電動力學chapter24(鏡象法)-全文預覽
【正文】 Q所受的力。 球面外區(qū)域電勢的特征： ?導體表面是等勢面 ?電場線垂直于導體表面 預計電場線如圖所示 18 不改變邊值關系和邊界條件的要求為由對稱性， Q’應在 OQ連線上。 15 解 電荷：一個點電荷 界面：導體球面 區(qū)域：球面外區(qū)域 已知界面電勢為零，滿足唯一性定理的要求，可以確定電勢。 12 導體板上部空間的電場可以看作原電荷與鏡象電荷共同激發(fā)的電場。 電荷分布和電場分布： 11 設想在導體板下方與電荷 Q對稱的位置上放一個假想電荷Q’ = ?Q ，然后把導體板抽去。 8 三、鏡象法應用舉例 例 1 接地無限大平面導體板附近有一點電荷 Q，求空間中的電場。 二、鏡象法求解靜電場的基本思想 7 上述特殊情形的泊松方程邊值問題，可以采用一種比較簡潔的特殊方法來求解。主要方法有四種。如果不是給定導體邊界上的電勢或者電勢法向導數，而是給定每個導體上的總電荷，唯一性定理同樣成立。 一、相關內容回顧 4 如果 V內含有導體區(qū)域 ，將導體表面視為邊界面。 1)分離變量法（ ?） 2)鏡象法（ ？） 3)格林函數法（ ？） 4)多極矩展開法（ ？） 靜電學的基本問題是求滿足給定邊界條件的泊松方程的解。這一個或者幾個電荷要在導體界面產生感應電荷，或者在介質表面產生束縛。 或者說 ，只要不改變求解區(qū)域的電荷分布、邊值關系和邊界條件，象電荷可以取代感應電荷，象電荷在所考慮區(qū)域產生的電場就是感應電荷產生的電場。整個電場是由 Q和 ?Q共同產生的。由對稱性看出，在原導體板平面上，電場線處處與它正交，因而滿足邊界條件。 14 例 2 真空中有一半徑為 R0的接地導體球
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