天線與電波傳播課后作業(yè)(編輯修改稿)
2025-06-20 01:43 本頁面
【文章內容簡介】 存在波長縮短現象？對天線尺寸選擇有什么實際影響？ 解 當振子足夠粗時， 振子上的電流分布除了在輸入端及波節(jié)點上與近似正弦函數有區(qū)別外， 振子末端還具有較大的端面電容， 使得末端電流實際上不為零， 從而使振子的等效長度增加了， 相當于波長縮短了， 這種現象稱為末端效應。 通常， 天線越粗， 波長縮短現象越明顯。 因此， 在選擇天線尺寸時， 要盡量選用較細的振子或將振子長度適當縮短。 25. 欲采用諧振半波振子收看頻率為 171 MHz的六頻道電視節(jié)目， 若該振子用直徑為 12 mm的鋁管制作， 試計算該天線的長度。 解 由頻率 f=171 MHz可知， λ=c/f= m， 則半波振子的長度為 2l=λ/2= m， 所以 2l/a=146。 已知 2l/a=350時， 縮短率為 %； 2l/a=50時， 縮短率為5%， 則由內插公式可求得 2l/a=146時， 縮短率為 %。 因此， 實際的天線應縮短 2l %= %= m 即天線的實際長度為 2l－ 2l %=－ = m 題 27圖 28. 二半波振子等幅反相激勵， 排列位置如上題圖 (題27圖 )所示， 間距分別為 d=λ/ λ， 計算其 E面和 H面方向函數并概畫方向圖。 解 二半波振子等幅反相激勵， 則 m=1， ξ=π， 且距離分別為 d=λ/２ , λ 。 (1) 當兩個振子如題 27圖 (a)放置時， 其 E面為包含兩個振子的 yOz平面， H面為與兩個振子垂直的 xOy平面， 如題 27解圖 (一 )所示。 在 E面內， 兩個振子到場點的波程差為 Δr=r1－ r2= d cosθ， 相應的相位差為 ψ=ξ+kΔr=π+kd cosθ 陣因子為 ja1( ) 1 e 2 co s ( ) 2 s i n ( co s )22f m kd? ???? ? ? ? 元因子為 1πc o s( si n )2()c o sf????于是， 根據方向圖乘積定理 , 可得 E面方向函數為 πc o s ( s i n )12( ) 2 s i n( c o s )c o s 2Ef k d?????? 當 d=λ/2時， E面方向函數為 πc o s ( s i n )π2( ) 2 s i n ( c o s )c o s 2Ef??????相應的 E面歸一化方向圖如題 28解圖 (一 )所示。 題 28解圖 (一 ) 當 d=λ時， E面方向函數為 題 28解圖 (二 ) πc o s ( s i n )2( ) 2 s i n ( π c o s )c o sEf??????相應的 E面歸一化方向圖如題 28解圖 (二 )所示。 在 H面內， 兩個振子到場點的波程差為 Δr=r1－ r2= d cosj， 相應的相位差為 ψ=ξ+kΔr=π+kd cosj 陣因子為 ja1( ) 1 e 2 co s 2 s i n ( co s )22f m kd? ?jj? ? ? ? 元因子為 f1(j)=1 于是， 根據方向圖乘積定理 , 可得 H
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