合肥工業(yè)大學(xué)電動力學(xué)第三章靜磁場-預(yù)覽頁
【正文】 發(fā)的場的矢勢為 。 A?A?（ b）磁通量只與曲面 L的邊界有關(guān)，與曲面的具體形狀無關(guān) LSA d l B d S? ? ???（ c）物理意義 ３、矢勢的不唯一性 ?? ??? 21 SS SdBSdB ????21()d S d S d S? ? ? ?????? AA ?? ()A A A B?? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?0??? A?令 可減少矢勢的任意性 ? 滿足的方程？ BL1Sd?2Sd?1212 0SSB d S B d S? ? ? ???0S B d S???( ) 0? ? ?? ?庫侖規(guī)范 二 ． 矢勢滿足的方程及方程的解 2 1 , 2 , 3iiA J i? ? ? ? ?1． 滿足的方程 A?HB ?? ??（ 1） 穩(wěn) 恒電流磁場矢勢滿足 (矢量 )泊松方程 （ 2） 與靜電場中 形式相同 ??? ??? 2JH ?? ???JAAABB??????????????????????? ])([1)(11 2????0??? A?（ 3） 矢勢為無源有旋場 JA ?? ???? 2( 0)A? ? ?3( ) 1( ) ( )44()4VVVJxB A dV J x dVrrJ x rdVr???? ? ?? ? ? ? ? ? ? ? ????????????2． 矢勢的形式解 ? ??? V r VdxJA )(4????? 已知電流密度 ， 可從方程直接積分求解磁場 ， 但一般電流分布與磁場相互制約 ， 因此一般情況需要求解矢量泊松方程 。 ???????????0BJH???基本方程 2121()( ) 0n H Hn B B?? ? ? ????????邊值關(guān)系 本節(jié)僅討論 情況 ， 即非鐵磁的均勻介質(zhì) 。 1 矢勢及其微分方程 一、穩(wěn)恒電流磁場的矢勢 1．穩(wěn)恒電流磁場的基本方程 穩(wěn)恒電流磁場：傳導(dǎo)電流 （ 即運(yùn)動電荷 ） 產(chǎn)生的不 隨時間變化的磁場 。 2．矢勢的引入及意義 靜電場 0E? ? ?物理意義： （ a） 與 的關(guān)系 A?B?穩(wěn)恒電流磁場 HJ? ? ?? ? ? ???????S S L ldASdASdB ?????? )(BdSL其中 S 為回路 L 為邊界的任一曲面 0B? ? ? A?BA? ? ? 沿任一閉合回路的環(huán)量代表通過由該回路為邊界的任一曲面的磁通量 ， 而每點(diǎn) A無直接物理意義 。 JA???21① 能量分布在磁場內(nèi)，不僅分布在電流區(qū)。 L H d l I???? ??L ldE 0??一．引入磁標(biāo)勢的兩個困難 2．在電流不為零區(qū)域引入磁標(biāo)勢可能非單值。 用公式表示 L 顯然只能在 區(qū)域引入， 且在引入?yún)^(qū)域中任何回路都不能與電流相鏈環(huán) 。 ① 靜電場可在全空間引入 ， 無限制條件；靜磁場要 求在無自由電流分布的單連通域中才能引入 。 描述宏觀磁場 ， 磁場強(qiáng)度僅是個
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