理論力學(xué)知識點-文庫吧資料
2024-08-28 22:54本頁面
【正文】 邊的中點 D 作用有平行于固定邊 AC 的力 F， 如圖所示 。 B D P2 FD A E F P1 FF FE 2. 球 A 的 受力圖。 試分析物塊B ,球 A和滑輪 C的受力情況 ， 并分別畫出平衡時各物體的受力圖 。試畫出碾子的受力圖。畫受力圖是解決力學(xué)問題的非常重要和非常關(guān)鍵的步驟，應(yīng)十分重視。然后在圖上畫出所有的主動力和約束力，不能多畫，也不能漏畫。即確定研究對象；然后分析它的受力情況，包括已知力大小和方向、作用點，未知力的方向和作用點，這種分析過程稱為物體的受力分析。 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 25 167。因此，其約束力有三個正交分量 FAx、 FAy、 FAz。 23 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 球形鉸鏈及示意圖 24 （ 3） 止推軸承 下圖為一典型的止推軸承。它使桿端球心不能有任何的移動，但桿件可繞球心任意轉(zhuǎn)動。它是三維約束模型，被約束桿端為一圓球。約束力通常用FN表示。它可以沿支承面移動，以類似約束性質(zhì)與光滑面約束完全相同。與鉸鏈約束一樣，軸與軸承接點位置不確定，約束力的作用線方位不能確定，但一定于接觸點處公法線上即它的作用線必垂直于軸線并通過軸心，指向軸心，其大小待定，仍是兩個未知數(shù)。 (2) 固定鉸鏈支座 19 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 20 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 （ 3） 向心軸承（徑向軸承） 向心軸承又稱徑向軸承。 Ⅰ Ⅱ Ⅱ Ⅰ 18 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 如果連接鉸鏈中有一個零件固定在地面或機架上，則鉸鏈 A就成為固定鉸鏈支座約束。 (1) 圓柱型鉸鏈 (銷釘 ) 17 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 為更一般化 ,我們將它抽象成上圖所示，并將銷釘固結(jié)在其中任一個零件上，如零件 Ⅱ 上，這樣原來是三個零件組成的，現(xiàn)變?yōu)閮蓚€零件；原先零件 Ⅰ 與 Ⅱ 是沒有直接作用而是通過銷釘 A來聯(lián)系，現(xiàn)在由兩個零件 Ⅰ 和 Ⅱ 直接作用。通常用 F或 FT表示。故該類約束力，作用在連接點處或假設(shè)截割處，方向沿著柔軟體的軸線，而指向背離物體。一般用 FN表示。該類約束的特點不能限制物體沿切線向位移，它只能阻礙物體沿接觸表面公法線向約束內(nèi)部的位移。 下面介紹在工程中常見的約束類型及其約束力方向或方位。如物體重力，風力，水力，彈力等等。 167。 根據(jù)力的定義，約束對其被約束物體的作用，實際上就是力的作用，這種力稱為約束力。對非自由體的某些位移起限制作用的其周圍物體，稱為約束。有些物體在空間的位移受到某種預(yù)加的限制，稱為非自由體。 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 12 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 在力學(xué)中，我們所研究的物體，與其周圍的其它物體總是以某一方式聯(lián)系著，其中有些物體它們在空間的位移不受任何限制，稱為自由體。 公理 5 剛化原理 變形體在某一力系作用下處于平衡，如將此變形體剛化為剛體，其平衡狀態(tài)保持不變。 圖（ a) 圖（ b) 10 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 公理 4 作用和反作用力定律 作用力和反作用力總是同時存在，兩力的大小相等、方向相反，且沿同一直線分別作用在兩個相互作用的物體上 。根據(jù)二力平衡條件，力 F3必定與力 F1和 F2共面，且通過力 F1與 F2的交點 O。由力的可傳性，先將 FF2 移到 O點，根據(jù)公理 3得合力 F12。 FR=F1+F2 圖 (a) 圖 (b) 圖 (c) 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 9 靜力學(xué) 第一章 靜力學(xué)公理和物體的受力分析 推論 三力平衡匯交定理 作用于 剛體 上三個相互平衡的力，若其中任意兩個力的作用線匯交于一點，則第三個力的作用線必交于同一點，且三個力的作用線在同一平面內(nèi)。如圖 (a)所示。 公
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