氣體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)ppt課件-閱讀頁(yè)
2025-05-20 01:13本頁(yè)面
【正文】 的變化 激波氣流的能量損失問(wèn)題 可以證明，隨著超聲速來(lái)流馬赫數(shù) Ma1的增大，經(jīng)過(guò)激波的熵增也逐漸增大。 167。 167。 激波前后氣流參數(shù)的變化 二、斜激波前后氣流參數(shù)的變化 2221 )11(??? vcvvcrnn ?????? 參數(shù)變化除了與 γ 和 Ma1有關(guān)外，還與 β 有關(guān)，而 β 又由 Ma1和 δ 決定。 激波前后氣流參數(shù)的變化 二、斜激波前后氣流參數(shù)的變化 ?鈍頭體前的激波結(jié)構(gòu) ?激波對(duì)翼型壓力分布的影響 ?激波與邊界層相互作用 ?激波與渦的相互作用 ?葉柵流道內(nèi)的激波結(jié)構(gòu) ?激波反射與相交 167。 變截面管流 一、氣流速度與通道截面之間的關(guān)系 )1( 2MavdvAdA ???vdvMad 2????vdvMapdp 2??????? T , 0 pdv ，????? T , 0 pdv ，?2( 1 )d T d vMaTv???167。 氣流速度與通道截面之間的關(guān)系 2） 時(shí)即當(dāng) 1 c vMa ????? d pdvdA , : ??? d pdvdA , : 與不可壓縮流動(dòng)情況相反 1 ?Ma00??dpdv00??dpdv噴管 擴(kuò)壓器 )1( 2MavdvAdA ???原因？ 167。 氣流速度與通道截面之間的關(guān)系 3） 時(shí)即當(dāng) 1 c vMa ??)1( 2MavdvAdA ???? ?210d A A Mad v v? ? ? ?167。 這種縮放形的超聲速噴管叫拉瓦爾噴管。 氣流速度與通道截面之間的關(guān)系 收縮形噴管的出口氣流速度最高只能達(dá)到當(dāng)?shù)芈曀佟? 氣流速度與通道截面之間的關(guān)系 從截面的變化趨向看，擴(kuò)壓器是噴管的逆轉(zhuǎn)。 二、噴管 收縮噴管： 1）出口的流速和流量 167。 噴管 RTp ?? ???? 1100 pp ?? 當(dāng) p1等于臨界壓強(qiáng) pcr時(shí)，收縮噴管的流量達(dá)到最大值 ，這時(shí)噴管出口氣流達(dá)到臨界狀態(tài) Ma=1. 收縮噴管出口氣流的臨界速度和臨界流量（也即最大流量）分別為 : ? 由此可見(jiàn)，對(duì)于給定的氣體， 收縮噴管出口的臨界速度決定與進(jìn)口氣流的滯止參數(shù)，經(jīng)過(guò)噴管的最大流量決定于進(jìn)口氣流的滯止參數(shù)和出口截面積。 噴管 根據(jù)臨界壓強(qiáng)比 可以將收縮噴管的變工況流動(dòng)分為以下幾種流動(dòng)狀態(tài) : 0ppcri) 0pp B ?噴管內(nèi)無(wú)流動(dòng) 01 pp ?2）收縮噴管變工況流動(dòng)分析 167。噴管出口亞音速。 噴管 iii) crB pp ? 臨界流動(dòng) crB ppp ??1 這時(shí)噴管內(nèi)的流動(dòng)都是亞聲速流，但出口截面氣流達(dá)臨界狀態(tài)。 10 )12( ??? ???pp cr2）收縮噴管變工況流動(dòng)分析 167。但流量不再增加。 噴管 縮放噴管 1）出口流速和流量 面積比公式 167。 噴管 噴管的截面積隨無(wú)量綱速度的變化規(guī)律可以由連續(xù)方程求得。 縮放噴管 2）變工況分析 167。 2）、縮放噴管變工況分析 167。 2）、縮放噴管變工況分析 167。 (1) 010 pppp a m b ? 出口外以膨脹波形式繼續(xù)膨脹 – 噴管內(nèi)膨脹不足 (2) 010 pppp amb ? 設(shè)計(jì)工況 (3) 02001pppppp a m b ?? 出口壓力小于 pamb – 膨脹過(guò)度 ，出口出現(xiàn)斜激波 (4) 020 pppp a m b ? 出口正激波 （ 1）－（ 4）噴管內(nèi)正常膨脹 (5) 02003pppppp amb ?? 正激波內(nèi)移減弱，波后擴(kuò)壓，波前正常膨脹 (6) 030 pppp a m b ? 喉部音速，其余亞音速 (6) 030 pppp a m b ? 全部亞音速，先膨脹后擴(kuò)壓
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