[工學]非穩(wěn)態(tài)導熱(編輯修改稿)
2025-01-04 00:07 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 ?? ???? 時，當 hAVc工程上認為 ?=4 ?Vc / hA時 導熱體已達到熱平衡狀態(tài) 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 18 3 瞬態(tài)熱流量： 導熱體在時間 0~ ? 內(nèi)傳給流體的總熱量： 當物體被加熱時 (tt?)，計算式相同（為什么？） ? ?W ))(()(0??????VchAfehAhAtthAΦ?????? ?J )1()( 00 ???? ???? VchAeVcdΦQ ???? ?第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 19 4 物理意義 vv FoBihlhl1Bi?? ?? 物體表面對流換熱熱阻物體內(nèi)部導熱熱阻＝無量綱熱阻 無量綱時間 Fo越大，熱擾動就能越深入地傳播到物體內(nèi)部，因而，物體各點地溫度就越接近周圍介質(zhì)的溫度。 2 2F lo la??? 換 熱 時 間邊 界 熱 擾 動 擴 散 到 面 積 上 所 需 的 時 間第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 20 采用此判據(jù)時，物體中各點過余溫度的差別小于 5% )AV(hB iv ?? ?對厚為 2δ 的 無限大平板 對半徑為 R的 無限長圓柱 對半徑為 R的 球 31M21M1M???3BB3RR4R34AV2BB2RR2RAVBBAAAViiv23iiv2iiv?????????????????5 集總參數(shù)法的應用條件 是與物體幾何形狀 有關(guān)的無量綱常數(shù) 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 21 167。 33 無限大平壁的瞬態(tài)導熱 λ =const a=const h=const 因兩邊對稱，只研究半塊平壁 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 22 此半塊平板的數(shù)學描寫： 導熱微分方程 初始條件 邊界條件 xtat22??????)0,x0( ??? ??0tt 0 ?? ?0x0xt ?????? ?????? xtthxt f )((對稱性 ) 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 23 引入變量－－ 過余溫度 令 ftxtx ?? ),(),( ???????????????????????????????????xhx0x0x00,x0xa022上式化為： 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 24 用分離變量法可得其分析解為： ean nnnnnnxx2210 c o ss i n).c o s (s i n2),(???????????? ???? ??* 第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 25 為 畢渥準則數(shù)， 用符號 Bi 表示 ????hc tgnn ???h第三章 非穩(wěn)態(tài)導熱 26 ean nnnnnnxx )(1022c o ss i n)c o ss i n2),(????????????
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