篇靜電場(chǎng)導(dǎo)體修ppt課件(編輯修改稿)
2025-05-26 04:03 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 SdESdESdE??????相應(yīng)的表面附近電場(chǎng)強(qiáng)度為 E? 表面 在該處作垂直于導(dǎo)體表面的小圓柱面 S ，底面積為 應(yīng)用高斯定律： S?表E? 表面附近場(chǎng)強(qiáng)的關(guān)系 n0eE ?????表VS 導(dǎo)體表面附近的場(chǎng)強(qiáng) n0eE ?????表無(wú)限大帶電平面單獨(dú)存在時(shí)附近的場(chǎng)強(qiáng) n0e2E ??????E 為 合場(chǎng)強(qiáng) ， 由所有電荷（包括導(dǎo)體上的全部電荷和導(dǎo)體外的其它電荷），而不僅僅是當(dāng)?shù)乇砻骐姾伤ぐl(fā) ?E 為該帶電平面 獨(dú)立存在 時(shí)的場(chǎng)強(qiáng) ， 由該平面上電荷所激發(fā) ?導(dǎo)體有厚度，不是平面，且?guī)щ娨话悴痪鶆? ?均勻帶電平面 ?導(dǎo)體非無(wú)限大 ?無(wú)限大或可看作無(wú)限大 例：一面積很大的厚度為 d 的均勻帶電導(dǎo)體板，單位面積上兩面帶電量之和為 ，問(wèn)導(dǎo)體板附近 P點(diǎn)的電場(chǎng)強(qiáng)度 ?法 1： 利用靜電平衡 靜電平衡時(shí)，凈電荷只能分布于表面 設(shè)左側(cè)表面面電荷密度為 ，右側(cè)表面面電荷密度為 。 1?2???? ?? 21導(dǎo)體板形狀左右對(duì)稱(chēng)，電荷分布左右無(wú)分別 2/21 ??? ??靜電平衡 n0n02P e2eE??????? ??1? 2?P 法 2： 利用場(chǎng)強(qiáng)疊加原理， 將導(dǎo)體左右表面看作是無(wú)限大均勻帶電平面 1? 2?P 左側(cè)帶電平面單獨(dú)存在時(shí) n0n011P e4e2E??????? ??右側(cè)帶電平面單獨(dú)存在時(shí) n0n022P e4e2E??????? ??合場(chǎng)強(qiáng) n02P1PP e2EEE?????????例：一半徑為 R帶正電荷的導(dǎo)體球，將一個(gè)帶正電的點(diǎn)電荷靠近導(dǎo)體球，問(wèn)靠近點(diǎn)電荷的一側(cè)，場(chǎng)強(qiáng)的變化（定性） 帶電導(dǎo)體表面電荷分布 孤立的帶電導(dǎo)體，電荷的實(shí)驗(yàn)定性分布： 在表面凸出的尖銳部分 (曲率是正值且較大 )電荷面密度較大， 在比較平坦部分 (曲率較小 )電荷面密度較小 ， 在表面凹進(jìn)部分 電荷面密度最小 。 尖端放電 孤立帶電 導(dǎo)體球 孤立導(dǎo)體 C??例：兩個(gè)半徑分別為 R和 r的球形導(dǎo)體（ Rr)用一根 很長(zhǎng)的細(xì)導(dǎo)線連接起來(lái)，使這個(gè)
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