第六章蒙特卡羅方法在通量計算中的應(yīng)用-展示頁
2025-07-30 00:40本頁面
【正文】 ds中 ，粒子的平均徑跡長度 。 ? ??? ??? 00 ),()()( 0 VV dVd E dEdVV ΩΩrr ???4) 粒子各次散射對通量的貢獻(xiàn) 通量 可用粒子各次散射對通量的貢獻(xiàn)和表示： 其中 為粒子 n 次散射后對通量的貢獻(xiàn)，其含義為： ????0),(),(nn EE ΩrΩr ??),( Ωr E?),( Ωr En??ΩΩr d V d E dEn ),(? 粒子在第 n 次散射到第 n＋ 1 次散射之間 ， 在 r 點的體積元 dV 內(nèi) ，能量 E 和運動方向 Ω屬于 dE dΩ的粒子平均徑跡長度 。 現(xiàn)將能量分成 I 區(qū)： ΔE1， ΔE2， … ， ΔEI；方向分成 J 區(qū)： ΔΩ1， ΔΩ2， … ， ΔΩI。 在通量的定義部分已經(jīng)介紹過 ， 通量可以表示為粒子各次散射對通量的貢獻(xiàn)和 。 計算體通量的方法主要有以下幾種 。如果點 rn在 V0內(nèi)， 則 s1＝ 0。如果粒子沿 Ωn方向與 V0不相交，則 。當(dāng)系統(tǒng)為均勻介質(zhì)時， 如果只是 V0為均勻介質(zhì)，則 如果 V0由多層介質(zhì)組成，則需分段計算積分。 tssnntt eeWV ???????? 21)( 0*?? ? )(1),(e xp)(0))((00* 1201VedlElWVtssVsnnntnnt????????? ???? Ωr?2) 徑跡長度方法 設(shè)粒子從第 n 次散射到第 n＋ 1 次散射之間走過的徑跡長度為 s ，則 n 次散射的通量貢獻(xiàn)為： 徑跡長度方法就是把粒子在 V0內(nèi)走過的徑跡長度記錄下來。 ? ?? ?? ?? ?? ?? ?? ?? ?? ?? ???? ?? ?? ?? ??????????????????????????????????????????????????????????????21212221200012012010120 00*0 010*00*),(e x p),(e x p),(e x p)(),(e x p)(),(e x p)(),(e x p)(),(e x p)(),(e x p),()()()(sssnnntnsssnnntnsmmmtnsmmmtnsssmmmtnssmmmtnsmmmtnsmmmtnntnndsdlElWdsdlElWdlElssWdlElssWdlEldssWdlEldssWdlEldVdsdlElEVdssfVΩrΩrΩrΩrΩrΩrΩrΩrr???3) 碰撞密度方法 設(shè)粒子從第 n 次散射到第 n＋ 1 次散射之間走過的徑跡長度為 s ，則 n 次散射的通量貢獻(xiàn)為： 碰撞密度方法就是把粒子在 V0內(nèi)發(fā)生的碰撞記錄下來。 ? ?? ?? ?? ?? ?? ???????????????????????????212100110 010*00*),(e x p),(e x p),
畢業(yè)設(shè)計相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號-1