[工學]流體力學_第四章-資料下載頁
2025-01-19 11:37本頁面
【正文】 5. 完全紊流粗糙管區(qū) 4. 過渡區(qū) —— 紊流光滑管區(qū) —— 過渡區(qū) —— 紊流粗糙管過渡區(qū) —— 紊流粗糙管平方阻力區(qū) 第五節(jié) 紊流的結(jié)構(gòu)及沿程水頭損失系數(shù)的實驗研究 （五） 非圓形管道沿程損失的計算 與圓形管道相同之處 : 沿程損失計算公式 gvdlh f 2 2??雷諾數(shù)計算公式 ??vd?Re上面公式中的直徑 d需用當量直徑 D來代替。 與圓形管道不同之處 : 第五節(jié) 紊流的結(jié)構(gòu)及沿程水頭損失系數(shù)的實驗研究 三、實際管道沿程水頭損失的計算 (續(xù) ) 當量直徑為 4倍有效截面與濕周之比，即 4倍水力半徑。 hRXAD 44 ??一、當量直徑 D 二、幾種非圓形管道的當量直徑計算 bh bhhbbhhbD????2)(24（五） 非圓形管道沿程損失的計算（續(xù)） 二、幾種非圓形管道的當量直徑計算（續(xù)） 1221214224 )(4 ddddddD ?????????d2 d1 dd SSd dSSD ???? ???212421 4)(4S1 S1 S2 d （五） 非圓形管道沿程損失的計算（續(xù)） 第八節(jié) 局部水頭損失的計算 局部損失 ： gvhj 22?????ζ 用分析方法求得，或由實驗測定。 局部損失產(chǎn)生的原因 ： 主要是由流體的相互碰撞和形成漩渦等原因造成 一、管道突然擴大的局部水頭損失 流體從小直徑的管道流往大直徑的管道 1 1 2 v2 A2 v1 A1 2 取 1 22截面以及它們之間的管壁為控制面。 連續(xù)方程 動量方程 能量方程 2211 vAvA ?? ?)12122211 ()( vvqAApApAp v ????? ?jhgvgpgvgp ????22222211??第八節(jié) 局部水頭損失的計算 一、管道突然擴大的局部水頭損失 (續(xù) ) 1 1 2 v2 A2 v1 A1 2 將連續(xù)方程、動量方程代入能量方程， 212222212122212221122)1(2)1(2)(21)(21)(1??????????AAgvAAgvvvgvvgvvvghjgvgvhj 22222211 ?? ??2211 )1( AA???2122 )1( ?? AA?以 小截面 流速計算的 ? 以 大截面 流速計算的 ? 第八節(jié) 局部水頭損失的計算 一、管道突然擴大的局部水頭損失 (續(xù) ) 管道出口損失 12 AA ??11 ??gvhj 2211??速度頭完全消散于池水中 第八節(jié) 局部水頭損失的計算 二、管道截面突然縮小 流體從大直徑的管道流往小直徑的管道 v2 A2 v1 A1 vc Ac 流動先收縮后擴展，能量損失由兩部分損失組成 gvgvvgvh cccj 22)(222222?? ????22 )11( ???ccc CC??2AAC cc ?第八節(jié) 局部水頭損失的計算 二、管道截面突然縮小 (續(xù) ) v2 A2 v1 A1 vc Ac gvhj 222?? 22 )11( ???ccc CC??2AAC cc ?012 ?AA ? 22?????????? ??????cccc CCC??112 ?AA ? 00111022?????????? ??????cccc CCC??由實驗 等直管道 1~012 ?AA2ccC? 隨著直徑比由 減小到 1 第八節(jié) 局部水頭損失的計算
教學課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1