量子統(tǒng)計法boltzmann分布律(編輯修改稿)
2024-11-16 08:28 本頁面
【文章內(nèi)容簡介】 是各種分布之和 : Ω=ΣW=?[?i [gi! /Ni!(gi－ Ni)!]] (5) 費米子的最可幾分布由下式表示： Ni = gi /(eα+β∈ i +1) (6) β=1/kT。 α由 Ni = N可求出 . 三 、 Boltzmann統(tǒng)計： 當(dāng) gi Ni時： BoseEinstein統(tǒng)計 FermiDirac 統(tǒng)計 趨于同一極限 能級的量子態(tài)數(shù) : ∵ gi Ni， gi 1 ∴ Ni+ gi－ 1≈gi Wi = (gi + Ni－ 1)!/Ni!(gi－ 1)! = (gi + Ni－ 1)(gi + Ni－ 2)… gi (gi1)! / Ni!(gi1)! = gi g i … gi / Ni! = gi Ni / Ni! (7) 分布 {Ni} 的量子態(tài)數(shù)等于能級量子態(tài)數(shù)的乘積 : W =∏i (gi Ni / Ni!) (8) 體系擁有的種微觀運動狀態(tài)數(shù)為 : Ω= ΣW (ΣNi=N。 ΣNi?i=E) (9) 求最可幾分布： W =∏i (gi Ni / Ni!) lnW=∑i(Nilngi－ NilnNi + Ni) (10) 令 : f =lnW=∑i(Ni lngi－ NilnNi + Ni) (11) y1 = ∑i Ni － Ni = 0 (12) y2 = ∑i Ni∈ i－ E = 0 (13) 拉格朗日條件極值： ?f/?Ni=lngi－ lnNi－ Ni/Ni+1
教學(xué)課件相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1