20xx年醫(yī)學專題—三、醫(yī)用超聲探頭(參考版)
2024-11-01 00:55本頁面
【正文】 ,。τ1+τ2=23.17。（nm+1）~n。（3）弧向掃：它的聲線分布與扇掃相反。nd242。a、頻率特性：指換能器阻抗頻率特性和輻射頻率特性的總稱。ir243。,第二十五頁，共二十六頁。 xi224。nɡ)閃爍。 缺點：顯示一行信息需經(jīng)若干次不同焦點的發(fā)射與接收，其成像速度顯然降低，造成圖像(tu),全深度分段動態(tài)電子聚焦優(yōu)缺點： 優(yōu)點：分段數(shù)少（僅分四段），故延遲線分級數(shù)不多。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。工作時按近場、中場、遠場遠場2等順序發(fā)射，而將每次與發(fā)射對應的回聲信號經(jīng)A/D轉(zhuǎn)換后以數(shù)據(jù)的形式送往計算機的數(shù)據(jù)存貯器，程序根據(jù)每次發(fā)射的焦距數(shù)據(jù)和相應段的回聲數(shù)據(jù)按一定的方式處理后，便可獲得一行在不同探測深度有較高分辨力的合成信息，將其讀出并以亮度調(diào)制方式顯示在一條掃描線上，這就是全深度分段動態(tài)電子聚焦的原理。這四個焦距擬由聚焦延遲時間關系(guān x236。 全深度分段動態(tài)電子聚焦，就是將所要探測的深度劃分成若干段。顯然，這種聚焦方式最為理想。 動態(tài)電子聚焦又可分為等速動態(tài)電子聚焦和全深度分段動態(tài)電子聚焦。u),動態(tài)電子聚焦 為了在整個探測深度的范圍內(nèi)波束都能良好的會聚，則必須使發(fā)射波的焦距可變，這就是所謂的動態(tài)電子聚焦。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。即，接收回路中各線上也要設置和發(fā)射電路一樣的延時量相等的延遲線。nz224。n t243。)差）為： △S1= 同理可得 △S2=0.01428mm △S3=0.007142mm,由聲程差可以算出各相差延時量τ0若超聲波在人體組織(zǔzhī)內(nèi)傳播的平均速度為c=1540m/s，則可求得第1號振元與第2號振元的相差延時量τ1,同理：,第二十二頁，共二十六頁。u),則第1號振元與第2振元的聲程差（第1號振元與第2號振元聲線長度(ch225。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。n)凹面），這如同凹面鏡一樣，在焦距處形成聲束聚焦。r c236。 以右圖為例來進一步分析電子聚焦的工作過程。u),電子聚焦的延遲量 電子聚焦的焦距長短，取決于被激勵的陣元數(shù)目、激勵脈沖的延遲時間以及換能器的工作頻率和間隔距離等。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。 接收聚焦：信號電路疊加，靈敏范圍聚焦。ch233。u),發(fā)射聚焦和接收聚焦的異同及連接： （1）相同：信號相位二次曲線變化延遲。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。,無偏向有聚焦(j249。 改變相位二次曲線變化曲率(qūlǜ)，可以改變會聚焦距。 a、發(fā)射時：各振元的激勵信號相位按二次曲線變化，使發(fā)射超聲經(jīng)空間疊加后，合成超聲波束產(chǎn)生會聚。n t243。,第十八頁，共二十六頁。光學聚焦要用透鏡，聲學聚焦用聲透鏡。例如，線陣探頭通常在短軸方向采用聲學聚焦，而在長軸方向采用了電子聚焦。到底采用何種聚焦方式，視不同的應用場合而定。 聲束聚焦通常分為兩類：聲學聚焦和電子聚焦。ngd249。n t243。,第十七頁，共二十六頁。uy因此圖像質(zhì)量得到進一步的改善。u),b、d/4間隔掃描 若要進一步的提高圖像的清晰度，可采用d/4間隔掃描，如圖所示。,第三章:醫(yī)用超聲探頭(t224。其工作過程如表所示。右圖中，m=5，m+1=6，分組激勵次序為1~5，1~6，2~7，3~7，……。 a、d/2間隔掃描 設總振元數(shù)為n，子振元組合分為兩組：一組為m，一組為m+1。在討論組合順序掃描時可以得到一種啟發(fā)：改變振元組合方式是否可以減小聲束間的線距。u),２、組合間隔掃描 要提高(t23
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