[理學(xué)]5第8章熱力學(xué)-wenkub.com
2024-10-31 22:38 本頁(yè)面
【正文】 6??ablndΔVVRTQTQS ba???? ?。 第 6節(jié) 熵 【 注意 】 實(shí)際上 ， “ 熵增加 ” 這一結(jié)論只是對(duì) 絕熱系統(tǒng) 的熱力學(xué)過(guò)程 ， 或者對(duì) 自發(fā)的 熱力學(xué)過(guò)程才成立 ， 這一結(jié)論并不是對(duì)所有熱力學(xué)過(guò)程都成立 ， 例如 F? 外界推動(dòng) 就是一個(gè)熵減小的過(guò)程，之所以熵減小是因?yàn)橥饨缭谄仁箽飧字械臍怏w向熵減小的方向發(fā)展。 ,TQSS 012 ??? ? d即對(duì)一個(gè)絕熱過(guò)程 ， 如果它經(jīng)歷的過(guò)程是一個(gè)不可逆過(guò)程 ， 熵總是增加的 。0Δ ?iiTQ進(jìn)一步，對(duì)任意 不可逆 循環(huán)， ,0d ??C TQ,dd TQS ?? ?不可逆可逆于是， 二，熵的定義 p V o 可逆 不可逆 ,0dd ?? ?? TQTQ可逆不可逆,0dd ?? ?? TQTQ可逆不可逆,d12 TQSS ???不可逆 TQSS d12 ??? 不可逆一切熱力學(xué)過(guò)程都不可逆 熱力學(xué)第二定律 第 6節(jié) 熵 TQSSCd12 ???【 說(shuō)明 】 2， 在確定的初態(tài)和確定的末態(tài)之間 ， 過(guò)程不同 ， 熱溫比卻不同 。 當(dāng)過(guò)程為一個(gè) 不可逆 過(guò)程時(shí)， TQSLLdd ?? ?二，熵的定義 TQS dd ?【 說(shuō)明 】 當(dāng)過(guò)程為一個(gè) 可逆 過(guò)程時(shí)， TQSLLdd ?? ?第 6節(jié) 熵 【 說(shuō)明 】 盡管我們通過(guò) dQ/T引入熵，但熵的存在不依賴dQ/T的存在而存在。0Δ ?iiTQ這個(gè)公式可以推廣到任意 可逆的 非卡諾循環(huán)中去 po V,0Δ1???Ni iiTQ0??C TQd無(wú)限細(xì)分 ， 前面我們從 可逆 卡諾循環(huán)得到公式 第 6節(jié) 熵 【 討論 】 這個(gè)公式告訴我們： dQ/T是一個(gè)與過(guò)程無(wú)關(guān)而只與狀態(tài)有關(guān)的量 。即 121TT??可逆?定理 2 在相同的高、低溫?zé)嵩粗g工作的一切不可逆熱 機(jī)的效率不可能大于可逆熱機(jī)的效率。 定理 1 工作在相同的高、低溫?zé)嵩粗g的一切可逆熱機(jī) 的效率相等，而與熱機(jī)工作物質(zhì)無(wú)關(guān)。 第 5節(jié) 熱力學(xué)第二定律 二，熱力學(xué)第二定律 一切熱力學(xué)過(guò)程都是不可逆的 。 等價(jià) 等價(jià) 二，熱力學(xué)第二定律 第 5節(jié) 熱力學(xué)第二定律 不可能從單一熱源吸取熱量使其全部變成功而不引起外界的變化。 這個(gè)說(shuō)法被叫做熱力學(xué)第二定律的開(kāi)爾文表述： 后來(lái) ， 克勞修斯又提出了另一個(gè)表述： 不可能從單一熱源吸取熱量使其全部變成功而不引起外界的變化。 1 第 5節(jié) 熱力學(xué)第二定律 為此，人們定義了可逆過(guò)程和不可逆過(guò)程： 初態(tài) po V可逆過(guò)程： 如果無(wú)需借助外界作用就能沿著同一個(gè)過(guò)程的路 線回到系統(tǒng)的出發(fā)點(diǎn)，則說(shuō)系統(tǒng)經(jīng)歷了一個(gè) 可逆過(guò)程。)1( 12 ??? ,1QA?? ,1 ?AQ ?，AQ ???????? ????12(2) tAtQdd1dd 2???????? ????，21 QAQ ??(3) ，tQtAtQdddddd 21 ??。即，熱不能全部轉(zhuǎn)成功。J200?)(25)(27 bbbcaabb VpVpVpVp ????,1 如圖所示： 為提高熱機(jī)效率，卡諾提出一個(gè)理想熱機(jī)的循環(huán)。吸 61 ??? BAACAACA3 lnln VVRTVVRTAQ ?? ??????(4)循環(huán)效率 1QpVA BC3Q2QK546B ?T, 6AB ??A【 例 】
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