【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 量的中心鎮(zhèn)定自若由其它二。 這略計(jì)廣泛被應(yīng)用在電子或正子原子電離碰撞。2. 多個(gè)有差別的橫剖面 一個(gè)三體連續(xù)流最后狀態(tài)的一個(gè)運(yùn)動(dòng)學(xué)上完全描述在任一原子碰撞會(huì)要求, 原則上, 九可變物知識(shí), 譬如動(dòng)量的組分聯(lián)系了對(duì)每個(gè)三個(gè)微粒在最終狀態(tài)。 但是, 動(dòng)量和能源節(jié)約的情況減少這個(gè)數(shù)字 到五。 此外, 每當(dāng)最初的目標(biāo)不準(zhǔn)備在任何優(yōu)先方向, 多個(gè)有差別的橫剖面必須是相稱由三體系統(tǒng)的自轉(zhuǎn)在子彈頭的行動(dòng)的最初的方向附近。 因而, 擱置一邊三個(gè)片段的內(nèi)部結(jié)構(gòu)在最終狀態(tài), 只四 喪失九可變物是必要完全地描述驅(qū)散過(guò)程。 所以, 電離過(guò)程的一個(gè)完全描述特性也許被獲得以一個(gè)四倍有差別的橫剖面:有許多可能的套四可變物使用。 為,事例, 我們能選擇了電子的方位角角度和其它二個(gè)微粒的當(dāng)中一個(gè), 相對(duì)角度在行動(dòng)之間飛機(jī), 并且一個(gè)微粒能量。這樣選擇是任意的, 但完成在感覺(jué), 其他套可變物可能與這一個(gè)有關(guān)。 獨(dú)立可變物一個(gè)相似的選擇是標(biāo)準(zhǔn)的為原子電離的描述由電子沖擊, 理論上和實(shí)驗(yàn)性地[ 3,4 ] 。 非常一般四倍有差別的橫剖面的圖片不是可行的。 因而, 它通常是必要減少可變物的數(shù)量在橫剖面。 這可能由修理達(dá)到一兩他們?cè)谀承┨厥鈨r(jià)值或情況。 例如, 我們也許任意地制約自己描述coplanar (. =0) 或a collinear motion (. =0 and θ1=θ2), 以便使問(wèn)題的依賴性降低到三或二獨(dú)立可變物, 各自地。 另一選擇將集成四倍有差別的橫剖面在一個(gè)或更多可變物。前廣泛被應(yīng)用學(xué)習(xí)電子碰撞, 當(dāng)后者是主要工具描繪離子原子和正子原子電離碰撞。 特別重要對(duì)唯一微粒分光學(xué)的用途, 那里動(dòng)量的微粒的當(dāng)中一個(gè)被測(cè)量。 3. 單個(gè)微粒的動(dòng)量分布 動(dòng)量發(fā)行為散發(fā)的電子和正子禮物幾個(gè)結(jié)構(gòu)。 首先, 我們能觀察門(mén)限在高電子或正子速度因?yàn)橛幸粋€(gè)極限在任一個(gè)微?？赡芪諒南到y(tǒng)的動(dòng)能。 第二個(gè)結(jié)構(gòu)是土坎被設(shè)置沿圈子。 它對(duì)應(yīng)于正子的二進(jìn)制碰撞與散發(fā)的電子, 用目標(biāo)中堅(jiān)力量充扣扣 2540760825課題匯總 40一份動(dòng)量發(fā)行允許我們學(xué)習(xí)電離碰撞的主要特征。 但是, 我們必須記住, 分析只微粒的當(dāng)中一個(gè)在最后狀態(tài)的任, 它會(huì)允許我們學(xué)習(xí)變異當(dāng)改變?cè)诙g制約了運(yùn)動(dòng)學(xué)情況。 第二重要點(diǎn)將對(duì)待所有互作用在最終狀態(tài)在一個(gè)同等立足處。 如同我們解釋了, 在離子原子碰撞, internuclear 互作用不充當(dāng)實(shí)際在散發(fā)的電子的動(dòng)量發(fā)行的角色和因此未被考慮在對(duì)應(yīng)的演算。 在這工作, 這假定被避免了。 橫剖面利益在這范圍內(nèi)是轉(zhuǎn)折矩陣可能供選擇地被寫(xiě)在崗位或預(yù)先的形式那里擾動(dòng)潛力被定義為出生類型初始狀態(tài)哪些包括子彈頭的自由行動(dòng)和最初的一定的狀態(tài)Ui 目標(biāo), 并且擾動(dòng)潛力vi 簡(jiǎn)單地是正子電子和正子中堅(jiān)力量互作用的總和。 轉(zhuǎn)折矩陣也許然后被狀態(tài)Wf 通過(guò)考慮所有互作用在同樣立足處的wavefunction 。 因而, 我們采取一個(gè)被關(guān)聯(lián)的C3 波浪作那包括畸變Dj 為三活躍互作用。 在連續(xù)流波浪作用這個(gè)選擇的最后渠道擾動(dòng)潛力是[ 5 ]在純凈的庫(kù)侖潛力情況下, 畸變被給關(guān)于這個(gè)模型由佳瑞波帝和馬瑞吉拉[ 6 ] 提議為離子原子碰撞, 并且由Brauner 和布里格斯六年后為正子原子和電子碰撞[ 7 ] 。 但是, 在所有這些箱子問(wèn)題的動(dòng)力學(xué)被簡(jiǎn)化了, 依照被談?wù)撛谠缦炔糠? 根據(jù)大非對(duì)稱在介入的片段的大量之散發(fā)的電子動(dòng)量組分, 平行和垂線對(duì)正子子彈頭的行動(dòng)的最初的方向。 子彈頭的能量是1 keV 。圖2, 我們觀察三個(gè)不同結(jié)構(gòu): 二個(gè)極小值和土坎。圖2 土坎的起源很好被了解。 它對(duì)應(yīng)于電子捕獲于連續(xù)流(ECC) 尖頂被發(fā)現(xiàn)在離子原子碰撞三十年前由Crooks 和Rudd [ 8 ] 。 他們測(cè)量了電子能量光譜在向前方向和確切地觀察了尖頂形狀峰頂在子彈頭的速度。 第一理論解釋[ 9 ] 表示, 它分流以與1 相似的方式k 。 這個(gè)尖頂結(jié)構(gòu)是很多實(shí)驗(yàn)性和理論研究焦點(diǎn)。 觀察那么尖銳不被定義由于占實(shí)驗(yàn)性窗口在正子的卷積 并且電子偵查。 從目標(biāo)反沖不充當(dāng)在這個(gè)實(shí)驗(yàn)性情況的重大角色, 當(dāng)前一般理論給結(jié)果相似與那些由Berakdar [ 11 ] 獲得, 并且兩個(gè)跟隨嚴(yán)密實(shí)驗(yàn)性價(jià)值。 這同樣實(shí)驗(yàn)由Sarkadi 和工友執(zhí)行了在氬電離由75 keV 氫核沖擊。 他們第一次測(cè)量了四倍有差別的電離橫剖面在collinear 幾何為離子原子碰撞, 并且發(fā)現(xiàn)ECC 尖頂和在正子沖擊在大角度。 在這種情況下, 我們必須保留動(dòng)力學(xué)的一個(gè)完全帳戶為了再生產(chǎn)實(shí)驗(yàn)性結(jié)果[ 12 ] 。6. 托馬斯機(jī)制 現(xiàn)在讓我們走回到H2 的電離由1 keV 正子沖擊。 一個(gè)結(jié)構(gòu)在45 可能被觀察, 1993 年哪些象由于被預(yù)言了和被解釋了由Brauner 和布里格斯二個(gè)等效雙重碰撞機(jī)制干涉。 每個(gè)這些過(guò)程包括正子電子二進(jìn)制碰撞, 被偏折跟隨被90 輕的微粒的當(dāng)中一個(gè)被重的中堅(jiān)力量。 這個(gè)機(jī)制由托馬斯[ 13 ] 提議作為扼要負(fù)責(zé)任電子捕獲由快速的重的離子。 在這種情況下, 從電子和正子大量是相等的, 這兩個(gè)過(guò)程干涉在45 。 如果我們降低能量從1000 年eV 到100 eV, 這個(gè)結(jié)構(gòu)在45 消失, 與想法是一致的結(jié)果托馬斯機(jī)制是一個(gè)高能作用。 但有其它結(jié)構(gòu), 。我們?cè)谙聜€(gè)部分將考慮這個(gè)結(jié)構(gòu)。7. 備鞍點(diǎn)機(jī)制  一定更難辨認(rèn)。 對(duì)我們的最佳的知識(shí), 它以前未被預(yù)言在正子原子碰撞, 即使機(jī)制負(fù)責(zé)任它的起源幾乎已經(jīng)提議在離子原子碰撞二十年之內(nèi)以前。 想法是, 電子能從離子原子碰撞涌現(xiàn)由在在子彈頭和殘余的目標(biāo)離子潛力的備鞍點(diǎn)。 1772 年這個(gè)機(jī)制清楚地與平衡點(diǎn)的當(dāng)中一個(gè)有關(guān)由拉格朗日發(fā)現(xiàn), 或?qū)C(jī)制由Wannier 提議為低能源電子放射。 在 離子原子碰撞案件, 查尋這個(gè)機(jī)制的理論和實(shí)驗(yàn)性證據(jù)是陰暗由生動(dòng)的爭(zhēng)論[ 1418 ] 。在正子原子碰撞情況下, 為電子被困住在正子和殘余離子潛力的馬鞍, 電子和正子必須首先執(zhí)行二進(jìn)制碰撞以便最終獲得正確的速度那里ei 是目標(biāo)的結(jié)合能在初始狀態(tài)。 能量和動(dòng)量保護(hù)原則的應(yīng)用表示, 正子偏離在角度 終于, 為電子涌現(xiàn)在方向和正子一樣, 它必須遭受隨后碰撞以殘余中堅(jiān)力量在a 托馬斯象過(guò)程。 在這第二碰撞, 電子由90 和殘余目標(biāo)離子反沖偏轉(zhuǎn)在形成大約135 角度與電子和正子的方向。 這個(gè)機(jī)制被描述在圖4. 因而, 檢查備鞍點(diǎn)的提案是正確的, 我們看是否我們的演算顯示與備鞍點(diǎn)電子生產(chǎn)的這個(gè)描述是一致的結(jié)構(gòu)。 圖 3 圖 4 極小值被觀察在無(wú)效性QDCS 。 圖3 和圖4 精確地設(shè)置早先條件在構(gòu)完全出現(xiàn)從tp 期限。 這個(gè)結(jié)果與提出的機(jī)制是一致的, 那里備鞍點(diǎn)結(jié)構(gòu)出現(xiàn)從第一正子電子碰撞之后, 正子和電子被中堅(jiān)力量驅(qū)散。 圖 58. 結(jié)論 總結(jié)結(jié)果提出了在這通信, 我們由正子的沖擊調(diào)查了分子氫的電離。 被獲得的四倍有差別的橫斷面為電子和正子涌現(xiàn)在同樣方向顯示三個(gè)統(tǒng)治結(jié)構(gòu)。 你是知名的電子捕獲對(duì)連續(xù)流峰頂。 另外一個(gè)是托馬斯機(jī)制。 終于, 有被解釋對(duì)象由于所謂的備鞍點(diǎn) 電離機(jī)制的極小值。 雖然主要結(jié)論研究的非常充分但也有一些不足。橫剖面也許會(huì)被很多巨大的困難所阻礙, 但值得高興的是, 我們一直沒(méi)有錯(cuò)過(guò)對(duì)問(wèn)題許多不同的全方位的觀察, 唯一的遺憾就是對(duì)總橫剖面的研究。英文原文Theory of ionization processes in positron–atom collisionsAbstract We review past and present theoretical developments in the description of ionization processes in positron–atom collisions. Starting from an analysis that incorporates all the interactions in the final state on an equal footing and keeps an exact account of the fewbody kinematics, we perform a critical parison of different approximations, and how they affect the evaluation of the ionization cross section. Finally, we describe the appearance of fingerprints of capture to the continuum, saddlepoint and other kinematical mechanisms. Keywords: Ionization。 Collision dynamics。 Scattering。 Electron spectra。 Antimatter。 Positron impact。 Saddlepoint electrons。 Wannier。 CDW PACS classification codes: .+x。 ribed by the associated pairs (kT,KT), (kP,KP) and (kN,KN). Switching to the Laboratory reference frame, the final momenta of the electron of mass m, the (recoil) target fragment of mass MT and the projectile of mass MP can be written in terms of the Jacobi impulses Kj by means of Galilean transformations [1]For decades, the theoretical description of ionization processes has assumed simplifications of the threebody kinematics in the final state, based on the fact that ? in an ion–atom collision, one particle (the electron) is much lighter than the other two,? in an electron–atom or positron–atom collision, one particle (the target nucleus) is much heavier than the other two.For instance, based on what is known as Wick’s argument, the overwhelming majority of the theoretical descriptions of ion–atom ionization collisions uses an impactparameter approximation, where the projectile follows an und eighteenth century. The unsolvable threebody problem was simplified, to the socalled restricted threebody problem, where one particle is assumed to have a mass small enough not to influence the motion of the other two particles. Though introduced as a means to provide approximate solutions to systems such as Sun–planet–et within a Classical Mechanics framework, it has been widely used in atomic physics in the socalled impactparameter approximation to ion–atom ionization collisions. Another simplification of the threebody problem widely employed in the nineteenth century assumes that one of the particles is much more massive than the other two and remains in the center of mass unperturbed by the other two. This approximation has been widely used in electron–atom or positron–atom ionization collisions. 2. The multiple differential cross section A kinematically plete description of a threebody continuum finalstate in any atomic collision would require, in princip