[工學(xué)]非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱(編輯修改稿)
2025-01-04 00:07 本頁(yè)面
【文章內(nèi)容簡(jiǎn)介】 ?? ???? 時(shí)，當(dāng) hAVc工程上認(rèn)為 ?=4 ?Vc / hA時(shí) 導(dǎo)熱體已達(dá)到熱平衡狀態(tài) 第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 18 3 瞬態(tài)熱流量： 導(dǎo)熱體在時(shí)間 0~ ? 內(nèi)傳給流體的總熱量： 當(dāng)物體被加熱時(shí) (tt?)，計(jì)算式相同（為什么？） ? ?W ))(()(0??????VchAfehAhAtthAΦ?????? ?J )1()( 00 ???? ???? VchAeVcdΦQ ???? ?第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 19 4 物理意義 vv FoBihlhl1Bi?? ?? 物體表面對(duì)流換熱熱阻物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻＝無(wú)量綱熱阻 無(wú)量綱時(shí)間 Fo越大，熱擾動(dòng)就能越深入地傳播到物體內(nèi)部，因而，物體各點(diǎn)地溫度就越接近周圍介質(zhì)的溫度。 2 2F lo la??? 換 熱 時(shí) 間邊 界 熱 擾 動(dòng) 擴(kuò) 散 到 面 積 上 所 需 的 時(shí) 間第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 20 采用此判據(jù)時(shí)，物體中各點(diǎn)過(guò)余溫度的差別小于 5% )AV(hB iv ?? ?對(duì)厚為 2δ 的 無(wú)限大平板 對(duì)半徑為 R的 無(wú)限長(zhǎng)圓柱 對(duì)半徑為 R的 球 31M21M1M???3BB3RR4R34AV2BB2RR2RAVBBAAAViiv23iiv2iiv?????????????????5 集總參數(shù)法的應(yīng)用條件 是與物體幾何形狀 有關(guān)的無(wú)量綱常數(shù) 第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 21 167。 33 無(wú)限大平壁的瞬態(tài)導(dǎo)熱 λ =const a=const h=const 因兩邊對(duì)稱，只研究半塊平壁 第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 22 此半塊平板的數(shù)學(xué)描寫(xiě)： 導(dǎo)熱微分方程 初始條件 邊界條件 xtat22??????)0,x0( ??? ??0tt 0 ?? ?0x0xt ?????? ?????? xtthxt f )((對(duì)稱性 ) 第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 23 引入變量－－ 過(guò)余溫度 令 ftxtx ?? ),(),( ???????????????????????????????????xhx0x0x00,x0xa022上式化為： 第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 24 用分離變量法可得其分析解為： ean nnnnnnxx2210 c o ss i n).c o s (s i n2),(???????????? ???? ??* 第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 25 為 畢渥準(zhǔn)則數(shù)， 用符號(hào) Bi 表示 ????hc tgnn ???h第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 26 ean nnnnnnxx )(1022c o ss i n)c o ss i n2),(????????????
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