簡(jiǎn)明大學(xué)物理總結(jié)(編輯修改稿)
2024-11-19 02:25 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 t33 3kT24． 能量均分定理 每一個(gè)自由度的平均動(dòng)能為1/(2KT)。一個(gè)分子的總平均動(dòng)能為n摩爾理想氣體的內(nèi)能5． 速率分布函數(shù)f(v)=dNNdv3mE=ikT(i:自由度）2。E=niRT2。22+v2y+vz)m22kT(vxF(vx,vy,vz)=()e2pkT麥克斯韋速度分布函數(shù)m22kTv22f(v)=4p()ev2pkT麥克斯韋速率分布函數(shù)3m三種速率 最概然速率平均速率vp=2kT=m2RTmv=8kT8RT=pmpm3kT=m3RTm 方均根速率6． 玻耳茲曼分布律平衡態(tài)下某狀態(tài)區(qū)間的粒子數(shù)181。eE/kT（玻耳茲曼因子），在重力mgh/kTn=ne0場(chǎng)中粒子（分子）按高度的分布v2=重點(diǎn)：1． 理想氣體狀態(tài)方程的意義，利用它解有關(guān)氣體狀態(tài)的問(wèn)題。2． 理想氣體的微觀(guān)模型和統(tǒng)計(jì)假設(shè)，掌握對(duì)理想氣體壓強(qiáng)的推導(dǎo)。3． 理想氣體壓強(qiáng)和溫度的統(tǒng)計(jì)意義。4． 能量均分定理的意義及其物理基礎(chǔ)，由它推導(dǎo)出理想氣體內(nèi)能公式。5． 速率分布函數(shù)及其麥克斯韋速率分布律的意義。會(huì)計(jì)算三種速率的統(tǒng)計(jì)值。6． 麥克斯韋速度分布函數(shù)的意義，及其與速率分布函數(shù)的聯(lián)系和區(qū)別。7． 玻耳茲曼分布律的意義和粒子在重力場(chǎng)中按高度分布的公式。難點(diǎn)： 1． 理想模型的假設(shè)。2． 速率分布函數(shù)和速度分布函數(shù)的統(tǒng)計(jì)意義和物理解釋。3． 應(yīng)用分布函數(shù)計(jì)算各種量的平均值。第九章熱力學(xué)定律1． 準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程：在過(guò)程進(jìn)行中的每一時(shí)刻，系統(tǒng)的狀態(tài)都無(wú)限接近于平衡態(tài)。2． 體積功：準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程中系統(tǒng)對(duì)外做的功為vdA=pdV，3． 熱量：系統(tǒng)與外界或兩個(gè)物體之間由于溫度不同而交換的熱運(yùn)動(dòng)能量。4． 熱力學(xué)第一定律1A=242。pdVv2Q=(E2E1)+A，dQ=dE+A 5． 熱容量C=dQdT定壓摩爾熱容量 定容摩爾熱容量CpCVCp=CV=dQpdT dQVdT邁耶公式Cp=CV+R 比熱容比 g==i+2ig6． 氣體的絕熱過(guò)程pV=c，絕熱自由膨脹：內(nèi)能不變，溫度復(fù)原。7． 循環(huán)過(guò)程熱循環(huán)（正循環(huán)）：系統(tǒng)從高溫?zé)嵩次鼰?，?duì)外做功，同時(shí)向低溫?zé)嵩捶艧?。效率致冷循環(huán)（逆循環(huán)）：系統(tǒng)從低溫?zé)嵩次鼰?，接受外界做功，向高溫?zé)嵩捶艧?。致冷系?shù)：8． 卡諾循環(huán)：系統(tǒng)只和兩個(gè)恒溫?zé)嵩催M(jìn)行熱交換的準(zhǔn)靜態(tài)循環(huán)過(guò)程。e=Q2Q2=AQ1Q2 h=QA=12Q1Q1 卡諾正循環(huán)效率h=1T2T1 T2T1T2 卡諾逆循環(huán)致冷系數(shù)9． 不可逆過(guò)程：各種實(shí)際宏觀(guān)過(guò)程都是不可逆的，且它們的不可逆性又是相互溝通的。如功熱轉(zhuǎn)換、熱傳導(dǎo)、氣體自由膨脹等都是不可逆過(guò)程。10． 熱力學(xué)第二定律克勞修斯表述：熱量不可能自動(dòng)地從低溫物體傳向高溫物體。開(kāi)爾文表述：任何循環(huán)動(dòng)作的熱機(jī)只從單一熱源吸收熱量，使之完全變成有用功，而不產(chǎn)生其它影響是不可能的。微觀(guān)意義：自然過(guò)程總是沿著使分子運(yùn)動(dòng)向更加無(wú)序的方向進(jìn)行。11． 熱力學(xué)概率W：與同一宏觀(guān)態(tài)對(duì)應(yīng)的所含有的微觀(guān)狀態(tài)數(shù)。自然過(guò)程沿著向W增大的方向進(jìn)行，平衡態(tài)相應(yīng)于一定宏觀(guān)條件下熱力學(xué)概率最大的狀態(tài)。12． 玻耳茲曼熵公式S=klnW13． 可逆過(guò)程：無(wú)摩檫的準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程是可逆過(guò)程。14． 克勞修斯熵公式dQ242。1T(可逆過(guò)程)，dQ=TdS15． 熵增加原理：對(duì)孤立系統(tǒng)DS179。0 S2S1=2e=DS0：對(duì)孤立系統(tǒng)的各種自然過(guò)程。DS=0：對(duì)孤立系統(tǒng)的可逆過(guò)程。這是一條統(tǒng)計(jì)規(guī)律。重點(diǎn)：1． 準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程、體積功、熱量、內(nèi)能等概念，功、熱量和內(nèi)能的微觀(guān)意義，掌握其計(jì)算。2． 熱力學(xué)第一定律的意義，利用它分析和計(jì)算理想氣體各過(guò)程。3． 熱容量的概念，直接計(jì)算理想氣體各過(guò)程的熱量傳遞。4． 循環(huán)過(guò)程的概念及熱循環(huán)、致冷循環(huán)的能量轉(zhuǎn)換特征，能計(jì)算效率和致冷系數(shù)。5． 卡諾循環(huán)的特征，卡諾正循環(huán)效率和逆循環(huán)致冷系數(shù)的計(jì)算。6． 實(shí)際宏觀(guān)過(guò)程的不可逆性。7． 熱力學(xué)概率的意義及它和實(shí)際過(guò)程進(jìn)行方向的關(guān)系。8． 熵的概念，熱力學(xué)熵和統(tǒng)計(jì)熵9． 熵增加原理是熱力學(xué)第二定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式。10． 可逆過(guò)程的概念及簡(jiǎn)單熵變問(wèn)題。難點(diǎn)：1． 1． 熱容量的概念，和在不同過(guò)程中熱容量的計(jì)算。2． 2． 熵和熵增加原理。第二篇：大學(xué)物理總結(jié)大學(xué)物理總結(jié)1603012022 陳軍物理學(xué)學(xué)習(xí)是一次充滿(mǎn)迷茫、艱難探索、循序漸進(jìn)的長(zhǎng)途旅行,對(duì)物理概念、物理定律和物理思想的理解要經(jīng)過(guò)反復(fù)思索、逐步加深、直到頓悟的漫長(zhǎng)過(guò)程。學(xué)習(xí)大學(xué)物理，我們從開(kāi)始就會(huì)發(fā)現(xiàn)，許多概念和定律在中學(xué)都曾學(xué)習(xí)過(guò)，也有了一定的理解，遇到的一些問(wèn)題也能用中學(xué)物理方法解決，這種不斷重復(fù)、逐步深化的方式本是學(xué)習(xí)物理學(xué)的常用方法。但這種方法易使我們產(chǎn)生輕敵思想，誤以為學(xué)習(xí)大學(xué)物理不難，對(duì)概念的理解、方法的掌握、物理思想的確立以及物理問(wèn)題的處理思路習(xí)慣于停留在中學(xué)水平，忽視了對(duì)知識(shí)體系和思想體系的深入思考，慢慢地感到學(xué)習(xí)越來(lái)越
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