宏觀電磁現(xiàn)象的基本規(guī)律-資料下載頁(yè)
2025-05-11 02:38本頁(yè)面
【正文】 的單位矢量。 v? B?Fd?BvdqFd ??? ??lIdlddtdqdt lddqvdq???????39。224rrI d l a I d l ad B krr??????ld? ra? ld?dF dqv B I dl B? ? ? ?電流 I與電流密度 ： J?dVJd s d lJldsdJlId ?????? ???? )(dIJds?dVr aJBd r24??? ?? ??? ?2dd4 CIr? ??????rlaBB磁通連續(xù)性原理（關(guān)于磁場(chǎng)的面積分）： 1）磁力線；任何情況下是閉合環(huán)形 2）磁通量（磁通）： 3）磁通連續(xù)性原理： 該原理可以由畢澳－沙伐爾定律證明。 磁力線連續(xù)不中斷，在空間自成封閉曲線，這是不存在磁荷的數(shù)學(xué)說明。磁力線不同與電力線 sdBd ?? ???? ??s sdB 0??s B ds? ? ?? 安培環(huán)路定律（關(guān)于磁場(chǎng)的線積分） 一 、 安培環(huán)路定律 電流與閉合曲線方向的規(guī)定；右手螺旋法則。 二、磁場(chǎng)強(qiáng)度： 三、 安培環(huán)路定律求解磁場(chǎng) 利用對(duì)稱性。 ??? ???? sk kC sdJIldB ???? ??HB ?? ????? ???? skkC sdJIldH????BJ?? ? ?HJ? ? ? 當(dāng)電流呈 軸對(duì)稱分布 時(shí)，可利用安培環(huán)路定律求解空間磁場(chǎng)分布。 C H dl I?? 若存在一閉合路徑 C，使得在其上 整段或分段為定值，則可以用安培環(huán)路定律求解。 H dl 半徑為 a的無限長(zhǎng)直導(dǎo)體內(nèi)通有電流 I，計(jì)算空間磁場(chǎng)強(qiáng)度分布。 aI分析：電流均勻分布在導(dǎo)體截面上，呈軸對(duì)稱分布。 解：根據(jù)安培環(huán)路定律 C H dl I??20 H R d I?? ????2H R I? ?? ? ? 當(dāng) ra時(shí) 2IHR? ?? 當(dāng) ra時(shí) 22239。12 2 2I R I RHIR R a a??? ? ? ?? ? ? ?【 例題 】 內(nèi)、外半徑分別為 a、 b的無限長(zhǎng)中空導(dǎo)體圓柱，導(dǎo)體內(nèi)沿軸向有恒定的均勻傳導(dǎo)電流，體電流密度為 導(dǎo)體磁導(dǎo)率為 。求空間各點(diǎn)的磁感應(yīng)強(qiáng)度 ?0J xyz0J分析：電流均勻分布在導(dǎo)體截面上，呈軸對(duì)稱分布。 解：根據(jù)安培環(huán)路定律 在 ra區(qū)域： 0C H dl I???20HR? ?? ? ? 0H ??? 在 arb區(qū)域： C H dl I??2202 ( )H R J R a? ? ? ?? ? ? ? ?【 例題 2】 220 ()2JH R aR?? ? ? ? 在 rb區(qū)域： C H dl I??2202 ( )H R J b a? ? ? ?? ? ? ? ?220 ()2JH b aR?? ? ? ?所以，空間中的 分布為： B22022000 ( )( ) ( ) ( )2( ) ( )2raJB r R a a a r bRJb a a r bR?????? ???? ? ? ????????【 例題 3】 一根具有環(huán)形表面電流的無限長(zhǎng)圓柱管，半徑為 a，軸線與 Z 軸重合，表面電流密度 求管內(nèi)的磁場(chǎng)。 sJ Ka??
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