礦物材料現(xiàn)代測(cè)試技術(shù)(武漢理工大學(xué))2x射線(xiàn)分析1(已改無(wú)錯(cuò)字)
2022-11-16 19:47:23 本頁(yè)面
【正文】 章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 21 3 X射線(xiàn)的產(chǎn)生 （ 9） 第一章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 通常情況下，在特征譜中， Kα1 、 Kα2 、 Kβ 的強(qiáng)度分布如下： Iα1 ： Iα2 ： Iβ ：＝ 100： 50： 而且 Kα1 、 Kα2 的波長(zhǎng)很接近，所以在很多情況下，都是按二者的加權(quán)平均作為 Kα 射線(xiàn)的波長(zhǎng)，計(jì)算方法如下： λKα = （ 2λK α1 +λK α2 ）／ 3 至于 Kβ 射線(xiàn)，因其波長(zhǎng)差異較大，必須設(shè)法去掉和消弱其強(qiáng)度。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 22 3 X射線(xiàn)的產(chǎn)生 （ 10） 典型的 X射線(xiàn)譜 （含連續(xù)譜和特征譜 ） 第一章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 23 3 X射線(xiàn)的產(chǎn)生 （ 11） 幾種常用 陽(yáng)極靶材料 的特征譜參數(shù) 第一章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 24 3 X射線(xiàn)的產(chǎn)生 （ 12） 第一章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 1） 可拆式管 —— 這種 X射線(xiàn)管在動(dòng)真空下工作 ， 配有真空系統(tǒng) 。 不同元素的靶可以隨時(shí)更換 ， 燈絲損壞后也可以更換 ， 這種管的壽命可以說(shuō)是無(wú)限的 。 2） 密封式管 —— 這是最常使用的 X射線(xiàn)管 ， 它的靶和燈絲密封在高真空的殼體內(nèi) 。 殼體上有對(duì) X射線(xiàn) “ 透明 ” 的 X射線(xiàn)出射“ 窗孔 ” 。 3） 轉(zhuǎn)靶式管 —— 這種管采用一種特殊的運(yùn)動(dòng)結(jié)構(gòu)以大大增強(qiáng)靶面的冷卻 ， 即所謂旋轉(zhuǎn)陽(yáng)極 X射線(xiàn)管 ， 是目前最實(shí)用的 高 功率 X射線(xiàn) 發(fā)生裝置 。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 25 4 X射線(xiàn)與物質(zhì)的相互作用（ X射線(xiàn)散射）（ 1） 第一章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 物質(zhì) 對(duì) X射線(xiàn)散射的實(shí)質(zhì)是物質(zhì)中的電子與 X光子的相互作用。 當(dāng)入射光子碰撞電子后，若電子能牢固地保持在原來(lái)位置上（原子對(duì)電子的束縛力很強(qiáng)）， 則光子將產(chǎn)生剛性碰撞，其作用效果是輻射出電磁波 散射波。 這種散射波的波長(zhǎng)和頻率與入射波完全相同，新的散射波之間將有可能發(fā)生相互干涉 相干散射。 X射線(xiàn)的衍射現(xiàn)象正是基于 相干散射之上的 。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 26 4 X射線(xiàn)與物質(zhì)的相互作用（ X射線(xiàn)散射）（ 2） 第一章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 當(dāng)物質(zhì)中的電子與原子之間的束縛力較?。ㄈ缭拥耐鈱与娮樱r(shí)， 電子可能被 X光子撞離原子成為反沖電子 。因反沖電子將帶走一部分能量，使得光子能量減少，從而使隨后的散射波波長(zhǎng)發(fā)生改變。 由于波長(zhǎng)不一致，入射波與散射波將不再具有相干能力，成為 非相干散射 。 武漢理工大學(xué)資環(huán)學(xué)院 管俊芳 27 5 物質(zhì)對(duì) X射線(xiàn)的吸收 （ 1） 第一章 . X射線(xiàn)的性質(zhì) 除了被散射和透射掉一部分外， X射線(xiàn)將被物質(zhì)吸收，吸收的實(shí)質(zhì)是發(fā)生能量轉(zhuǎn)換。這種能量轉(zhuǎn)換主要包括 光電效應(yīng)和俄歇效應(yīng) 。 光電效應(yīng) 當(dāng)入射 X光子的能量足夠大時(shí)，還可以將原子內(nèi)層電子擊出使其成為光電子。被
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