吸積盤的研究進(jìn)展-wenkub
2022-10-22 20:38:35 本頁(yè)面
【正文】 ?他們考慮了球坐標(biāo)下的一個(gè)軸對(duì)稱無(wú)子午流 ( )的 ADAF二維結(jié)構(gòu)。 ?流 體的熵隨著半徑的減小而增加， ADAF是對(duì)流不穩(wěn)定的 。 當(dāng) 流體幾乎沒有旋轉(zhuǎn) ( )。 ?不能解釋寬波段的輻射譜 ? ADAF的一維模型（ Narayanamp。 ?熱不穩(wěn)定 ? 超愛丁頓吸積盤（ Kato et al. 1977） ?流體是光學(xué)厚的，大部分輻射被俘獲。 ?輻射譜是不同溫度黑體譜的疊加。Sunyaev（ 1973）提出粘性的 α模型，發(fā)展了薄盤理論。 ?模型給出吸積率、吸積半徑、吸積流跨聲速等物理量的關(guān)系。 ?Parker（ 1969）等人在 Bondi解的基礎(chǔ)上研究了球?qū)ΨQ星風(fēng)和吸積的過程，進(jìn)一步發(fā)展了理論。 ?粘滯作用導(dǎo)致角動(dòng)量沿徑向向外轉(zhuǎn)移。 ?廣泛用于解釋高能天體的紅外、光學(xué)、紫外、 X射線的輻射譜。 ?耗散產(chǎn)生的能量被物質(zhì)內(nèi)流拖曳進(jìn)黑洞。 Yi 1994） ?定常態(tài)軸對(duì)稱吸積流 ?動(dòng)力學(xué)性質(zhì)由四個(gè)高度積分的微分方程描述： 吸積流的質(zhì)量、徑向動(dòng)量、角動(dòng)量和能量的守恒 。 5 / 3? ?0???輻射率低，耗散能量轉(zhuǎn)變?yōu)闊崮埽黧w溫度達(dá)維里溫度。 ?二維 ADAF模型 （ Narayanamp。 0v? ??自相似假設(shè) ? ?3 / 2r? ? ???? ? ? ?rKGMv v r vr ??? ? ?? ?Kvr? ?? ? ?? ?S K Sc r c ????代入流體力學(xué)方程，得到 四個(gè)關(guān)于函數(shù) 的 六階常微分方程組 。 ?對(duì)于 ADAF盤 ( )， 在同 一 半徑的球殼層上幾乎都是常數(shù)，徑向速度在旋轉(zhuǎn)軸上 為 零，在赤道面達(dá)到極大值 。 ?質(zhì)子－質(zhì)子碰撞產(chǎn)生的中性介子衰變能產(chǎn)生 γ 輻射。 0v? ??自相似假設(shè)： 密度的自相似冪律指數(shù)由3/2換成任意參數(shù) n，其他物理量假設(shè)不變。 兩種情況都是特例，一種是沒有物質(zhì)外流；一種是吸積物質(zhì)全部逃逸出來(lái)，沒有物質(zhì)落入中心天體。 ?吸積外流解處處都是正能量，有逃逸到無(wú)窮遠(yuǎn)的潛力。 ? 物質(zhì)外流帶走的角動(dòng)量和能量： 。? 徑向運(yùn)動(dòng)方程： ? Bernoulli常數(shù)（物質(zhì)的比能量）： ? 利用以上方程組，可求解具有外流的盤結(jié)構(gòu) ? ?2 2 21 5 / 2 0r p ar? ? ? ? ? 。 p ? ?， 和0p ?? ?? ?0 , 1 , 1 / 2p ?? ? ? ?0 , 1 , 1 / 2p ?? ? ? ?? 情況，對(duì)應(yīng)純氣體動(dòng)力學(xué)風(fēng)，即風(fēng)只帶走它自己在出發(fā)點(diǎn)的角動(dòng)量，而不對(duì)吸積盤的其它流體產(chǎn)生力矩作用。 ,0aH ?物質(zhì)外流對(duì)輻射冷卻無(wú)效吸積流的影響(Xue amp。 ? ? ? ? ? ? ? ? ? ?, , ,rsv v v c??? ? ? ? ? ?和 ? 邊界條件 ?赤道面邊界條件 （ ） 物理量在赤道面光滑過渡，并且具有鏡像對(duì)稱的性質(zhì)。 外流邊界為 θ0=520 ?三個(gè)典型解： 1. 25 , 1 , 0. 75n ? ? 與 BB99模型的對(duì)比 BB99模型是一維垂直方向高度積分模型，新模型是軸對(duì)稱的二維模型，對(duì)模型做方向的積分也可以給出如 BB99模型的質(zhì)量吸積率、角動(dòng)量?jī)?nèi)流率和能量外流率。?BB99模型的參數(shù) p對(duì)應(yīng)于我們的 3/2n，而他們的 對(duì)應(yīng)于我們的 ?定義單位質(zhì)量外流物質(zhì)所帶走的角動(dòng)量和能量 : ,?? ,? ? ??1 / 2/ 2/ 3 / 2lld F d F d r n rd M d M d r n??????1/ 1 / 2/ 3 / 2
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