晶體結(jié)構(gòu)與x射線衍射(編輯修改稿)
2025-05-10 23:26 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 片感光 /熒光板發(fā)光 /氣體電離； ? 能透過可見光不能透過的物體； ? X射線沿直線傳播 ， 在電場與磁場中不偏轉(zhuǎn) ， 通過物體時(shí)不發(fā)生反射 、 折射現(xiàn)象 ， 通過普通光柵亦不引起衍射； ?能夠殺死生物細(xì)胞組織 ， 對生物有很厲害的生理作用 。 焦斑 —— 陽極靶面被電子束轟擊的區(qū)域 ? X射線從焦斑區(qū)域出發(fā) ? 焦斑的形狀對 X射線衍射圖的形狀、清晰度、分辨率有較大影響 ?在與焦斑短邊垂直處，可得到正方形焦點(diǎn)，即電光源 ?在與焦斑長邊垂直處，可得到細(xì)線型焦點(diǎn)，即線光源 較小的焦斑 amp。 較強(qiáng)的強(qiáng)度 在與靶面成 出射角為3176。 ~6176。 處接受 X射線 X射線譜 ? X射線管發(fā)出的 X射線束并不是單一波長的輻射 ? X射線譜 ——X射線隨波長而變化的關(guān)系 強(qiáng)度隨波長連續(xù)變化的連續(xù)譜 波長一定、強(qiáng)度很大的特征譜 疊加 管電壓 X射線連續(xù)譜的強(qiáng)度 最大強(qiáng)度對應(yīng)波長 最短波長界限 特征譜 當(dāng)管電壓超過一定值（激發(fā)電壓 Vk） 只取決于陽極靶材料 特征 X射線的產(chǎn)生 特征 X射線 ——線性光譜，由若干分離且具有特定波長的譜線組成 強(qiáng)度大大超過連續(xù)譜線的強(qiáng)度，可迭加于連續(xù)線譜之上 結(jié)構(gòu)分析時(shí)采用的就是 K系 X射線 （波長最短） 晶體對 X射線的衍射 ?散射 ?吸收 ?透過 晶體對 X射線衍射 ?X射線照射到晶體上發(fā)生多種散射 其中 衍射現(xiàn)象 是一種特殊表現(xiàn) ?晶體的基本特征 微觀結(jié)構(gòu)（原子、分子、離子排列）具有周期性 ?當(dāng) X射線經(jīng)過晶體被散射時(shí) 散射波波長＝入射波波長，因此會(huì)互相干涉，其 結(jié)果是在一些特定的方向加強(qiáng)，產(chǎn)生衍射效應(yīng)。 晶體對 X射線衍射 ?晶體可能產(chǎn)生衍射的方向 決定于： 晶胞類型 晶體構(gòu)形的幾何性質(zhì) 晶面間距 晶胞參數(shù)，等 ?衍射的強(qiáng)度 決定于： 原子種類 晶體的實(shí)質(zhì)內(nèi)容 數(shù)量 具體分布排列 勞埃方程式 ?一個(gè)行列對 X射線的衍射： 行列：結(jié)點(diǎn)間距相等的一列原子。 特點(diǎn)： 原子間距彼此相等、無限重復(fù) 假定： 波長為 ? 的 X射線從某一方向照射到行列上，則可由行列中的原子產(chǎn)出波長等于入射光波長的二次 X射線 ?相鄰原子產(chǎn)生的二次射線， 光程差＝ n? 入射線方向 S0 與行列夾角 α0 假定在 S1方向產(chǎn)生了衍射信號(hào)， 則相鄰原子產(chǎn)生的二次射線的光程差為： ? = AD–CB=ABcosαh－ ABcosα0 = a0(cosαh－ cosα0) = h? h= 0,?1, ? 2…… 勞埃方程式 a0（ cosα h－ cosα 0） = h? 由公式可知，衍射線必須與行列成 α h角 因此衍射線分布在一個(gè) 圓錐面 上，圓錐的半頂角為 α h 勞埃方程式 h每等于一個(gè)整數(shù)值 (0,?1, ? 2…… )
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