20xx年醫(yī)學(xué)專題—三醫(yī)用超聲探頭(參考版)
2024-11-01 01:01本頁面
【正文】 優(yōu)點(diǎn)：分段數(shù)少（僅分四段），故延遲線分級(jí)數(shù)不多,第二十五頁，共二十五頁。改變相位二次曲線變化曲率，可以改變會(huì)聚焦距。另一種是線形相控陣，通稱相控陣。a、實(shí)時(shí)成像： 實(shí)時(shí)地顯示組織與器官的圖像，這對(duì)于掃描運(yùn)動(dòng)器官有重要意義。ng)總結(jié),第三章:醫(yī)用超聲探頭。,內(nèi)容(n232。改進(jìn)的方法是，不用直接顯示，而是通過插入數(shù)字掃描變換器以TV方式顯示，即對(duì)存貯器以“慢入快出”的方式寫讀，就能獲得分辨力高、清晰穩(wěn)定的圖像。由于每次發(fā)射只有(zhǐyǒu)一個(gè)固定焦點(diǎn)，故延遲線的轉(zhuǎn)換速度低，這就對(duì)元器件的要求不高，而且電路實(shí)現(xiàn)也較容易。n t243。,第二十三頁，共二十五頁。這四個(gè)焦距擬由聚焦延遲時(shí)間關(guān)系和傳播媒介質(zhì)中聲速所確定。 全深度分段動(dòng)態(tài)電子聚焦，就是將所要探測(cè)的深度劃分成若干段。顯然，這種聚焦方式最為理想。 等聲速電子聚焦的實(shí)現(xiàn)方法是：通過計(jì)算機(jī)控制，以一定(yīd236。由于發(fā)射波的焦距是隨發(fā)射激勵(lì)脈沖的不同延時(shí)而改變，因此，改變激勵(lì)脈沖的延時(shí)，就可調(diào)節(jié)焦距，從而獲得動(dòng)態(tài)電子聚焦。n t243。ichōng)延遲量,第二十二頁，共二十五頁。即，接收回路中各線上也要設(shè)置和發(fā)射電路一樣的延時(shí)量相等的延遲線。n t243。)差）為： △S1= 同理可得 △S2=0.01428mm △S3=0.007142mm,由聲程差可以算出各相差延時(shí)量τ0若超聲波在人體組織(zǔzhī)內(nèi)傳播的平均速度為c=1540m/s，則可求得第1號(hào)振元與第2號(hào)振元的相差延時(shí)量τ1,同理：,第二十一頁，共二十五頁。u),則第1號(hào)振元與第2振元的聲程差（第1號(hào)振元與第2號(hào)振元聲線長度(ch225。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。,設(shè)3號(hào)振元距線陣中心距離分別為LLL3；焦距F=35mm，相鄰(xiānɡ l237。n s236。 以右圖為例來進(jìn)一步分析電子聚焦的工作過程。u),電子聚焦的延遲量 電子聚焦的焦距長短，取決于被激勵(lì)的陣元數(shù)目、激勵(lì)脈沖的延遲時(shí)間以及換能器的工作頻率和間隔距離等。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。 接收聚焦：信號(hào)電路疊加，靈敏范圍聚焦。njiē)： （1）相同：信號(hào)相位二次曲線變化延遲。n t243。jiāo)發(fā)射,無偏向有聚焦接收,第十八頁，共二十五頁。二次曲線常為圓弧線。 b、各振元的接收信號(hào)相位按同樣變化，使接收信號(hào)經(jīng)電路疊加后，接收靈敏區(qū)域產(chǎn)生會(huì)聚。u),２、電子聚焦 原理：用一組相鄰振元組合工作。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。聲透鏡是利用聲波經(jīng)過聲速不同的介質(zhì)時(shí)會(huì)產(chǎn)生折射的原理而制成的聚焦元件。 １、聲學(xué)聚焦：聲學(xué)聚焦與光學(xué)聚焦的基本原理相似。有些場(chǎng)合僅采用一種聚焦就滿足了要求，有的場(chǎng)合同時(shí)用兩種聚焦。i)電子聚焦。聲學(xué)聚焦又分為振元聲透鏡聚焦和平凸形聲透鏡聚焦；而電子聚焦又分為發(fā)射電子聚焦和動(dòng)態(tài)(d242。u),３.６聲束的聚焦 要提高超聲探測(cè)器的靈敏度和分辨力，除了對(duì)線陣探頭實(shí)施多振元組合發(fā)射之外，還需將探頭發(fā)射的超聲束在一定的深度范圍內(nèi)匯聚收斂，使之增強(qiáng)波束的穿透力和回波強(qiáng)度。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。其缺點(diǎn)(quēdiǎn)是，由于每次發(fā)射和接收振元的分組并不一定相同，因此收發(fā)控制電路就相對(duì)復(fù)雜些。這種掃描方式與組合順序方式相比較，其線密度提高了4倍，見表。n t243。,第十五頁，共二十五頁。這時(shí)可見聲束間距為d/2，與組合順序掃描相比，線數(shù)增
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