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研究生結(jié)構(gòu)工程彈塑性力學(xué)課件ch-在線瀏覽

2025-01-25 11:23本頁面
  

【正文】 =τ θ r=0,而剩下的應(yīng)力分量 σ r, σ θ ,σ z, τ zr均為 r與 z的函數(shù),體力分量只有沿 r與 z方向的 Fr與 Fz。 48 薄壁桿的扭轉(zhuǎn) 167。 46 彈性扭轉(zhuǎn)的薄膜比擬 ?167。 44 按應(yīng)力求解扭轉(zhuǎn)問題 ?167。 42 按位移求解空間軸對稱問題 ?167。 第四章 彈性力學(xué)空間問題 ?167。 4l 空間軸對稱問題的基本方程 ?167。 43 基于樂甫 ( Love) 位移函數(shù)求解空間軸對稱問題 ?167。 45 橢圓截面桿的扭轉(zhuǎn) ?167。 47 矩形截面桿的扭轉(zhuǎn) ? *167。 4l 空間軸對稱問題的基本方程 ? 空間軸對稱問題 ? 在空間問題中,如果彈性體的幾何形狀、約束情況以及所受的外來作用都對稱于某一軸,通過此軸的任一平面都是對稱面,則所有的應(yīng)力、應(yīng)變和位移也都對稱于此軸。 ??????????????????????????????? ?0Frrz0Frzrzrzrzzrrzrr2.幾何方程 ? 軸對稱情況下,只剩下位移分量 ur, w,應(yīng)變分量剩下 ε r, ε θ , ε z, γ zr,且都與 θ 無關(guān), ???????????????????????????????zwzuzwrururzrzrrr3.物理方程 ??????????????rzrzzrGGGG????????????????222zrzwru r???????ru r?167。 43 借助于樂甫( Love)位移函數(shù)求解空間軸對稱問題 ? 一、樂甫位移函數(shù) ψ ( r, z) ? 代入無體力時拉梅方程,第一式自動滿足,第二式變成 ? 空間軸對稱位移解法歸結(jié)為在給定的邊界條件下求解雙調(diào)和方程( 46) ??刹捎脴犯ξ灰坪瘮?shù)求解。 也是軸對稱的問題 , 為了求得樂甫位移函數(shù) , 經(jīng)過類似的量綱分析 , 可以設(shè)定 ψ 為長度的一次冪函數(shù) 。 4— 4 按應(yīng)力求解扭轉(zhuǎn)問題 ? 扭轉(zhuǎn)問題的 應(yīng)力解法 ? 化問題為泊松方程的邊值問題 ? 可以證明: C=- 2 ? C??? 2半逆解法假設(shè): 0???????? xyzyxzyzx ?? ,不計體力。 ?????????????????????????0
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