第三章統(tǒng)計(jì)熱力學(xué)基礎(chǔ)-在線瀏覽
2024-09-11 12:53本頁(yè)面
【正文】 始定義是以事件發(fā)生的等可能性為基礎(chǔ)的。 二、微觀狀態(tài)和宏觀狀態(tài) ? 體系的宏觀狀態(tài)由其宏觀性質(zhì) ( T、 P、 V 等 ) 來(lái)描述； ? 體系的微觀狀態(tài)是指體系在某一瞬間的狀態(tài)； ?在經(jīng)典力學(xué)中體系的微觀狀態(tài)用相空間來(lái)描述； ?在量子力學(xué)中體系的微觀狀態(tài)用波函數(shù) ?來(lái)描述； ? 相應(yīng)于某一宏觀狀態(tài)的微觀狀態(tài)數(shù)（ ?）是個(gè)很大的數(shù)，若知體系的 ? 值，則由玻爾茲曼公式： ΩkS ln B?可計(jì)算體系的熵。第三章 統(tǒng)計(jì)熱力學(xué)基礎(chǔ) 一 、 統(tǒng)計(jì)體系的分類 ? 按統(tǒng)計(jì)單位 （ 粒子 ） 是否可以分辨 ， 可分為： 定位體系：粒子可以分辨 ， 如晶體； 非定位體系：粒子不可分辨，如氣體。 ? 按統(tǒng)計(jì)單位（粒子）之間是否有作用力，可分為： 獨(dú)立子體系：如理想氣體； 非獨(dú)立子體系：如實(shí)際氣體、液體等。 三、分布（構(gòu)型、布居） ? 一種分布 : 指 N 個(gè)粒子在許可能級(jí)上的一種分配； ? 每一種分布的微觀狀態(tài)數(shù)（ ti）可用下列公式計(jì)算： ? 定位體系： ??i iNii NgNti!!? 非定位體系： ??i iNii Ngti!四、最概然分布 ? 微觀狀態(tài)數(shù) （ ti） 最多的分布稱最概然分布； ? 可以證明：當(dāng)粒子數(shù) N 很大時(shí) ， 最概然分布的微觀狀態(tài)數(shù) （ tmax） 幾乎等于體系總的微觀狀態(tài)數(shù) （ ? ） 。某種分布出現(xiàn)的數(shù)學(xué)概率為： 體系總的熱力學(xué)概率某種分布的熱力學(xué)概率?P且有： 0 ? P ? 1 六、統(tǒng)計(jì)熱力學(xué)的基本假定 ? 在 U、 V、 N 一定的體系中 ， 每一種微觀狀態(tài)出現(xiàn)的概率相等 （ 等概率原理 ） 。 七、玻爾茲曼分布 ? 玻爾茲曼分布是自然界最重要的規(guī)律之一，其數(shù)學(xué)表達(dá)為： ? ???iTk/iT
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