的電子按照 鮑林 不相容原理和能量最低原理分布在各個(gè)能級(jí)上 （ 電子軌道 ） ， 用記號(hào) K、 L、 M、 N…… 表示 。 hν m = hC／ λs = eV λs = ／ V V的單位為 KV, λs 的單位為 197。 從短波限開始隨著波長(zhǎng)的增加強(qiáng)度迅速達(dá)到一個(gè)極大值 ， 之后逐漸減弱 ， 趨向于零 。 實(shí)際上電子的數(shù)量是極其巨大的 ， 碰撞時(shí)的角度千差萬別 ， 損耗越大 ， 頻率越小 ， 相應(yīng)地波長(zhǎng)越長(zhǎng) ， 從而構(gòu)成從λs 開始到 λm 的 連續(xù)譜 。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 15 3 X射線的產(chǎn)生 （ 3） 第一章 . X射線的性質(zhì) 電子的動(dòng)能轉(zhuǎn)化為 X射線的物理解釋 ： （ 1） 連續(xù)譜的產(chǎn)生 電子與陽極靶的原子碰撞時(shí) ， 電子失去動(dòng)能以光子形式輻射 ， 這個(gè)光子流就是 X射線 。高速電子到達(dá)靶面，運(yùn)動(dòng)突然受阻，其 動(dòng)能 部分轉(zhuǎn)變?yōu)?輻射能 ，以 X射線的形式放出，這種形式產(chǎn)生的輻射稱為 軔致輻射 。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 12 2 X射線的性質(zhì) （ 6） 第一章 . X射線的性質(zhì) 綜上所述， X射線的主要物理性質(zhì)及其穿過物質(zhì)時(shí)的物理作用可以概括地用下圖表示 : 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 13 3 X射線的產(chǎn)生 （ 1） 第一章 . X射線的性質(zhì) 現(xiàn)在人們已經(jīng)發(fā)現(xiàn)了許多的 X射線產(chǎn)生機(jī)制 ， 其中最為實(shí)用的能獲得有足夠強(qiáng)度的 X射線的方法仍是當(dāng)年倫琴所采用的方法 —— 用陰極射線 （ 高速電子束 ） 轟擊對(duì)陰極（ 靶 ） 的表面 。 輻射是 X射線光譜分析的依據(jù)。 物質(zhì)中原子被入射 X射線激發(fā)，受激原子產(chǎn)生二次輻射和光電子，入射線的能量因此被轉(zhuǎn)化從而導(dǎo)致衰減。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 10 2 X射線的性質(zhì) （ 4） 第一章 . X射線的性質(zhì) （ 4） 散射性質(zhì) X射線 散射的過程又可分為兩種 ，一種是只引起 X射線方向的改變， 不引起能量變化的散射，稱為 相干散射 ，這是 X射線衍射的物理基礎(chǔ)；另一種是既引起 X射線光子方向改變，也引起其能量的改變的散射，稱為不相干散射
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