【正文】 也安裝在箱體下方。重量稍重的不被氣流吹走，直接下落到花生仁收集通道，而重量較輕的花生殼將被風(fēng)機(jī)吹來的氣流帶入到花生殼收集通道。整個(gè)機(jī)架采用L63*63*6角鋼焊接而成，起到其它幾個(gè)部分的支承、定位、連接作用，并將電機(jī)安裝在機(jī)架里面。具體結(jié)構(gòu)見裝配圖。4 總結(jié)本文是圍繞農(nóng)用機(jī)械產(chǎn)品——花生去殼機(jī)的設(shè)計(jì)，實(shí)現(xiàn)了花生剝殼的機(jī)械化，應(yīng)用本機(jī)器后，可使廣大農(nóng)民群眾大大節(jié)省勞動(dòng)量，提高生產(chǎn)效率和生產(chǎn)質(zhì)量。本文也介紹了目前各種花生剝殼原理及裝備，并對(duì)花生剝殼機(jī)械的發(fā)展現(xiàn)狀以及發(fā)展前景作出了簡(jiǎn)明的概括和分析。從這次設(shè)計(jì)也可以看出一些問題::應(yīng)該保持認(rèn)真的態(tài)度,堅(jiān)持冷靜獨(dú)立的解決問題:認(rèn)真學(xué)好基本知識(shí),扎實(shí)自己的基本知識(shí),使面對(duì)問題時(shí)不會(huì)遇到很多挫折,從而打擊自己的信心,結(jié)果使自己很浮躁,越來越不想搞這設(shè)計(jì),故應(yīng)該好好學(xué)習(xí)基本知識(shí),一步一步的來,不要急功近利!,樂觀的面對(duì)生活,堅(jiān)持自己的想法和意識(shí)總的說來,雖然在這次設(shè)計(jì)中自己學(xué)到了很多的東西,取得一定的成績(jī),但同時(shí)也存在一定的不足和缺陷,我想這都是這次設(shè)計(jì)的價(jià)值所在,以后的日子以后自己應(yīng)該更加努力認(rèn)真,以冷靜沉著的心態(tài)去辦好每一件事情!參考文獻(xiàn)[1] 周瑞寶 花生加工技術(shù) [M] 北京：化學(xué)工業(yè)出版社 [2] 段淑芬，胡文廣，李秀平，等．世界花生生產(chǎn)現(xiàn)狀分析[J]．花生學(xué)報(bào)，1999，(增刊) [3] 孟憲珍．花生脫殼機(jī)的設(shè)計(jì)和試驗(yàn)[J]．國(guó)外農(nóng)機(jī)。在周老師的培養(yǎng)和教育不僅使我順利完成了論文，而且將繼續(xù)激勵(lì)我在今后的人生旅途上不斷進(jìn)取。 從最終狀態(tài)下合并所有相互作用，在一個(gè)同等立足處和保留少量碰撞動(dòng)力學(xué)的一個(gè)確切的物體分析開始, 我們進(jìn)行或重或輕不同的比較, 并且從它們影響電離橫剖面的角度進(jìn)行分析。主題詞: 電離。 驅(qū)散。 反物質(zhì)。 中心點(diǎn)電子。 1609 年到1687 年“二體”?牛頓共同解決了。 1765年, 勒翰得. 依魯爾發(fā)現(xiàn)了原始在線的三大量和依然排列的一種幾何 解答。 對(duì)三體驅(qū)散問題的解答，最早的是三百年前天文學(xué)家和數(shù)學(xué)家用數(shù)學(xué)工具和相似比的原理解答出來的。所有這些對(duì)由線形點(diǎn)標(biāo)準(zhǔn)變革關(guān)系, 如所描述[ 1 ] 。 交換對(duì)實(shí)驗(yàn)室參考框架, 大量電子最后的動(dòng)量m, 許多MT (反沖) 目標(biāo)片段和大量MP 子彈頭可能被寫根據(jù)杰克比沖動(dòng)Kj 通過伽利略變換[ 1 ]得出數(shù)十年, 電離過程的理論描述承擔(dān)了三體動(dòng)力學(xué)在最終狀態(tài)下的簡(jiǎn)單表示, 根據(jù)事實(shí)表明 （1）對(duì)于離子和原子碰撞, 一個(gè)微粒(電子) 比其它二兩個(gè)原子要輕。 例如, 根據(jù)眾所周知的中心論據(jù), 離子和原子電離碰撞的理論描述的決大多數(shù)使用沖擊參數(shù)來設(shè)置, 那里子彈頭跟隨一條未受干擾的直線彈道在碰撞過程過程中, 并且目標(biāo)中堅(jiān)力量依然是休息[ 2 ] 。 但是, 它通常假設(shè), 目標(biāo)中堅(jiān)力量依然是不動(dòng)。 unsolvable t三體問題被簡(jiǎn)化了, 對(duì)所謂的有限的三體問題, 那里一個(gè)微粒被承擔(dān)有一許多足夠小不影響其它二個(gè)微粒的行動(dòng)。 三體問題的其它簡(jiǎn)單化廣泛被使用在19 世紀(jì)假設(shè), 一個(gè)微粒比其它二巨型的并且依然是在大量的中心鎮(zhèn)定自若由其它二。2. 多個(gè)有差別的橫剖面 一個(gè)三體連續(xù)流最后狀態(tài)的一個(gè)運(yùn)動(dòng)學(xué)上完全描述在任一原子碰撞會(huì)要求, 原則上, 九可變物知識(shí), 譬如動(dòng)量的組分聯(lián)系了對(duì)每個(gè)三個(gè)微粒在最終狀態(tài)。 此外, 每當(dāng)最初的目標(biāo)不準(zhǔn)備在任何優(yōu)先方向, 多個(gè)有差別的橫剖面必須是相稱由三體系統(tǒng)的自轉(zhuǎn)在子彈頭的行動(dòng)的最初的方向附近。 所以, 電離過程的一個(gè)完全描述特性也許被獲得以一個(gè)四倍有差別的橫剖面:有許多可能的套四可變物使用。這樣選擇是任意的, 但完成在感覺, 其他套可變物可能與這一個(gè)有關(guān)。 非常一般四倍有差別的橫剖面的圖片不是可行的。 這可能由修理達(dá)到一兩他們?cè)谀承┨厥鈨r(jià)值或情況。=== 另一選擇將集成四倍有差別的橫剖面在一個(gè)或更多可變物。 特別重要對(duì)唯一微粒分光學(xué)的用途, 那里動(dòng)量的微粒的當(dāng)中一個(gè)被測(cè)量。 首先, 我們能觀察門限在高電子或正子速度因?yàn)橛幸粋€(gè)極限在任一個(gè)微?？赡芪諒南到y(tǒng)的動(dòng)能。 它對(duì)應(yīng)于正子的二進(jìn)制碰撞與散發(fā)的電子, 用目標(biāo)中堅(jiān)力量充當(dāng)實(shí)際角色。 第一個(gè)對(duì)應(yīng)于電子的勵(lì)磁于目標(biāo)的一個(gè)低能源連續(xù)流狀態(tài)。 這些動(dòng)量發(fā)行允許我們學(xué)習(xí)電離碰撞的主要特征。 四倍有差別的橫剖面也許顯示由綜合化洗滌在這實(shí)驗(yàn)的碰撞物產(chǎn)。 為了了解這些結(jié)構(gòu)的起源, 我們對(duì)應(yīng)的橫剖面與那些比較被獲得在離子原子碰撞。 一種理論與這特征將允許我們學(xué)習(xí)倍數(shù)任一個(gè)指定的特點(diǎn)的變動(dòng)有差別的橫斷面當(dāng)許多聯(lián)系在片段之中變化。 第二重要點(diǎn)將對(duì)待所有互作用在最終狀態(tài)在一個(gè)同等立足處。 在這工作, 這假定被避免了。 轉(zhuǎn)折矩陣也許然后被分解入二個(gè)期限依靠是否正子首先與目標(biāo)中堅(jiān)力量或電子相處融洽。 因而, 我們采取一個(gè)被關(guān)聯(lián)的C3 波浪作那包括畸變Dj 為三活躍互作用。 但是, 在所有這些箱子問題的動(dòng)力學(xué)被簡(jiǎn)化了, 依照被談?wù)撛谠缦炔糠? 根據(jù)大非對(duì)稱在介入的片段的大量之間。 這進(jìn)一步略計(jì)被取消了在紙由Berakdar 等。 5. 電子捕獲對(duì)連續(xù)流尖頂 讓我們回顧一些結(jié)果在立體幾何。 子彈頭的能量是1 keV 。圖2 土坎的起源很好被了解。 他們測(cè)量了電子能量光譜在向前方向和確切地觀察了尖頂形狀峰頂在子彈頭的速度。 這個(gè)尖頂結(jié)構(gòu)是很多實(shí)驗(yàn)性和理論研究焦點(diǎn)。 實(shí)際上, 這樣作用的觀察聯(lián)系了假定物體的形成, 當(dāng)被預(yù)言的二十年前由布朗勒和布里格斯, 依然是一個(gè)有爭(zhēng)議的問題。 因而沒有特殊速度在哪里尋找尖頂。 如果我們?cè)u(píng)估雙重有差別的橫剖面, 我們看見, 尖頂清楚地是可看見的在離子原子碰撞, 但非常溫和和被傳播的肩膀在正子原子碰撞。 例如由考慮四倍有差別的橫剖面的零的程度裁減在collinear 幾何。 結(jié)構(gòu)依照為沖擊對(duì)重的離子被觀察那么尖銳不被定義由于占實(shí)驗(yàn)性窗口在正子的卷積 并且電子偵查。 這同樣實(shí)驗(yàn)由Sarkadi 和工友執(zhí)行了在氬電離由75 keV 氫核沖擊。 在這種情況下, 我們必須保留動(dòng)力學(xué)的一個(gè)完全帳戶為了再生產(chǎn)實(shí)驗(yàn)性結(jié)果[ 12 ] 。 一個(gè)結(jié)構(gòu)在45 可能被觀察, 1993 年哪些象由于被預(yù)言了和被解釋了由Brauner 和布里格斯二個(gè)等效雙重碰撞機(jī)制干涉。 這個(gè)機(jī)制由托馬斯[ 13 ] 提議作為扼要負(fù)責(zé)任電子捕獲由快速的重的離子。 如果我們降低能量從1000 年eV 到100 eV, 這個(gè)結(jié)構(gòu)在45 消失, 與想法是一致的結(jié)果托馬斯機(jī)制是一個(gè)高能作用。我們?cè)谙聜€(gè)部分將考慮這個(gè)結(jié)構(gòu)。 對(duì)我們的最佳的知識(shí), 它以前未被預(yù)言在正子原子碰撞, 即使機(jī)制負(fù)責(zé)任它的起源幾乎已經(jīng)提議在離子原子碰撞二十年之內(nèi)以前。 1772 年這個(gè)機(jī)制清楚地與平衡點(diǎn)的當(dāng)中一個(gè)有關(guān)由拉格朗日發(fā)現(xiàn), 或?qū)C(jī)制由Wannier 提議為低能源電子放射。在正子原子碰撞情況下, 為電子被困住在正子和殘余離子潛力的馬鞍, 電子和正子必須首先執(zhí)行二進(jìn)制碰撞以便最終獲得正確的速度那里ei 是目標(biāo)的結(jié)合能在初始狀態(tài)。 在這第二碰撞, 電子由90 和殘余目標(biāo)離子反沖偏轉(zhuǎn)在形成大約135 角度與電子和正子的方向。 圖 3 圖 4 極小值被觀察在無效性QDCS 。 我們做了其它測(cè)試在備鞍點(diǎn)機(jī)制的有效性和無效性。 這個(gè)結(jié)果與提出的機(jī)制是一致的, 那里備鞍點(diǎn)結(jié)構(gòu)出現(xiàn)從第一正子電子碰撞之后, 正子和電子被中堅(jiān)力量驅(qū)散。 被獲得的四倍有差別的橫斷面為電子和正子涌現(xiàn)在同樣方向顯示三個(gè)統(tǒng)治結(jié)構(gòu)。 另外一個(gè)是托馬斯機(jī)制。 雖然主要結(jié)論研究的非常充分但也有一些不足。英文原文Theory of ionization processes in positron–atom collisionsAbstract We review past and present theoretical developments in the description of ionization processes in positron–atom collisions. Starting from an analysis that incorporates all the interactions in the final state on an equal footing and keeps an exact account of the fewbody kinematics, we perform a critical parison of different approximations, and how they affect the evaluation of the ionization cross section. Finally, we describe the appearance of fingerprints of capture to the continuum, saddlepoint and other kinematical mechanisms. Keywords: Ionization。 Scattering。 Antimatter。 Saddlepoint electrons。 CDW PACS classification codes: .+x。===Electron and positron momentum distributions for the ionization of helium by impact of positrons with incident velocity v12?=?==keV. In Fig. 2, we observe three different structures: two minima and a ridge. Fig. 2.keV positrons for emission of electrons in the direction of the projectile deflection.The origin of the ridge is very well understood. It corresponds to the electron capture to the continuum (ECC) cusp discovered in ion–atom collisions three decades ago by Crooks and Rudd [8]. They measured the electron energy spectra in the forward direction and observed a cuspshape peak at exactly the projectile’s velocity. The first theoretical explanation [9] showed that it diverges in the same way as 1/k. This cusp structure was the focus of a large amount of experimental and theoretical research. Since the ECC cusp is an extrapolation across the ionization limit of capture into highly excited bound states, this same effect has to be present in positron–atom collisions. In fact, the observation of such an effect associated with positronium formation, while predicted two decades ago by Brauner and Briggs, remained a controversial issue. The reason for this dispute was that, in contrast to the case of ions, the positron outgoing velocity is not similar to that of impact, but is largely spread in angle and magnitude. Thus there is no particular velocity where to look for the cusp. And this is certainly so. If we evaluate the double differential cross section, we see that the cusp is clearly visible in ion–atom collisions, but just a very mild and spread shoulder in positron–atom collisions. Thus, to observe this structure it is necessary to increase the dimension of the cross section. For instance by considering a zero degree cut of the quadruple differential cross section in collinear geometry. Kover and Laricchia measured in 1998 the dσ/dEedΩK cross section in a collinear condition at zero degree, for the ionization of H2 molecules by 10016