第一章蒸氣壓縮式制冷循環(huán)-展示頁
2025-07-29 14:15本頁面
【正文】 況下，制冷系統(tǒng)熵的變化為： 039。 wqq ??qq ????? 39。 ΔT=T T’ ΔT0=T ’0T0 第一章 wqq ?? 039。 abcd為有溫差的制冷循環(huán)，二者具有相同的制冷量 q0 （即面積 41fe4 = 面積 daged）。 從式 1—3中可看出，在獲得相同的冷量 q0時(shí)，有溫差的制冷循環(huán)將要多消耗功。而制冷劑與周圍介質(zhì)，制冷劑與被冷卻物體之間總是存在著一定的 溫差 ，即有溫差的制冷循環(huán)如 圖 1—2所示。039。0039。0039。039。因?yàn)榘茨嫦蚩ㄖZ循環(huán)工作的制冷機(jī)，它所消耗的功為最小功，由式（ 1—2）可得： 011 39。它由 二個(gè)可逆的等溫過程和二個(gè)絕熱等熵過程 所組成的。因此，根據(jù)力學(xué)第一定律，可寫出制冷機(jī)的熱平衡式： 式中 q、 q0和 —— 傳遞、取出的單位熱量和消耗的單位機(jī)械功（ kJ／ kg）。 第一章 研究逆向可逆循環(huán)的目的 是為了尋找熱力學(xué)上最完善的制冷循環(huán)，作為評(píng)價(jià)實(shí)際循環(huán)效率高低的標(biāo)準(zhǔn)。 ? 可逆循環(huán) 、 不可逆循環(huán) 內(nèi)部不可逆： 制冷劑在流動(dòng)或狀態(tài)變化的過程中因摩擦、擾動(dòng)及內(nèi)部不平衡而引起的損失； 外部不可逆 ： 在蒸發(fā)器、冷凝器等熱交換器中有溫差的傳熱損失 第一章 一、逆向卡諾循環(huán) 由熱力學(xué) 第二定律 得： ①單熱源的熱機(jī)是 不存在 的，即利用一個(gè)熱源是無法完成循環(huán)過程的； ②熱量 不可能 自發(fā)地、不付代價(jià)地、從一個(gè)低溫物體傳到另一個(gè)高溫物體，如果要實(shí)現(xiàn)這樣一個(gè)反向的過程，就必須要有一個(gè) 消耗能量 的補(bǔ)償過程。 逆向循環(huán) 是一種消耗功的循環(huán)。 第一章 第一節(jié) 逆向卡諾循環(huán) —— 制冷機(jī)的理想循環(huán) ? 正向循環(huán) 、 逆向循環(huán) 動(dòng)力循環(huán)，即將熱量轉(zhuǎn)化成機(jī)械功的循環(huán)是 正循環(huán) 。第一章 第一章 蒸氣壓縮式制冷循環(huán) 第一章 本章介紹 單、雙級(jí) 蒸氣制冷循環(huán)的 特性 及 熱力計(jì)算方法 。著重分析 理論循環(huán) ，并討論理論循環(huán)和實(shí)際循環(huán)的 差別 ，此外還介紹了 復(fù)疊式 制冷循環(huán)的組成及其應(yīng)用。在溫 —熵圖或壓 —焓圖上，循環(huán)的各個(gè)過程都是依此按 順時(shí)針 方向變化的。在溫 —熵圖或壓 —焓圖上，循環(huán)的各個(gè)過程都是依此按逆時(shí)針 方向變化的。 第一章 制冷機(jī) ——實(shí)現(xiàn)制冷所必需的機(jī)器和設(shè)備 低溫?zé)嵩?——被冷卻物體 制冷劑 ——制冷機(jī)使用的工作介質(zhì) 制冷循環(huán) ——制冷劑在制冷系統(tǒng)中所經(jīng)歷的 一系列熱力過程 第一章 在一定的熱源溫度下，需要怎樣來組織制冷機(jī)的工作循環(huán)，使獲得單位冷量所消耗的能量為最小，這是制冷技術(shù)中一個(gè)很重要的問題。 設(shè)被冷卻物體的溫度為 T’0，周圍介質(zhì)的溫度為 T’，在這個(gè)溫度范圍內(nèi)，制冷機(jī)從被冷 卻物體中取出熱量 q0，并將它傳遞給周圍介質(zhì)，為了完成這一循環(huán)所消耗的機(jī)械功為 w，這部分功轉(zhuǎn)變成熱量后和取出的熱量 q0一起傳遞給周圍介質(zhì)。 wqq ?? 0 wqq ?? 0(1—1) 第一章 逆向卡諾循環(huán)是理想的制冷循環(huán)，現(xiàn)將逆向卡諾循環(huán)表示在 T—S圖上，如圖 1—1所示。 圖 1— 1 逆向卡諾循環(huán) 第一章 式中為逆向卡諾循環(huán)所消耗的機(jī)械功，它等于壓縮時(shí)所消耗的功減去膨脹時(shí)所作的 功，即 =k—p。039。39。039。 ????????? ?????????TTqTwTqTqwTqTqs系統(tǒng)?????? ?? 139。0m i n TTqw （ 1—3） （ 1—2） 根據(jù)熱力系統(tǒng)，可逆變化過程中熵的變量等于零這一熱力學(xué)原理，可以寫出逆向卡諾循環(huán)的熵變公式： 第一章 二、有溫差的制冷循環(huán) 在上面所討論的逆向卡諾循環(huán)，是假定制冷劑與熱源之間的熱交換在無限小的溫差下進(jìn)行的，因此就需要熱交換器的傳熱面積無限大，這在實(shí)際情況下是 不現(xiàn)實(shí) 的。 第一章 很明顯，由于溫差 ΔT 與ΔT0 的存在，制冷循環(huán)的溫度范圍將比圖 1—1中的溫度范圍擴(kuò)大，即（ T—T0） （ T’— T’0）。 在圖 1—2中， l234為沒有溫差的逆向卡諾循環(huán)。 圖 1— 2 有溫差的制冷循環(huán) T——循環(huán)中制冷劑的上限溫度， K； T’—— 周圍介質(zhì)的溫度， K； T’0——被冷卻物體的溫度， K； T0 ——循環(huán)中制冷劑的下限溫度， K。039。39。0039。0039。239。39。39。39。39。(1—5) 在不可逆情況下，制冷系統(tǒng)熵的變化為： （ 1—6） 由式（ 1— 5）可得： 39。00TqTq ? ，代入式（ 2— 6）可得： （ 1—7） 比較式（ 1—4）和式（ 1—7）可得： （ 1—8） 在逆向循環(huán)中，由于不可逆過程而多消耗的功，等于周圍介質(zhì)的絕對(duì)溫度和系統(tǒng)中熵的增量的乘積 第一章 三、制冷系數(shù) 在制冷循環(huán)中，制冷劑從被冷卻物體中所制取的冷量 q0與所消耗的機(jī)械功之比值稱為 制冷系數(shù) ，用代號(hào) ε 表示： 制冷系數(shù)是衡量制冷循環(huán)經(jīng)濟(jì)性的一個(gè)重要技術(shù)指標(biāo)。在給定的溫度條件下， 制冷系數(shù)越大 ，則循環(huán)的 經(jīng)濟(jì)性越高 。39。00 CTT Twq ?? ????239。39。 )(39。039。39。 TTTT T ?????????????(1—10) 從式（ 1—10）中可以看出： 按照逆向卡諾循環(huán)工作的制冷機(jī)，
公司管理相關(guān)推薦
鄂ICP備17016276號(hào)-1