儀器分析原子吸收分光光度法-文庫(kù)吧資料
2025-05-13 22:21本頁(yè)面
【正文】 ） Holtsmark線寬△ vR （ 4） 自然寬度△ ν N。 原子吸收線并非如想象那樣是一條嚴(yán)格的幾何線，而是呈一定寬度的譜線輪廓，所謂的譜線輪廓是指譜線強(qiáng)度按波長(zhǎng)有一分布值。 I 0Iννν 0K 0K 0 /2Kν△ ννν 0原子吸收譜線的輪廓： 通常把吸收系數(shù) Kν隨頻率 ν的變化曲線稱為 原子吸收線的輪廓 ，以 半寬度 (△ ν)表征吸收線的寬度，其值約為 10－ 3 ~ 10－ 2nm。 吸收線的頻率 吸收線的半寬度 △ V是極大吸收系數(shù)一半處吸收線輪廓上兩點(diǎn)之間的頻率差，它受很多因素影響。 0v 0vEh?四、原子吸收線的形狀 當(dāng)輻射投射到原子蒸氣上時(shí)，如果輻射頻率相應(yīng)的能量等于原子由基態(tài)躍遷到激發(fā)態(tài)所需的能量，就會(huì)引起該原子對(duì)輻射的吸收，原子吸收線的頻率 0Ehv??式中，△ E—— 原子激發(fā)態(tài)和基態(tài)間的能量差 —— 普朗克常量 0vv?原子吸收線的特點(diǎn)是由吸收線的 頻率 、半寬度 、 強(qiáng)度 來(lái)表征的。所以，在紫外光譜區(qū)，每種元素僅有三四個(gè)有用的吸收線。 理論研究和實(shí)驗(yàn)觀測(cè)表明：在熱平衡狀態(tài)時(shí)，處于基態(tài)和激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目 N取決于該能態(tài)的能量 E和體系的溫度 T，遵循波爾茲曼分布律，即 000_e xp ( )jjigN EEg KTN? ? ?jN0Nig 0g—— 激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目 —— 基態(tài)的原子數(shù)目 、 —— 統(tǒng)計(jì)權(quán)重 T—— 熱力學(xué)溫度 K—— 波爾茲曼常量 jE0E＞ 式中， 0jNN 0N0N根據(jù)波爾茲曼分布律，比值 隨溫度的指數(shù)律而變化，但由于 基 態(tài)原子數(shù)約占 99%，在實(shí)驗(yàn)范圍內(nèi)，溫度變化對(duì)比值的影響不是很大。 三、原子在各能級(jí)的分布 正常情況下，原子以其最低能態(tài)即基態(tài)形式存在。當(dāng) l＜ s時(shí)，取 2l+1個(gè)數(shù)值。 取值數(shù)目由 l、 s共同決定。只有正
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