地震資料數(shù)字處理第三章動(dòng)靜校正-資料下載頁(yè)
2025-04-29 04:54本頁(yè)面
【正文】 校正量變化率大 ,因此 ,遠(yuǎn) (炮檢距 )道比近 (炮檢距 )道畸變嚴(yán)重 .也就是說(shuō) ,這種拉伸畸變的程度是隨空間和時(shí)間變化的。 由此一來(lái) ,對(duì)于同一個(gè)共中心點(diǎn)道集的各個(gè)地震道 ,由于炮檢距和時(shí)間都不同 ,動(dòng)校正帶來(lái)的拉伸畸變的影響也不相同 ,波形差異較大 ,疊加后會(huì)產(chǎn)生不良效果 .如右圖所示 .這就是拉伸畸變帶來(lái)的后果 —使疊加效果變壞 .由于它是不可避免的 ,目前所能采用的方法只能是把畸變嚴(yán)重的部分予以切除 ,不讓其參加疊加 .用什么來(lái)衡量拉伸嚴(yán)重與否呢 ?必須引入一個(gè)量來(lái)衡量 ,才便于計(jì)算機(jī)操作運(yùn)行 . 由圖知： 校正前波形長(zhǎng)度： L= t1’ t1 校正后的波形長(zhǎng)度： L’= t2’ t2 而由： t2’= t1’Δt2 t2= t1Δt1 其中 Δt1和 Δt2分別是反射波首、尾對(duì)應(yīng)的動(dòng)校正量 t1 t1’ t2 t2’ 動(dòng)校正引起的波形 L拉伸為 :?L=L’L, 這樣就引出一個(gè)新的物理量 —相對(duì)拉伸量 : ?L/ ?為相對(duì)拉伸量的倒數(shù) ,即 1/? = ?L/L = (L’L)/L 由圖可知 , L’=t2’t2 =(t1’ ?t2) – (t1 ?t1) = t1 + L ?t2 t1 + ?t1 = L+( ?t1 ?t2 ) 而 ?T=L’L ,? ?L= ?t1 ?t2 。 1/? =( ?t1 ?t2)/L= =( ?t1 ?t2)/ t1’t1 =反射波首、尾樣點(diǎn)處的動(dòng)校正量之差 /反射波延續(xù)時(shí)間 。換言之 ,相對(duì)拉伸參數(shù) ?是反射波延續(xù)時(shí)間與其首、尾樣點(diǎn)處的動(dòng)校正量之差的比值。 所謂切除 ,就是將畸變嚴(yán)重的那部分樣值全部充零 .這樣做實(shí)際上是減少了疊加次數(shù) ,甚至放棄淺層信息 ,是不得已的辦法 .因?yàn)榛冚^小時(shí)對(duì)疊加效果影響不大 ,因此人們通常都人為規(guī)定一個(gè)“門(mén)檻值” —“可容忍的畸變限度” ,超過(guò)此限度則不能容忍 ,必須切除 ,低于此限度的畸變就不作處理 .而相對(duì)拉伸系數(shù) ?就是一個(gè)定量衡量畸變大小的量 ,所以可人為規(guī)定一個(gè) ?0值 ,將1/??1/?0的部分切除 ,1/?0的部分保留 (等價(jià)于 ???0),例如規(guī)定 ?0=3,就表示把相對(duì)伸長(zhǎng)量大于等于 3的波形切除 ,也就是把動(dòng)校正后波形相對(duì)校正前伸長(zhǎng)了 1/3的部分切除 .大家可以想想 ,我們前面的例子中 ,對(duì)應(yīng)的 1/?是多少 ?如規(guī)定 ?0=3,哪些部分需要切除 ?(思考題 :在計(jì)算機(jī)中如何根據(jù)規(guī)定的 ?值和動(dòng)校正量板表來(lái)自動(dòng)進(jìn)行切除 ?) 動(dòng)校正存在的問(wèn)題及解決的思路 ? 。 高保真動(dòng)校正 ? . 假設(shè) :① 地下反射界面是水平的 。 ② 動(dòng)校正速度是準(zhǔn)確的 。③ 排列是小的 (雙曲線型時(shí)距曲線方程的前提條件 ) VNMO=V/cos? t2=t02+x2 cos2?/v2 思考：如按水平層進(jìn)行動(dòng)校正，會(huì)出現(xiàn)動(dòng)校不足還是動(dòng)校過(guò)量？ 由圖可知 :低速層的時(shí)差 高速層的時(shí)差 。但低速傾斜層的時(shí)差與高速水平層的時(shí)差不易分辨 a)低速同相軸 。b)高速同相軸 。c)低速傾斜同相軸 . t2=t02+x2/vNMO2+high order terms. ? a)實(shí)際旅行時(shí)距曲線 b)OA范圍上最吻合雙曲線 。c)最小排列雙曲線 ? 注意到 : 零炮檢距雙程旅行時(shí)OC?最佳吻合雙曲線的零炮檢距時(shí)間OB ? 解決非雙曲線問(wèn)題的途徑之一 : (1)采用非雙曲線型時(shí)距曲線方程 (高階方程 ) t2=c0+c1x2+c2x4+c3x6+… (2)采用 DMO校正
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