背光板擴散網(wǎng)點設(shè)計技術(shù)(編輯修改稿)
2024-10-22 15:57 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 可以獲得不規(guī)則性的應(yīng)用空間，之後還可用Montana法加以計算。圖2是根據(jù)Niederreiter數(shù)列，將不規(guī)則化的超均勻點集合，與擬似亂數(shù)均勻性進行比較的結(jié)果，由圖可知超一樣點集合的一樣性比擬似亂數(shù)更好。有關(guān)超一樣點集合的實際計算方法，可參考Society for Information Displ ay,1998 p157160的說明?！D2 超均勻點集合與擬似亂數(shù)均勻性兩者的差異比 ?斥力緩和法雖然利用超均勻點集合所產(chǎn)生的網(wǎng)點pattern具備很高的一樣性，然而實際上網(wǎng)點直徑有一定限度，所以網(wǎng)點之間經(jīng)常會出現(xiàn)重疊網(wǎng)現(xiàn)象，換言之超均勻點集合還是無法直接應(yīng)用於導(dǎo)光板的網(wǎng)點pattern設(shè)計。為了使網(wǎng)點能保持適當?shù)拈g隔，所以將網(wǎng)點的集合視為相互具有斥力性動作的粒子，進行網(wǎng)點pattern動力學(xué)的最佳化設(shè)計。圖3是網(wǎng)點pattern動力學(xué)的動作模式圖，若以數(shù)學(xué)模式而言它是假設(shè)i網(wǎng)點與j網(wǎng)點之間具有斥力，同時將LDS所生成的初期位置當作初期條件，藉此解開運動方程式，亦即相對於i網(wǎng)點的運動方程式可用下式表示:式中的m與c為定數(shù)。假設(shè)t0為初期時刻時，它的一般解對tt0而言可用下式表示:雖然上述積分方程式的解，包含相互作用力無限次項，不過此處是使c/m跨越無限大，甚至考慮直到相互作用的1次項為止，在該近似之下粒子的位置可用下列差分方程式描述:以上力學(xué)模式的特徵之一是即使任意兩個網(wǎng)點更換時仍可維持不變，雖然濃淡影像二值化計算值很高時這種對稱性對會消失，不過這也是產(chǎn)生不規(guī)則網(wǎng)點pattern不可欠缺的條件，因為基本上不規(guī)則網(wǎng)點pattern是獲得高畫質(zhì)影像要件之一。此外二值化理論為了明確表現(xiàn)影像端緣特性，雖然實際計算時必需付出很大的代價，然而LCD導(dǎo)光板的網(wǎng)點pattern卻無此束縛?！D3 斥力緩和法的動作模式 圖4是利用斥力生成法產(chǎn)生的網(wǎng)點pattern，具體而言它是利用擬似亂數(shù)將初期位置產(chǎn)生的結(jié)果，與利用LDS(LDS: Low Discrepancy Sequences)產(chǎn)生的結(jié)果，作相同緩和模型與緩和時間的比較。雖然斥力關(guān)數(shù)形則是將最鄰近網(wǎng)點之間的平均order視為一定，然而除此之外的計算是採用指數(shù)關(guān)數(shù)性的衰減值。由圖4(a)可知相對於擬似亂數(shù)特有的不均，利用LDS產(chǎn)生的pattern非常的均質(zhì)，雖然利用擬似亂數(shù)設(shè)定初期位置的不均現(xiàn)象
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