【正文】 = 帶輪的結(jié)構(gòu)尺寸計算及選用 帶輪材料選用 HT200 根據(jù)基準直徑的大小選用不同的帶輪類型，小徑帶輪采用實心式，大徑帶輪采用輪輻式，主要結(jié)構(gòu)尺寸如下 單位： mm 尺寸類型 小帶輪 大帶輪 d 75 280 基 準寬度 db 基準線上槽深 minah 基準線下槽深 minfh 槽間距 e 15177。 第一槽對稱面至端面距離 f 2110?? 2110?? 輪緣厚 12 12 帶輪寬 B 35 35 23 外徑 ad 輪槽角 ? 極限偏差 ?38 ?1? ?38 ?1? 孔徑 0d 26 16 輪轂長 50 35 1d 48 32 輪輻厚 1b 8 1h 20 2h 16 1D 具體結(jié)構(gòu)設(shè)計見零件圖 軸 軸的轉(zhuǎn)速 m in/?? 軸的輸入功率 2222 ???? ?dPP = 軸的轉(zhuǎn)矩 mNnPT .?? 1 初步確定軸的最小直徑 先按經(jīng)驗公式算郵軸的最小直徑，選取軸的材料為 45 鋼，調(diào)質(zhì)處理。 V 帶輪與軸配合的轂孔長試為 35mm，為保證軸端擋圈只壓在半聯(lián)軸器上而不壓在軸端面上，故 12 段長度取為 mml 3212 ? （ 2）初步選擇滾動軸承 因軸承只承受 徑向力，故先用深溝球軸承。刮板架段安裝寬度取 mml 54245 ? ， （ 4） 軸承端蓋總厚度 20mm，取端蓋外端與 V 帶輪右端面間的距離 mml 40? ，故取 mml 6023 ? （ 5）取刮板距箱體內(nèi)壁 mma 20? ，取 mml 4034 ? ， mml 2656 ? 。 （ 6）軸上零件的周 向固定 V帶輪與軸的周向定位采用平鍵聯(lián)接，按其直徑查手冊得平鍵截面如下 25 mmd 1612 ? 55???hb 長度 l 取 22mm V 帶輪與軸的配合為 6/7 nH ，滾動軸承與軸的周向定位是借過渡配合來保證的，此處選軸的直徑尺寸公差為 6k 。此結(jié)構(gòu)采用四鋼板十字交叉固定在旋轉(zhuǎn)筒架上，其結(jié)構(gòu)如圖 33 所示 圖 33 因為采用的是打擊和擠壓兩種方式配合進行剝殼，所以對刮板的強度有一定要求，采用材料是 45 號鋼，而且刮板的表面必須進行處理，表面滲碳 ，熱處理硬度HRC5662。固定刮板的筒架結(jié)構(gòu)，其內(nèi)徑為 26mm，外徑 120mm，刮板固定支架長度為 140mm，截面尺寸 40mm 20mm，每塊刮板由兩根固定支架固定，兩者間采用 M10螺栓聯(lián)接。半柵籠的每一個柵格都只能容許一個花生仁大小的物體通過，被剝殼的花生由于花生殼的破裂，被變成破碎的花生殼和整粒的花生仁，花生仁的大小剛好可以穿過柵格，而花生果因為太大，無法通過柵格，將被阻擋在剝殼箱內(nèi)，繼續(xù)進行剝殼直到其外殼破碎為止。 26 圖 34 柵條是利用兩塊墻板對兩端 進行固定的，墻板材料為 HT200，柵條材料為 20 號鋼。柵條的兩頭裝砌在墻板的圓形槽內(nèi)，組成半圓柵籠，柵條間距為 10mm，這樣可使剝出的花生仁能通過柵格，而未剝殼的剛不能通過。半柵籠內(nèi)徑為 mm516? 。 為了便于軸系部件的安裝和拆卸，將箱體做成剖分式，箱由箱座和箱蓋組成，取軸的中心線所在平面為剖分面。箱體的材料選用 HT200，鑄造成型。 殼仁分離裝置 殼仁分離裝置分為兩個部分，一個是氣流通道，它的一端接風機，另一端安裝在箱體的下方，還有就是殼與仁的收集板，它同樣也安裝在箱體下方。重量稍重的不被氣流吹走，直接下落到花生仁收集通道，而重量較輕的花生殼將被風機吹來的氣流帶入到花生殼收集通道。 27 整個機架采用 L63*63*6 角鋼焊接而成，起到其它幾個部分的支承、定位、連接作用，并將電機安裝在機架里面。具體結(jié)構(gòu)見裝配圖。 28 4 總結(jié) 本文是圍繞農(nóng)用機械產(chǎn)品 —— 花生去殼機的設(shè)計，實現(xiàn)了花生剝殼的機械化，應(yīng)用本機器后，可使廣大農(nóng)民群眾大大節(jié)省勞動量，提 高生產(chǎn)效率和生產(chǎn)質(zhì)量。本文也介紹了目前各種花生剝殼原理及裝備，并對花生剝殼機械的發(fā)展現(xiàn)狀以及發(fā)展前景作出了簡明的概括和分析。 從這次設(shè)計也可以看出一些問題 : :應(yīng)該保持認真的態(tài)度 ,堅持冷靜獨 立的解決問題 :認真學好基本知識 ,扎實自己的基本知識 ,使面對問題時不會遇到很多挫折 ,從而打擊自己的信心 ,結(jié)果使自己很浮躁 ,越來越不想搞這設(shè)計 ,故應(yīng)該好好學習基本知識 ,一步一步的來 ,不要急功近利 ! ,樂觀的面對生活 ,堅持自己的想法和意識 總的說來 ,雖然在這次設(shè)計中自己學到了很多的東西 ,取得一定的成績 ,但同時也存在一定的不足和缺陷 ,我想這都是這次設(shè)計的價值所在 ,以后的日子以后自己應(yīng)該更加努力認真 ,以冷靜沉著的心態(tài)去辦好每一件事情 ! 29 參考文獻 [1] 周瑞寶 花生加工技術(shù) [M] 北京：化學工業(yè)出版社 [2] 段淑芬，胡文廣，李秀平，等．世界花生生產(chǎn)現(xiàn)狀分析 [J]．花生學報， 1999， (增刊 ) [3] 孟憲珍．花生脫殼機的設(shè)計和試驗 [J]．國外農(nóng)機。 從最終狀態(tài)下合并所有相互作用，在一個同等立足處和保留少量碰撞動力學的一個確切的物體分析開始 , 我 們進行或重或輕不同的比較 , 并且從它們影響電離橫剖面的角度進行分析。 主題詞 : 電離 。 驅(qū)散 。 反物質(zhì) 。 中心點電子 。 1609 年到 1687 年“二體”問題由約翰尼 .開普勒和由艾薩克 ? 牛頓共同解決了。 1765 年 , 勒翰得 . 依魯爾發(fā)現(xiàn)了原始在線的三大量和依然排列的一種 幾何 解答。 對三體驅(qū)散問題的解答，最早的是三百年前天文學家和數(shù)學家用數(shù)學工具和相似比的原理解答出來的。所有這些對由線形點標準變革關(guān)系 , 如所描述 [ 1 ] 。 交換對實驗室參考框架 , 大量電子最后的動量 m, 許多 MT (反沖 ) 目標片段和大量MP 子彈頭可能被寫根據(jù)杰克比沖動 Kj 通過伽利略變換 [ 1 ]得出 數(shù)十年 , 電離過程的理論描述承擔了三體動力學在最終狀態(tài)下的簡單表示 , 根據(jù)事實表明 （ 1）對于離子和原子碰撞 , 一個微粒 (電子 ) 比其它二兩個原子要輕。 例如 , 根據(jù)眾所周知的中心論據(jù) , 離子和原子電離碰撞的理論描述的決大多數(shù)使用沖擊參數(shù)來設(shè)置 , 那里子彈頭跟隨一條未受干擾的直線彈道在 碰撞過程過程中 , 并且目標中堅力量依然是休息 [ 2 ] 。 但是 , 它通常假設(shè) , 目標中堅力量依然是不動。 unsolvable t 三體問題被簡化了 , 對所謂的有限的三體問題 , 那里一個微粒被承擔有一許多足夠小不影響其它二個微粒的行動。 三 體問題的其它簡單化廣泛被使用在 19 世紀假設(shè) , 一個微粒比其它二巨型的并且依然是在大量的中心鎮(zhèn)定自若由其它二。 2. 多個有差別的橫剖面 一個三體連續(xù)流最后狀態(tài)的一個運動學上完全描述在任一原子碰撞會要求 , 原則上 , 九可變物知識 , 譬如動量的組分聯(lián)系了對每個三個微粒在最終狀態(tài)。 此外 , 每當最初的目標不準備在任何優(yōu)先方向 , 多個有差別的橫剖面必須是相稱由三體系統(tǒng)的自轉(zhuǎn)在子彈頭的行動的最初的方向附近。 所以 , 電離過程的一個完全描述特性也許被獲得以一個四倍有差別的橫剖面 : 有許多可能的套四可變物使用。 這樣選擇是任意的 , 但完成在感覺 , 其他套可變物可能與這一個有關(guān)。 非常一般四倍有差別的橫剖面的 圖片不是可行的。 這可能由修理達到一兩他們在某些特殊價值或情況。 另一選擇將集成四倍有差別的橫剖面在一個或更多可變物。 特別重要對唯一微粒分光學的用途 , 那里動量的微粒的當中一個被測量。 首先 , 我們能觀察門限在高電子或正子速度 因為有一個極限在任一個微粒可能吸收從系統(tǒng)的動能。 它對應(yīng)于正子的二進制碰撞與散發(fā)的電子 , 用目標中堅力量充當實際角色。 第一個對應(yīng)于電子的勵磁于目標的一個低能源連續(xù)流狀態(tài)。 這些動量發(fā)行允許我們學習電離碰撞的主要特征。 四倍有差別的橫剖面也許顯示由 綜合化洗滌在這實驗的碰撞物產(chǎn)。 為了了解這些結(jié)構(gòu)的起源 , 我們對應(yīng)的橫剖面與那些比較被獲得在離子原子碰撞。 一種理論與這特征將允許我們學習倍數(shù)任一個指定的特點的變動 有差別的橫斷面當許多聯(lián)系在片段之中變化。 第二重要點將對待所有互作用在最終狀態(tài)在一個同等立足處。 在這工作 , 這假定被避免了。 轉(zhuǎn)折矩陣也許然后被分解入二個期限依靠是否正子首先與目標中堅力量或電子相處融洽。 因而 , 我們采取一個被關(guān)聯(lián)的 C3 波浪作 那包括畸變 D j 為三活躍互作用。 但是 , 在所有這些箱子問題的動力學被簡化了 , 依照被談?wù)撛谠缦炔糠?, 根據(jù)大非對稱在介入的片段的大量之間。 這進一步略計被取消了在紙由 Berakdar 等。 5. 電子捕獲對連續(xù)流尖頂 讓我們回顧一些結(jié)果在立體幾何。 子彈頭的能量是 1 keV 。 36 圖 2 土坎的起源很好被了解。 他們測量了電子能量光譜在向前方向和確切地觀察了尖頂形狀峰頂在子彈頭的速度。 這個尖頂結(jié)構(gòu)是很多實驗性和理論研究焦點。 實際上 , 這樣作用的觀察聯(lián)系了假定物體的形成 , 當被預(yù)言的二十年前由布朗勒和布里格斯 , 依然是一個有爭議的問題。 因而沒有特殊速度在哪里尋找尖頂。 如果我們評估雙重有差別的橫剖面 , 我們看見 , 尖頂清楚地是可看見的在離子原子碰撞 , 但非常溫和和被傳播的肩膀在正子原子碰撞。 例如由考慮四倍有差別的橫剖面的零的程度裁減在 collinear 幾何。 結(jié)構(gòu)依照為沖擊對重的離子被觀察那么尖銳不被定義由于占實驗性窗口在正子的卷積 并且電子偵查。 這同樣實驗由 Sarkadi 和工友執(zhí)行了在氬電離由 75 keV 氫核沖擊。 在這種情況下 , 我們必須保留動力學的一個完全帳戶為了再生產(chǎn)實驗性結(jié)果 [ 12 ] 。 一個結(jié)構(gòu)在 45 可能被觀察 , 1993 年哪些象由于被預(yù)言了和被解釋了由 Brauner 和布里格斯二個等效雙重碰撞機制干涉。 這個機制由托馬斯 [ 13 ] 提議作為扼要負責任電子捕獲由快速的重的離子。 如果我們降低能量從 1000 年 eV 到 100 eV, 這個結(jié)構(gòu)在 45 消失 , 與想法是一致的結(jié)果托馬斯機制是一個高能作用。我們在下個部分將考慮這個結(jié)構(gòu)。 對我們的最佳的知識 , 它以前未被預(yù)言在正子原子碰撞 , 即使機制負責任它的起源幾乎已經(jīng)提議在離子原子碰撞二十年之內(nèi)以前。 1772 年這個機制清楚地與平衡點的當中一個有關(guān)由拉格朗日發(fā)現(xiàn) , 或?qū)C制由 Wannier 提議為低能源電子放射。 在正子原子碰撞情況下 , 為電子被困住在正子和殘余離子潛力的馬鞍 , 電子和正子必須首先執(zhí)行二進制碰撞以便最終獲得正確的速度 那里 ei 是目標的結(jié)合能在初始狀態(tài)。 在這第二碰撞 , 電子由 90 和殘余目標離子反沖偏轉(zhuǎn)在形成大約 135 角度與電子和正子的方向。 38 圖 3 圖 4 極小值被觀察在無效性 QDCS 。 我們做了其它測試在備鞍點機制的有效性和無效性。 這個結(jié)果與提出的機制是一致的 , 那里備鞍點結(jié)構(gòu)出現(xiàn)從第一正子電子碰撞之后 , 正子和電子被中堅力量驅(qū)散。 被獲得的四倍有差別的橫斷面為電子和正子涌現(xiàn)在同樣方向顯示三個統(tǒng)治結(jié)構(gòu)。 另外一個是托馬斯機制。 雖然主要結(jié)論研究的非常充分但也有一些不足。 40 英文原文 Theory of ionization processes in positron–atom collisions Abstract We review past and present theoretical developments in the description of ionization processes in positron–atom collisions. Starting from an analysis that incorporates all the interactions in the final state on an equal footing and keeps an exact account of the fewbody kinematics, we perform a critical parison of different approximations, and how they affect the evaluation of the ionization cross section. Finally, we describe the appearance of fingerprints of capture to the continuum, saddlepoint and other kinematical mechanisms. Keywords: Ionization。 Scattering。 Antimatter。 Saddlepoint electrons。 CDW PACS classification codes: