礦物材料現(xiàn)代測(cè)試技術(shù)(武漢理工大學(xué))2x射線分析1-資料下載頁(yè)
2024-10-16 19:47本頁(yè)面
【正文】 打掉了內(nèi)層電子的受激原子將產(chǎn)生如前所述的外層電子向內(nèi)層躍遷的過(guò)程，同時(shí)輻射出波長(zhǎng)嚴(yán)格一定的特征 X射線。為區(qū)別于電子擊靶時(shí)產(chǎn)生的特征輻射，由X射線發(fā)出的特征輻射稱(chēng)為 二次特征輻射，也稱(chēng)為 熒光輻射（散射） ，若能得此時(shí)的輻射波長(zhǎng)，就應(yīng)該能推測(cè)出相應(yīng)的物質(zhì)組成 這個(gè)過(guò)程叫做 X熒光光譜分析 ，這是光電效應(yīng)的具體應(yīng)用。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 28 5 物質(zhì)對(duì) X射線的吸收 （ 2） 第一章 . X射線的性質(zhì) 俄歇效應(yīng) 如果原子 K層電子被擊出， L層電子向 K層躍遷，其能量差不是以產(chǎn)生 K系 X射線光量子的形式釋放，而是被鄰近電子所吸收，使這個(gè)電子受激發(fā)而逸出原子 成為自由電子 俄歇電子。這種現(xiàn)象叫做 俄歇效應(yīng) （ 俄歇 電子譜儀專(zhuān)門(mén)分析這種電子的能量，從而從西物質(zhì)的成分） 。 除此之外， X射線穿透物質(zhì)時(shí)還有 熱效應(yīng) ，產(chǎn)生熱能。我們將光電效應(yīng)，俄歇效應(yīng)和熱效應(yīng)所消耗的那部分入射 X射線能量稱(chēng)為物質(zhì)對(duì) X射線的真吸收?？梢?jiàn)，由于散射和真吸收過(guò)程的存在（主要是真吸收），與物質(zhì)作用后入射 X射線的能量強(qiáng)度將被衰減。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 29 5 物質(zhì)對(duì) X射線的吸收 （ 3） 第一章 . X射線的性質(zhì) 物質(zhì)對(duì)于 X射線的總體吸收用 吸收系數(shù) 來(lái)描述： μ /ρ = K λ 3 Z3 式中 K為常數(shù)， λ 為 X射線的波長(zhǎng)， Z為物質(zhì)的原子序數(shù)， μ 為吸收系數(shù)， ρ 為物質(zhì)的密度， μ /ρ 為稱(chēng) 質(zhì)量吸收系數(shù)，記為 μ m 。 由公式可知， μ m隨原子序數(shù)及 X射線的波長(zhǎng)急劇增大，但其增大的過(guò)程很有意義 ,見(jiàn)下圖： 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 30 5 物質(zhì)對(duì) X射線的吸收 （ 4） 第一章 . X射線的性質(zhì) 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 31 5 物質(zhì)對(duì) X射線的吸收 （ 5） 第一章 . X射線的性質(zhì) μ m出現(xiàn)臺(tái)階狀跳躍的原因 ： 用光電效應(yīng)來(lái)解釋?zhuān)? （ 1） 波長(zhǎng)恒定， μ m隨原子序數(shù)的變化； （ 2） 元素恒定， μ m隨波長(zhǎng)的變化 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 32 5 物質(zhì)對(duì) X射線的吸收 （ 6） 吸收系數(shù)的應(yīng)用－－ 濾波片 ：對(duì)原始 X射線進(jìn)行過(guò)濾，目的是 濾掉 β 射線 。 第一章 . X射線的性質(zhì) 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 33 5 物質(zhì)對(duì) X射線的吸收 （ 7） 第一章 . X射線的性質(zhì) 例如對(duì) Cu靶產(chǎn)生的 X射線，原始的特征線強(qiáng)度分布為 Iα 1： Iα 2： Iβ ＝ 100:50: 用 Ni濾波片 “ 過(guò)濾 ” 后，強(qiáng)度分布為： Iα ： Iβ ＝ 500 ： 1 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 34 作 業(yè) 第一章 . X射線的性質(zhì) 1. 以 Cu靶為例，簡(jiǎn)述 Kα1 、 Kα2 、Kβ 的產(chǎn)生原理，及其強(qiáng)度在經(jīng)過(guò) Ni過(guò)濾前后的比較。 2. 相干散射、熒光散射的產(chǎn)生原理及其應(yīng)用。
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