【正文】 發(fā)各向異性的檢索算法， 在均勻介質(zhì) 中，嚴格計算反射 /透射 數(shù)據(jù) 。 , QiHH ???39。 10 ? ? ?????? ???? ??????nmlk lm nmlk lmlklk xx EcxEbEairj ??, (10) 采用愛因斯坦標記法 klmklm bb ?? ，為了方便起見，方括號中的術語表示了誘導極化，現(xiàn)在的本構關系為 ? ? ? ? nm ik lmmik lmiklklk xx EcxEbErD ?? ??????? 20, ???? （ 11） 0?BH? （ 12） 第一項 使得 各向異性介電常數(shù) 0??? klklkl a?? 電磁耦合 ，第二項與鏡像對稱的三個平面正交消失，換句話說，純粹是各向異性的準靜態(tài)極限。,? rrR 描述了媒介內(nèi)的非局部反應，然而這種方法是不切實際的。,39。 一開始，假設所涉及的金屬結構是互易的，他們對電磁場的響應可以由電流引起 的非局域電場描述 ? ? ? ? ? ? 39。 一般來說，需要一個方法來檢索這些張量元素的反射數(shù)據(jù)，然而 ,計算這些參數(shù)不是必 要 的，只有已經(jīng)進行了檢索算法計算并獨立于入射角的有效參數(shù)，可稱之為有效的材料參數(shù) 。在傅立葉空間中，這會導致一個空間分散性的導電性，謝爾久科夫等人的工作中討論過，在這個階段不需要區(qū)分極化和磁化電流，然而，這變得非常重要，如果它們中的任何一個成為諧振的納米結構，這種空間分散性較弱， j 和 E 之間的本構關系可以擴展到第二階，由于 D 和 H 不能唯一限定，空間導數(shù) E 可能被替換 ,結果 ? ?BED , 和 ? ?BEH , 的本構關系隨著張量場而浮現(xiàn)，但只有頻率相關系數(shù) ,一階條件導致磁電耦合（雙各向異性），二階各向異性 ,D 和 E ； H 和 B 間為空間色散，這些所謂的雙各向異性本構關系是最一般的一個弱空間分散性的導電性的納米結構材料，從物理的角度來看，它是有吸引力的，電場和感應電流之間的局部關系是有效的，從技術的角度來看，這些空間色散的本構關系在于，標準的邊界條件可以用來解決宏觀的麥斯威爾方程在層狀介質(zhì)，這有一個很大的優(yōu)勢，所涉及的空間分散的本構關系，需要使用所謂的附加邊界條件 [22]。 坐標的差 異可能是電位移 D或磁感應強度 B，或坡印亭矢量 S用一致方式是取代導致的結果，相當于一束光線 9 等基于等效參數(shù)逆向設計的參數(shù)分布 對于特殊類型的 MM，一般來說，典型的光波長是只有幾倍大于單位胞。 00 EDHB ???? ?? （ 8） 改變 u,，? 也歸類為等效坐標變換。39。39。 （ 6） 2222 ?????? ????????? ????????? ??? uzuyuxQ u 22222222 , ?????? ????????? ????????? ????????? ????????? ????????? ??? wzwywxQvzvyvxQ wv （ 7） 通常 39。 u wvuuu Q Q?? ? 239。麥克斯韋方程在任何坐標系統(tǒng)是完全相同的形式，但折射指數(shù)或更確切的說介電常數(shù) ? 和磁導率 u 由一個共同的因素決定。跟蹤扭曲 8 軌跡 ,記錄初始配置的笛卡爾坐標，隨后多次進行相同的拉伸和展寬過程并記錄笛卡爾坐標。例如，給定一個均勻電場，使它繞過給定的區(qū)域。 開始的時候將任意組態(tài)嵌入到任意電磁介質(zhì)中。特別是 ,這些場可以根據(jù)需要集中或避免物體像流體繞流并無擾動地回到其最初的軌跡。 如果能這般控制材料的屬性和塑造非均勻復合材料的排列，那更完美的電磁設計將成為可能。在超材料的設計和實踐中可能會發(fā)現(xiàn)更進一步的信息 [1921]。負折射率材料在自然界中不存在，但可以用超材料來體現(xiàn)。 新型電磁材料是目前研究的一個方向：超材料，它的特性取決于亞波長結構而不是化學組成，而且用來設計在自然界中是不能找到或很難實現(xiàn)的特性。給出了一個簡單的例子，展示了在一定的空間內(nèi)可以完全屏蔽電磁場的斗篷，還可以用來設計特殊透鏡，并且在電磁場中對物體實現(xiàn)隱身。 7 基于坐標變換逆向設計的參數(shù)分布 用超材料進行自主設計，展示了電磁場如何被重定向，并提出了一種設計策略。 2021 年，美國杜克大學的 等人和浙江大學 等人分別獨立的提出了基于優(yōu)化算法的多層雙向異性材料構成的隱身斗篷，均取得了很好的隱身效果[13]。 通過簡化的材料參數(shù)在微波段實驗驗證了隱身斗蓬的理論思想 [11]，他們制作 10層 SRR 同心圓柱結構，通過設計每層 SRRD 的幾何結構來達到所要求的電磁參數(shù)， Schurig 制作的微波段隱身斗篷所要求的材料是磁性的，很難推廣到光波段，因材料在光波段的磁響應是非常困難的。同年， 采用 sol 軟件對隱身斗篷作了全波仿真驗證 [8]。然而，如果我們要消除色散，那么群速度和相速度將是相同的，并且群速度不超過光速。這可以很容易地從射線圖像看出（圖 1）。 更進一步的問題是隱身效果適用于寬頻還是特定于單一頻率。在實踐中 ,隱身是不完美的 ,因為我們無法滿足公式 （ 2） 。? 和 39。? ， 39。u 非?？焖俚淖兓｀徑纳渚€是彎曲的，并且在接近臨界的時候射線越來越彎曲，這意味著 39。在射線追蹤的時候有一個奇異的地方，我們可以看到按射線直接向球體的中心處傳播，出射后傳播方向沒有改變（圖 1）。我們畫出更靠近球體的電場線，來強調(diào)屏蔽效應。我們假設 ???2R ，限制近場，并繪 制電位移場。 這種集成提供了獨立的證明，公式 (1)和 (2)規(guī)定了不包括來自內(nèi)部區(qū)域的光線 圖 1光線追蹤程序用于計算斗篷的光線軌跡，假設 ??2R 。 為了說明起見，假設 ???2R ，其中 ? 是波長，這樣我們可以用射線近似繪制坡印廷矢量。 ruuu ?? ?? 是完美匹配層的條件 （ PML）。139。39。 r??? ?? ?? ， 39。139。39。 ?????? ???? ??? uuu rr （ 3） 在斗篷的外表面，39。39。39。 39。39。39。 RR Ru ??? ??? ， 2Rr? , 139。 39。 RR Ru ?? ???? 12239。 39。 r RrRR Ru rr ????? （ 2） 12239。(39。 39。 21 RrR ?? , 2112239。? ， 39。 ???39。一個簡單的 改進，達到了預期的結果， 2121 /)(39。其次，超材料結構單元的制備逐漸變小，其負折射率的響應頻率也逐漸從微波段不斷向光頻發(fā)展，超材料的出現(xiàn)使得光學隱身斗篷也得到了很大的進展。這樣的超材料結構稱為 隱身斗篷。 這個 假設意味著，盡管沒有光線進入隱藏體，也可以通過其他方式，讓光線繞過物體沿原來的軌跡傳播。 2 隱身斗篷設計 隱身斗篷簡介