【導讀】20xx年12月12日接受；20xx年2月21日校訂；20xx年2月21日完成；使用瓊斯矩陣分析了單個和兩個Sagnac環(huán)梳狀。模擬結(jié)果顯示兩個Sagnac環(huán)的可調(diào)諧性和可?？匦员葐蝹€環(huán)的更好，這個結(jié)論也被實驗結(jié)果所確認。實驗結(jié)果表明多波長光纖激光器輸出激光。的線寬為和光學邊模抑制比為50dB。多波長光纖激光器可以通過布拉格光纖光柵陣列[5]，鎖模技術(shù)。[6-7]，光學參量振蕩器[8]，四波混頻效應(yīng)[9]，受激布里淵散射效應(yīng)實現(xiàn)[10-12]。本文提出和證明了一種雙Sagnac環(huán)可調(diào)諧多波長摻鉺光纖環(huán)形激光器。高雙折射PMF組成。通過調(diào)整兩個PC可以實現(xiàn)多波長激光器輸出的大范圍調(diào)諧。結(jié)構(gòu)相比，改變PMF長度可以獨立調(diào)諧波長間隔和激光線寬。伸，其在DWDM系統(tǒng)，傳感和儀表測試中具有潛在應(yīng)用。提出的多波長光纖激光器的實驗裝置示意圖如圖1中所示。長光纖激光器通過雙Sagnac環(huán)進行調(diào)諧。入耦合器并被耦合器平均分成兩束。這兩束反向傳播的光束在環(huán)中重新耦合。是光在快軸和慢軸傳播相同距離所產(chǎn)生的相位差，L是PMF

　　

【正文】 y erbiumdoped fiber loop lasers,” Opt. Express 14, 9293–9298 (20xx). 3. T. Kraetschmer, D. Dagel, and S. T. Sanders, “Simple multiwavelength timedivision multiplexed light source for sensing applications,” Opt. Lett. 33, 738–740 (20xx). 4. Z. Chen, S. Ma, and N. K. Dutta, “Multiwavelength fiber ring laser based on a semiconductor and fiber gain medium,” Opt. Express 17, 1234–1239 (20xx). 5. ,F. Fresi, “Continuously spacingtunable multiwavelength semiconductoropticalamplifierbased fiber ring laser incorporating a superimposed chirped fiber Bragg grating,” Opt. Lett. 32, 1032–1034 (20xx). 6. C. S. Jun and B. Y. Kim, “Modelocking and Qswitching in multiwavelength fiber ring laser using low frequency phase modulation,” Opt. Express 19, 6290–6295 (20xx). 7. . Luo, . Luo, and . 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Kuzin, “Switchable and tuneable multisavelength Erdoped fibre ring laser using Sagnac filters,” Laser Phys. 20, 720–725 (20xx). 譯文二： 可調(diào)諧全光纖雙折射梳狀濾波器 Raymond ， ChangSeok Kim,Jin , 巴爾的摩，約翰霍普金斯大學電氣與 計算機工程部門， MD 21218， Email： 引言 可調(diào)諧光梳狀濾波器已經(jīng)被證明可用于發(fā)展波分復用光學光纖通信系統(tǒng)中的多波長激光器。這種濾波器實現(xiàn)方式是使用光纖光柵、高雙折射率光纖和法布里 珀羅諧振器 1 。在所有這些情況下，梳狀濾波器的信道間隔是固定的，而對于布拉格光纖來說，光譜調(diào)諧是有限的。本文我們將實驗證明低插入損耗、大消光比和偏振不敏感的可調(diào)頻道間隔梳狀濾波器。這種濾波器可以很容易應(yīng)用于多波長光纖激光器結(jié)構(gòu)中。 基本調(diào)諧概念 一個基本的 Lyot 光纖濾波器通過把一個高雙折射 光纖（ PM 光纖）放置在兩個偏振裝置之間，并且快軸相對于偏振鏡的軸旋轉(zhuǎn) 45176。構(gòu)成 2 。 PM 光纖兩個軸的波長相關(guān)相位差產(chǎn)生了一個正弦曲線的波長相關(guān)濾波傳輸函數(shù)，如方程式 1所示，其中 eon? 是光纖雙折射， efl 是光纖長度。如方程式 2 所示，波長間隔取決于傳輸峰的相鄰距離。 （ 1） （ 2） 波長間隔可以通過改變 PM 光纖長度進行調(diào)諧，但這種方法不適合動態(tài)波長間隔調(diào)諧。在近期工作中，我們證明了有效的一種方法即通過使用兩段 PM 光纖的 Lyot 濾波器實現(xiàn)光纖長度的離散變化 3 。這個結(jié)構(gòu)中，光纖分段放置在兩個偏振器件之間并且每段都可以獨立旋轉(zhuǎn)。旋轉(zhuǎn)每段光纖可以改變有效長度，比如快軸相對于慢軸為 +45176?；? 45176。增加光纖分段數(shù)量隨之可以增加合適波長間隔的數(shù)量。 2 段、 3 段、 4 段的波長間隔數(shù)量分別為 1 40。這里我們的工作是把一個兩段 Lyot 濾波器擴展成一個三段 Lyot 濾波器和三、四段 SagnacLyot 濾2eo effnl??????2 2T ( ) = c o s e o e ffnl?? ???????? 波器。這個工作展現(xiàn)了多段雙折射濾波器獨特的濾波特性。 濾波器透射譜測量 光纖型梳狀濾波器可以通過兩種方式實現(xiàn)： 1）使用光纖偏振器件的標準 Lyot雙折射濾波器； 2）使用帶有一個 50： 50耦合器的 Sagnac干涉儀裝置的 SagnacLyot濾波器。圖 1a3a 顯示了兩種結(jié)構(gòu)的實驗裝置。在 PM 光纖片段的兩邊都使用光纖半波片，從而有效控制偏振態(tài)。 SagnacLyot 濾波器只有兩個有效的旋轉(zhuǎn)角 度： +45176。和 45176。另外，二元 SagnacLyot 梳狀濾波器的有效長度為 12LL? 和 12LL? 。通常 n 元 SagnacLyot 梳狀濾波器有效長度的數(shù)量為 12n? 。如圖 3a 所示，SagnacLyot 濾波器的唯一特性是旋轉(zhuǎn)兩個片段偏振軸 176。可以產(chǎn)生一個 2nd 的一階濾波器。 濾波器片段使用 Newport 公司 PM 光纖， 折射率 eon? 為 42 10?? 。實驗中搭建了兩個獨立的濾波器： 1）一個由 1L =， 2L =， 3L =濾波器。這種濾波器應(yīng)用于 Lyot和 SagnacLyot結(jié)構(gòu)中。由 1L =， 2L =，3L =， 4L = 2nd 的順序 SagnacLyot 濾波器。使用一個相干光源（ Calmar 公司飛秒激光器）和一個摻鉺光纖放大器中的 ASE作光源， Lyot 和 Sagnac 濾波器的傳輸光譜可以用光學頻譜分析儀測量。圖 1b，2b 和 3b 顯示了三種濾波器測量的傳輸光譜。旋轉(zhuǎn)光纖片段各邊上的半波片可以得到不同的波長間隔。各濾波器波長間隔的數(shù)量為 1 2，和理論值都一致。典型的插入損耗為 4dB。插入損耗主要是由于偏振控制器中光纖環(huán)半徑小，產(chǎn)生了明顯的彎曲損耗，并且保偏和非保偏光纖的接合也會產(chǎn)生損耗。內(nèi)在損耗可以通過弄直偏振控制光纖測量，其值為 。部分損耗來自于保偏與非保偏焊接。消光比的數(shù)值從 16dB到 12dB不等。濾波器響應(yīng)間隔非常平坦（ ）和一致。 圖 1 Lyot 濾波器結(jié)構(gòu) 圖 2 SagnacLyot 濾波器 圖 3 二階 SagnacLyot 濾波器 結(jié)論 我們證明了一個新的頻道間隔可調(diào)諧的全光纖梳狀濾波器。這種濾波器可以用于一個在多波長激光器中，并且為激光器設(shè)計了提供極高的靈活性。我們同時證明了 Lyot 濾波器和 SagnacLyot 濾波器。其中 Lyot 濾波器只需要少量光纖片段就能提供大量波長間隔數(shù)量。（例如四段濾波器提供 40 個波長間隔）另外，SagnacLyot 濾波器的可調(diào)諧功能獨立于輸入偏振態(tài)。測量的插入損耗的典型值為 4dB，消光比為 15dB。使用低損耗偏振控制器和改善保偏與非保偏光纖的熔接技術(shù)可以降低插入損耗值。 參考文獻 1. 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