【正文】 率范圍從 300KHz～30GHz之間 )。 (4)EPR和 NMR儀器結(jié)構(gòu)上的差別：前者是恒定頻率 ， 采取掃場法 ， 后者是恒定磁場 ， 采取掃頻法 。 塞曼效應 1896年開始荷蘭物理學家 塞曼 （ P. Zeeman)逐步發(fā)現(xiàn) ， 當 光源放在足夠強的磁場中時 ， 所發(fā)射的每一條光譜線都分裂成幾條 ， 條數(shù)隨能級的類別而不同 ， 分裂后的譜線成分是偏振的 。 一、塞曼效應 根據(jù)譜線分裂情況的不同 ， 塞曼效應分為正常塞曼效應 與 反常塞曼效應 。 稱為反常塞曼效應 ， 也叫 復雜塞曼效應 。 稱為正常塞曼效應 ， 也叫 簡單塞曼效應 。 N A * S E E ? ?SP ? ? E E ? ?? ? ? ? ? ? B ? ? B 單線系的每一條譜線 ， 在垂直磁場方向觀察時 ，每一條分裂為三條 ， 彼此間隔相等 ， 中間一條 (?)線頻率不變；左右兩條 (?)頻率的改變?yōu)???=L(一個洛侖茲單位 )， 它們都是線偏振的 。 當沿磁場方向觀察時 ， 中間的 ?成分看不到 ， 只能看到兩條 ? 線 ， 它們都是圓偏振的 。 ? ? ? ? ? ? ? ? ? ? Na 5896 5890 無磁場 在垂直于 B方向觀察 沿 B方向觀察 Cd 6438197。1(~439。 (1)對于單線系的一條譜線 ， 由于 S=0， 2S+1=1，所以可以算出 g2=g1=1， 因而： ? ?LMLLgMgM)1,0( )139。1(~ 1122????????????L S J M g Mg 1D2 2 0 2 0， 177。 2 1 0， 177。 2 1P1 1 0 1 0， 177。 1 簡便方法計算波數(shù)的改變： M 2 1 0 1 2 M2g2 2 1 0 1 2 M1g1 1 0 1 （ M2g2 M1g1） = L)1,0,1()1(~ ???????0 0 0 1 1 1 1 1 1 Cd6438197。1(~ ????????由 的組合，結(jié)合選擇定則，就可得到許多條分線。 1/2 2 177。 1/2 2/3 177。 1/2177。 2/3 177。 偏振情況 ??1?MB?1,0 ??? M a. 當 時 ， 意味著原子在磁場方向的角動量減少 ， 所發(fā)光子必定具有在磁場方向的角動量 ， 在磁場指向觀察者的方向觀察光源時是左旋光 ， 垂直于 方向上看是線偏振光 。 c. 當 時 ， 光子的角動量應垂直于 方向 ，使其不影響 方向角動量的守恒 ， 這時在平行于 方向看不到此光 ， 而在垂直于 方向看到線偏振的π線 。 在發(fā)現(xiàn)并解釋了正常塞曼效應的同時 ，人們觀察到 ， 一般情況下 ， 光譜的分裂數(shù)目并不是三個 ， 間隔也不相同 。 對 Zeeman躍遷的選擇定則的解釋 產(chǎn)生 ? 線 (但 時， 除外 ) 0??M0??J 00 12 ??? MM例：討論鋅 3S1態(tài)向 3P1態(tài)躍遷的塞曼效應。 1 2 0， 177。 1 3/2 0， 177。 若外磁場增加到很強時 ， 破壞了 LS耦合 ， 則一切反常塞曼效應將趨于正常塞曼效應 ， 這種現(xiàn)象稱為帕邢 — 巴克效應 。 BMMBμBμEBSLSL?)2( ????????????SSSMLLLMSL????????,1,1,理論解釋 式中 而 LMMMMSLSL)1,0(~39。 抗磁性、順磁性和鐵磁性 一 、 抗磁性 當磁化強度為負時 ， 固體表現(xiàn)為抗磁性 。 在外磁場中 ， 這類磁化了的介質(zhì)內(nèi)部的磁感應強度小于真空中的磁感應強度 。 當抗磁性物質(zhì)放入外磁場中 ， 外磁場使電子軌道改變 ， 感生一個與外磁場方向相反的磁矩 ， 表現(xiàn)為抗磁性 。 抗磁性物質(zhì)的抗磁性一般很微弱 ， 磁化率一般約為 106， 為負值 。 但在無外加磁場時 ， 由于順磁物質(zhì)的原子做無規(guī)則的熱振動 ， 宏觀看來 ， 沒有磁性；在外加磁場作用下 ，每個原子磁矩比較規(guī)則地取向 ， 物質(zhì)顯示極弱的磁性 。 順磁性物質(zhì)的磁性除了與 H有關(guān)外 ， 還依賴于溫度 。 順磁性物質(zhì)的磁化率一般也很小 ， 室溫下約為 105。 三 、 鐵磁性 過渡族金屬 （ 如 Fe、 Co、 Ni等 ） 及它們的合金和化合物所具有的磁性 。 研究簡史： 鐵磁理論的奠基者 ， 法國物理學家 1907年提出了鐵磁現(xiàn)象的唯象理論 。 實驗表明 ， 磁疇磁矩起因于電子的自旋磁矩 。 1930年 自旋波理論 。 鐵磁性的特點： ① 在外磁場作用下較易達到磁飽和 ， 此時磁化強度不再隨外磁場的增加而增加 ， 而一般順磁體則很難達到磁飽和 。 ③ 存在一個臨界溫度 Tc， 當溫度高于 Tc時鐵磁性消失 ， 鐵磁體轉(zhuǎn)變成順磁體 ， Tc稱為居里溫度或居里點 。 ④ 外磁場變化時 ， 磁化強度的變化滯后于外磁場的變化 ，此稱磁滯效應 ， 磁滯效應表明鐵磁體的磁化過程包含了明顯的不可逆過程 。 而順磁體在撤去外磁場時 ， 磁化強度立即變