場效應(yīng)管及其電路ppt課件(編輯修改稿)
2025-06-03 00:11 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 其電路 結(jié)型場效應(yīng)管的結(jié)構(gòu) 結(jié)型場效應(yīng)管其內(nèi)部結(jié)構(gòu)如圖 49所示，與絕緣柵型場效應(yīng)管不同的是漏極 D和源極 S通?？梢詫φ{(diào)使用。結(jié)型場效應(yīng)管也可分為 N溝道和 P溝道兩種。 圖 49 結(jié)型場效應(yīng)管 結(jié)型場效應(yīng)管 (JFET) 第 4章 場效應(yīng)管及其電路 結(jié)型場效應(yīng)管的工作原理 圖 410 時， 對導(dǎo)電溝道的影響 0?DSuGSu 結(jié)型場效應(yīng)管 (JFET) 第 4章 場效應(yīng)管及其電路 如圖 410 (a)所示，場效應(yīng)管兩側(cè)的 PN結(jié)均處于零偏置，因此耗盡層很薄，中間的導(dǎo)電溝道最寬，溝道等效電阻最小。當 時，在 作用下，場效應(yīng)管兩側(cè)的耗盡層加寬，相應(yīng)的中間導(dǎo)電溝道變窄，溝道等效電阻增大，如圖 410(b)所示。當 的反偏值增大到某一值時，場效應(yīng)管兩側(cè)的耗盡層相接，導(dǎo)電溝道消失，這種現(xiàn)象稱為夾斷，如圖 410(c)所示，發(fā)生夾斷時的柵源電壓即為夾斷電壓 。此時，溝道等效電阻趨于無窮大，即使加入 ，漏極電流 依然為零。 GS 0?u GSuGSuPU DSuDi 結(jié)型場效應(yīng)管 (JFET) 第 4章 場效應(yīng)管及其電路 特性曲線 1．輸出特性曲線 圖 411 N溝道 JFET特性曲線 圖 411(a)就是 N溝道結(jié)型場效應(yīng)管的輸出特性曲線，由圖可見，其工作狀態(tài)分為四個區(qū)域。 結(jié)型場效應(yīng)管 (JFET) 第 4章 場效應(yīng)管及其電路 (1)可變電阻區(qū) 較小，場效應(yīng)管尚未出現(xiàn)預(yù)夾斷的區(qū)域。該工作區(qū)的特點是： 與 近似成線性關(guān)系，改變 曲線斜率就發(fā)生變化。因此，工作在該區(qū)的場效應(yīng)管可以看作是一個受柵源電壓 控制的可變電阻，即壓控電阻。 (2)恒流區(qū) 較大超過 ，輸出特性曲線趨于水平的區(qū)域。在這一區(qū)域內(nèi)， 與 無關(guān)，只受 控制，是一個受電壓控制的電流源。場效應(yīng)管作為放大器件應(yīng)用時，均工作在這一區(qū)域，所以又稱為放大區(qū)。 DSuDi DSuGSuGSuDSu PUDi DSu GSu 結(jié)型場效應(yīng)管 (JFET) 第 4章 場效應(yīng)管及其電路 (3)擊穿區(qū) 值很大，超過漏源擊穿電壓 ，漏極電流 迅速上升，對應(yīng)輸出特性曲線上翹的部分。擊穿后場效應(yīng)管不能正常工作，甚至很快燒毀，因此，不允許場效應(yīng)管工作在此區(qū)域。 (4)截止區(qū) 輸出特性曲線靠近橫軸，漏極電流 的區(qū)域。此時，導(dǎo)電溝道被完全夾斷，故也被稱為夾斷區(qū)。 DSu (BR)DSU DiD 0?i 結(jié)型場效應(yīng)管 (JFET) 第 4章 場效應(yīng)管及其電路 2．轉(zhuǎn)移特性曲線 在 N溝道 JFET轉(zhuǎn)移特性曲線上， 處的 ,而 處的 。在恒流區(qū)， 與 之間的關(guān)系可近似表示為 GS0?u D DSS?iI D 0?iPGS Uu ? Di GSu2GSD D S SP1 uiI U??? ????條件為： P D S ( B R ) D SU u U? ≤ ≤ P G
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